ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Спектры элементов с одним и двумя р-электронами из "Оптические спектры атомов" В табл. 59 дано распределение электронов по состояниям с данными квантовыми числами п а I для всех элементов, от водорода до калифорния. Буквы К, М, М,. .. относятся к принятому в рентгеноскопии обозначению одно-, двух-, трехквантовой и т. д. оболочек ( 60). Обширный спектроскопический материал, подтверждающий эту таблицу, приведен в последующих параграфах. [c.237] Систематический обзор спектров элементов можно провести, объединяя их в группы с одинаковым числом и расположением электронов в наиболее внешней оболочке (валентных электронов). Так, на основании табл. 58 можно выделить группы по 8 элементов, в каждой из которых происходит нормальное заполнение оболочек с s- и р-электронами. Такие группы элементов, которые начинаются с щелочного металла и заканчиваются инертным газом, выписаны в табл. 60, где указано также число валентных s- и р-электронов, в последней строке таблицы приведены нормальные термы, которые были нами определены при разборе конфигураций из разного числа эквивалентных S- и р-электронов (см. табл. 49 40). [c.237] Спектры щелочных металлов и щелочноземельных элементов (один и два валентных s-электрона) были уже подробно разобраны, и мы к ним возвращаться не будем. Остановимся сейчас на спектрах атомов с достраивающейся р-оболочкой, начиная с элементов с одним и двумя р-электронами. Атомы с ббльшим числом р-электронов и с замкнутой оболочкой (инертные газы) будут рассмотрены в следующих параграфах. [c.237] У бора (В1) и сходных с ним ионов (СП, N111, ОIV,. .. ) термы обнаруживают нормальный порядок, так что терм 2р2р,, является наиболее глубоким. Термы В1 и сходных с ним ионов приведены в схеме 14. [c.238] На рис. 114 приведены схемы термов этого ряда, а на рис. 115 и 116 — более подробно и возможных переходов для All и Т] 1. [c.239] Указанные смещенные термы комбинируют с обычными термами, а также друг с другом, согласно с правилами отбора, приведенными в 39. Так, например, термы sp P комбинируют с нормальным термом s p P , образуя весьма характерную группу из четырех линий (рис. 113). Такие группы известны у С П, N111, О IV и т. д. [c.239] В табл. 62 приведены расщепления квартетных термов зр Фу АП, Gal и In I. Отношения расщеплений Дv = Ф J—Фз/ и Д 2 = Фз/ — Рч выполнении правила интервалов должны быть равны 3 5. [c.242] У иона углерода СП разность между термами 2s2 2p P° — 2з2 2р Р° = = 64,0 см К так что пределы серий, сходящихся к состояниям иона 2р° и мало отличаются друг от друга и, таким образом, это различие в пределах практически не сказывается в спектре СI. Поэтому на рис. 120, где приведены основные термы и основные переходы для I, различие в пределах не указано. С возрастанием же атомного веса возрастает и различие в пределах. У иона Gell разность между термами 2s 4p P°д— 2з 4р Р° = 1768 см К на эту величину различаются пределы серий, стремящихся к состояниям иона Р и P° . На рис. 121 уже указано различие в пределах для разных групп термов. [c.243] Схемы основных уровней NH и О И даны на рис. 122 и 123. Они представляют особый интерес в связи с возможностью объяснить возникновение небулярных линий (линий небесных туманностей). Дело в том, что в спектрах планетарных туманностей наблюдаются яркие линии, которые долгое время не удавалось идентифицировать с линиями какого-либо из известных элементов. Делалось даже предположение о существовании в туманностях некоторого неизвестного на Земле гипотетического элемента небу-лия . Беуэн и Занстра [I8-21] доказали, что часть этих линий совпадает с линиями, возникающими при переходах, запрещенных по правилам отбора, в спектрах N II и О 111 (табл. 63). [c.245] Переходы, соответствующие этим линиям, отмечены на рис. 122 и 123. Все они возникают при комбинировании наиболее глубоких термов, соответствующих одной и той же электронной конфигурации 2з 2р2. [c.245] Термы U2 и S(, метастабильны. Наличие переходов с метастабильных уровней и с относительно большой интенсивностью объясняется малой плотностью вещества в туманностях. Вероятность перехода с метастабильного терма на нижележащие термы не равна нулю, она лишь много меньше вероятности разрешенных переходов. При малых плотностях светящегося газа, когда столкновения редки, переходы с метастабильных уровней будут осуществляться (см. 74), и запрещенные линии появятся в спектре. [c.247] В ряде С I, Sil, Gel, Snl и Pb 1 с увеличением атомного веса наблюдается отступление от сложения моментов по [L, 5]-схеме, о чем говорилось в 46 и к чему мы еще вернемся в 52. [c.247] Вернуться к основной статье