ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Определяющие параметры при неравновесной гомогенной конденсации из "Газовая динамика сопел" Уравнеиие (7.71) учитывает образование частиц (кластеров) критического размера в момент времени t (первый член в правой части) и их рост за счет коидеисации от момента времени т до момента времени t (второй член в правой части). [c.329] Правые части уравнений (7.71) — (7.75) являются функциями от температуры Т и температуры в ючке росы Т при расширении газа от точки росы до точки Вильсона, поскольку р = psj T Т ), Ps= Poo Ts), а а, на этом интервале ма.ло и величины ст, р , и р есть либо функции Т, либо р и Т. Отметим, что ири изменении закона нуклеации (в частности, конкретного вида формулы для Р) или закона для скорости роста частиц (формулы для drjdt) правые части в формулах (7.71) — (7.75) по-прежпему будут функциями. иишь от Js и Г при заданных физических константах, характерных для исследуемого газа. [c.329] Для иллюстрации приведем сравнение величин переохлаждения А Г, среднего радиуса кластеров г и числа частиц Nu, полученных при расчетах неравновесной гомогенной конденсации паров воды при одномерном стационарном течении в сопле Лаваля и сфери-чески-симметричном расширении газового шара в вакуум [7, 245) ]. [c.331] Такое сравнение представлено на рис. 7.15. Видно, что при одинаковом изоэнтропическом законе расширения, одинаковым и Те получены очень близкие значения АТ, г° и несмотря па различие физических процессов (стационарное течение в сопле сравнивается с нестационарным процессом расширения газового шара). [c.331] Рассмотрим теперь на (р — Г)-диаграмме процесс неравновесной гомогенной конденсации нара с заданными физическими свойствами. Будем рассматривать класс процессов, которые различаются начальными состояниями ро,, Тог, рис. 7.14), но обладают общим законом изменения термодинамических параметров р=р,1(Т1Т,) от точки росы Тц до точки Вильсона, заданной температурой II заданной скоростью охлаждения Т - Выше было показано, что какого рода процессам отвечают одинаковые значения давления ри, температуры и плотности в точке Впльсона, а также массовые доли конденсата а, числа сконденсированных кластеров среднего радиуса г°. Рассмотрим, каким образом будут описываться эти процессы па р — Г)-диаграмме ниже точки Вильсона. [c.331] В рассматриваемых процессах в точке Вильсона Тр а. 1 и Т одинаковы. Если, кроме того, скорости охлаждения Т различаются незначительно, то на р — Г)-диаграмме эти процессы будут описываться близкими кривыми. Близкими будут и число кластеров и их средний размер. Таким образом, предложенные выше параметры Тз и Те определяют не только параметры в точке Вильсона, но и весь процесс неравновесной конденсации в р — Г)-координатах. Отметим, что условие близости Т в рассматриваемых процессах не строго обосновано, но в реальных ситуациях оно, как правило, выполняется. [c.332] Вернуться к основной статье