ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Одномерное неравновесное течение с гомогенной конденсацией из "Газовая динамика сопел" При решенпп прямой задачи последовательность расчета сохраняется такой же, только первоначально из (7.61) определяется p при условии, что = И п-1- Если химические реакции не протекают, то а, = onst ( = 7и+1,. .., N), и отпадает необходимость использования уравнений (7.64). В остальном последовательность расчетов остается неизменной. Отметим, что в изложенном методе расчета одновременно учитывается образование ядер критического размера и их рост. [c.324] В связи с отмечениым обстоятельством процесс неравновеспой конденсации можно использовать для изменения числа Ма.ха М в выходном сечении сопла путем варьирования ро и То ири неизменной геометрии сопла. Аналогичным способом можно варьировать число Ма, изменяя реальные свойства газа. Отметим, что при замороженном течении число Ма при заданной геометрии сонла остается неизменным. [c.326] При конденсации в трансзвуковой области сопла возможно возникновение нестационарных режимов течения. Экснерихмепталыю в ряде работ [177, 178] обнаружено существование нестационарных явлений и отмечены значительные пульсации параметров потока (с частотой 500—1000 Гц) при конденсации в трансзвуковой области во влажном воздухе. Проведен анализ этого явления в рамках одномерной теории и ноказана возможность существования нестационарного процесса. В работе [178] методом С. К. Годунова получено численное решение системы уравнений, описывающей нестационарное одномерное течение со спонтанной конденсацией в трансзвуковой области сонла Лаваля. Показано, что при определенных условиях нри нестационарных начальных и граничных условиях предельное состояние не является стационарным, а обладает периодической структурой, что связано с возникновением и исчезновением ударных волн, норожденных неравновесной конденсацией. [c.327] В работах [177, 178, 218] показано, что при подводе тепла в трансзвуковой области сопла при числе Маха, большем единицы, возможны три характерных режима течения, кроме обычного стационарного режима, описанного в предыдущем разделе. В первом режиме спонтанная конденсация приводит к повышепию давления II температуры и уменьшению числа Маха потока до единицы. В этом случае непрерывное течение может не существовать и возникает стационарный режим с ударной волной, вызванной конденсацией. Вниз по потоку от ударной волны располагается область дозвукового течения, в которой переохлаждение несколько меньше, чем перед ударной волной, но оно обеспечивает дальнейший рост образовавшихся зародышей. Режимы со стационарной ударной волной обнаружены экспериментально. Во втором, у кз нестационарном режиме течения ударная волна образуется в сверхзвуковой части сонла, перемещается сначала вверх, а затем вниз но потоку и далее затухает, затем образуется новая ударная волна и процесс периодически повторяется. В первых двух режимах течения расход газа остается неизменным, поскольку ударные волны не проходят в дозвуковую часть сопла. Наконец, при третьем режиме течения периодически образующиеся ударные волны перемещаются в дозвуковую часть сонла, теченпе становится существенно нестационарным и сопровождается нериоднческими пульсациями газодинамических параметров, а также расхода. [c.327] Вернуться к основной статье