ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Упругий потенциал для набухшего каучука из "Физика упругости каучука" Допущение о несжимаемости каучука не является обязательным для обоснования формулы (4.8), дающей энтропию сетки. Однако это допущение косвенным образом учтено, так как только тогда, когда объем остается постоянным, мы имеем право брать в расчет только конфигурационную энтропию и пренебрегать влиянием межатомных и межмолекулярных сил. Впрочем, условие несжимаемости учитывается и непосредственно при выводе зависимости напряжение — деформация из упругого потенциала. [c.74] Из формулы (4.27) следует, что вид зависимости напряжение— деформация не изменяется от набухания, но модуль О, а следовательно, и напряжения понижаются в отношении т. е. обратно корню кубическому из степени набухания. [c.76] Эта краткая историческая заметка добавлена, чтобы исправить некоторые дефекты, присущие принятой форме изложения. [c.76] Хотя Кун был первый, кто взялся за решение проблемы упругости молекулярной сетки [76], выведенный им закон, связывающий напряжение и деформацию в случае простого удлинения, применим только к бесконечно малым деформациям. Открытие криволинейной зависимости (4.16а), управляющей большими деформациями как растяжения, так и сжатия, было сделано Гутом и Джемсом. Первоначально вывод был опубликован в сокращенном виде [52]. То же соотношение было выведено Уоллом другим способом, причем Уолл был первым, кто рассмотрел проблему сдвига, исходя из статистической теории [143]. Несколько позже автор [130] настоящей книги обратил внимание на близкое сходство основных предпосылок теории Уолла и Куна и показал, что если некоторые детали модели Куна соответствующим образом иэменить, то тогда она приводит к тем же результатам, какие были получены Уоллом. Эти изменения были приняты Куном в 1946 г. с оговорками, о которых говорилось раньше в связи с интерпретацией константы С при помощи молекулярных величин. Общий вид упругого потенциала (4.9) был получен автором [131], который просто следовал методу Уолла. Подобное же выражение, представляющее энтропию для общего случая деформации, было независимо опубликовано Уоллом [145] в том же году. Формула для простого удлинения была выведена также Флори и Репером [36], исходившими из несколько иной модели в том же году было опубликовано подробное изложение теории Джемса и Гута [64]. Как Флори и Ренер, так и Джемс и Гут включили в рассмотрение набухшие каучуки. Их выводы находятся в соответствии с общей формулой (4.27). [c.76] Вернуться к основной статье