ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы РАДИОЧАСТОТНЫЕ СВОЙСТВА Феноменология динамических свойств из "Физика и химия твердого состояния" Переход с одной орбиты на другую, имеет неисчезающе малую вероятность W, естественно, только в том случае, если эти траектории досточно близко расположены и энергетическая щель Де между ними не слишком велика. Близко расположенные траектории могут иметь различную природу. Обе они принадлежат либо одной и той же зоне (рис. 149, а), либо различным (рис. 149, б). В первом случае для возникновения близко расположенных орбит достаточно, чтобы поверхность Ферми имела перемычку. Тогда при значениях Н — Ну О, = Н), близких к критическому кр (при = кр траектория представляет собой восьмерку ), траектории незначительно удалены друг от друга, Де мало и вероятность пробоя велика. При этом переход электрона с одной траектории на другую сопровождается изменением направления движения (см. рис. 149, а). В силу этого вероятность пробоя с ростом магнитного поля стремитсялс 1/2 (предельно квантовый случай соответствует расщеплению электрона в точке максимального сближения). . [c.343] Выше мы рассмотрели основные закономерности поведения твердых тел в статистических полях — электрическом (гл. V) и магнитном (гл. VI). В настоящей главе рассмотрим основные особенности поведения твердых тел в электромагнитном поле. [c.344] Необходимо отметить, что участки спектра, которые принято относить к тому или иному виду излучения, в настоящее время сильно перекрываются, и сами названия отдельных участков спектра имеют историческое происхождение. Тем не менее сильное различие в свойствах отдельных участков электромагнитного спектра, в частности различия во взаимодействии с веществом, делают разграничение электромагнитного спектра на отдельные области достаточно обоснованным. Однако вполне рационального деления спектра на различные области до сих пор не сделано. Следуя традиции (см. гл. VI, [16]), будем делить электромагнитные свойства твердых тел на две группы — радиочастотные и оптические, хотя, как было указано выше, очень трудно провести между ними четкую грань. [c.346] По-видимому, разумно за граничную частоту Ггр, например, дли металлов, отделяющую их радиочастотные свойства от оптических, принять отношение 8/ /й, равное по порядку Гц. В радиочастотной области (см. табл. 9), рассматриваемой в настоящей главе, мы можем тогда использовать соотношение йсо e . Это позволит не учитывать непосредственного поглощения фотонов электронами проводимости, разрешенного только благодаря зонной структуре электронного энергетического спектра и обладающего порогом по частоте для металлов, сравнимым илИ даже большим ерШ. Для чистых полупроводников порог по частоте приходится на меньшие частоты, попадающие, как правило, в близкую или промежуточную область инфракрасного спектра. [c.346] Вернуться к основной статье