ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Операторный метод в квантовой механике из "Оптические спектры атомов" Интегрирования в равенстве (6) распространяются на всю область изменения переменных. [c.109] Отсюда в силу равенства (6) получаем Х = Х. Так как какая-либо величина совпадает со своим сопряженным значением, только если она действительна, то последнее равенство и является доказательством того, что самосопряженные операторы обладают действительными собствен-нымизначениями. [c.109] Между линейными операторами этих и других величин имеют место те же соотношения, какие существуют в классической механике между соответствующими величинами. [c.110] Так как в силу нормировки l l d z — 1,тО( = Х, как и следовало ожидать. [c.112] Из равенств (16) и (17) видно, что квадраты модулей коэффициентов разложения функции в ряд (15) по собственным функциям оператора р представляют собой вероятности обнаружить при измерении физической величины одно из значений Х5,Х2,Хд,. ... совпадающее с собственными значениями оператора р. [c.112] В заключение остановимся на вопросе о возможности одновременно характеризовать состояние системы с помощью определенных значений двух физических величин и , если состояние системы описывается с помощью функции ф. Для этого, на основании сказанного выше, функция 1] должна быть собственной функцией обоих операторов р и О, соответствующих физическим величинам и (быть общей собственной функцией операторов Р и О). [c.112] Вернуться к основной статье