ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Линейные и квадратичные ФДС (обобщенные законы Кирхгофа) из "Нелинейная неравновесная термодинамика" Разрешая это равенство относительно находим = (5,2,5, + /,)- [(5,2,5, - h)g i - 2 / 5, Г,]. [c.408] Это равенство согласуется с (33.31). [c.410] Вследствие (28) входящую сюда дельта-функцию б (сох + соз) можно сократить. [c.411] Данное равенство позволяет конкретизировать входящую в (33.32) константу. [c.411] Согласно полученному равенству отношение ыГ (со)/Лs (со) не зависит от S и свойств тела и равно универсальной функции от Г и ю. [c.412] Значения и k) при kz О соответствуют волнам, уходящим направо от рассеивающего слоя, а при О — волнам, уходящим налево (см. рис. 33.2). [c.413] Чтобы б (0) было конечным, следует взять аппроксимацию дельтафункции, соответствующую конечным объемам. [c.414] Малая константа /Их кТ здесь опущена, так как не влияет на последующие результаты. [c.416] Те операторы 0 , у которых Го не выписано, соответствуют температуре Г. Для контроля в (77) можно положить Го = Г. При этом, используя (66), легко проверить, что все члены в правой части сокращаются. Так это и должно быть, поскольку в состоянии равновесия флуктуации гауссовы вследствие линейности волновых систем и тройной коррелятор удаляющихся волн равен нулю. [c.420] Формула (77) записана для временного представления, когда /12 совпадает с 7 . В спектральном и других представлениях в соответствующее выражение в силу (61), (68), (74) дополнительно войдет матрица /13. [c.420] Вернуться к основной статье