ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Слабо открытые системы из "Моделирование критических явлений в химической кинетике Издание 2" Мы приводим рассмотрение для реакции на поверхности. Общий случай исследуется аналогично. [c.68] Теперь G( , x ) = О для любой точки детального равновесия с, х, независимо от того, в каком многограннике реакции она находится. Пользуясь непрерывной зависимостью решения (i), t) уравнений (1.3.10) от правой части этих уравнений, можно указать для любого J О такие о О и б о О, что при t to, О е So решение (i), t) лежит в области, задаваемой неравенством G( , х) д. Точки детального равновесия образуют поверхность в множестве положительных векторов. [c.70] Выше мы считали, что в закрытой системе граничные точки равновесия отсутствуют. Если они есть, то, открывая систему, можно их сделать устойчивыми. Объем их области притяжения стремится к нулю при б 0. Таким образом, и наличие граничных точек может быть причиной бифуркации при открывании системы. [c.70] Точка детального равновесия устойчива по линейному приближению (см. 1.2). Поэтому из (1.3.16), (1.3.17) получаем решение уравнений кинетики для гомогенной системы при достаточно малых вых стремится при сх) к единственной стационарной точке, расположенной внутри многогранника реакции с балансными соотношениями (1.3.17) в малой окрестности положительной точки детального равновесия. Если Ь с(0)) = Ь(Сах)Увх/Увы у то при малых Vbx, i Bbix решения (t) близки к соответствующим зависимостям для закрытой системы. Точнее, если i bx О, вых О, i bx/ вых, с(0), Свх = onst, с(0) не является граничной точкой детального равновесия, то max t) - t) - О, где ( ) — решение уравнений кинетики для закрытой системы, с(0) = с(0), — евклидова норма в пространстве концентраций. [c.71] Вернуться к основной статье