ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Излучение (фотонный газ) из "Физическая химия изд №2" В этом уравнении знак минус отвечает статистике Бозе — Эйнштейна, а плюс— статистике Ферми—Дирака. [c.234] Однакр даже для водорода расчет по формуле (XИ1-23) показывает, что левая часть неравенства больше правой уже при весьма низкой температуре (доли градуса Кельвина). [c.234] Поэтому для всех газов уравнение Больцмана практически верно при любых температурах. Исключением является электронный газ. [c.234] Таким образом, электронный газ в металлах не может бытк описан статистикой Больцмана и требует применения статистики Ферми — Ди- рака. [c.235] Всякое тело способно излучать (и, следовательно, поглощать) магнитные излучения определенных частот. Мы знаем, что линейчат — это означает, что газ испускает дискретный набор Конденсированные тела имеют сплошные спектры поглощения вательно, испускания). [c.235] способное поглощать все частоты, носит название ч е тела. При достаточно большом давлении всякое тело будет приб ся к черному. Для того чтобы черное тело не поглощало и нё необходимо, чтобы пространство войру него было заполнено не излучением, равновесным с черным тeлo i. [c.235] Так как энергия этого излучения зависит от температуры, тс та имеет свою теплоемкость. При температурах порядка ми градусов теплоемкость пустоты даже больше теплоемкости тверд такого же объема. [c.235] Возникает вопрос о распределении энергии по частотам в это весном с черным телом излучении . [c.235] Впервые задача распределения энергии в спектре черного те решена в 1900 г. в классической работе Планка. [c.235] Из уравнения Планка вытекают два важных вывода. [c.236] Поэтому теплоемкость единицы объема пустоты делается с теплоемкостью единицы объема Твердого тела при достаточ тшпературах. [c.237] Из формулы (Х1П-24) следует, что при заданной Темпера определенная частота (и, следовательно, длийа волны), на котор дится максимум энергии излучения. [c.237] Каждый электрон металла движется в поле, создаваемом всем ядрами и остальными электронами металла. В грубом приближении можно принять, что ядра и остальные электроны образуют в объеме металла неко Х)рое по стоянное, не зависящее от координат поле, Электроны, однако, не могут не иметь кинегичесной энергии в этом поле даже при абсолютном нуле.. [c.237] Состояние, при котором они все имели бы скорость, равную нулю, противоречило бы принцийу Паули. [c.237] Вернуться к основной статье