ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Эффект Зеемана на линиях со сверхтонкой структурой из "Оптические спектры атомов" Рассмотренная в предыдущем параграфе векторная схема сама по себе не касается природы сил взаимодействия электронной оболочки атома с его ядром. Лишь правило интервалов указывает на магнитный характер этого взаимодействия. Более непосредственно он сказывается на поведении линий со сверхтонким строением во внешнем магнитном поле, т. е. при эффекте Зеемана. [c.533] Из этой формулы следует, что каждый подуровень расщепляется на 2F - - равноотстоящих подуровней, расстояние между которыми определяется значением множителя g F). Он имеет тот же смысл, что и множитель Ланде в теории обычного эффекта Зеемана. [c.534] Таким образом, отдельные подуровни сверхтонкой структуры ведут себя в слабом магнитном поле вполне аналогично уровням обычных мультиплетов с той только разницей, что роль квантового числа J играет квантовое число F, а множитель Ланде g(J) заменяется множителем g(F), определяемым формулой (7). [c.535] Резюмируя все сказанное выше, получим в очень слабом поле каждый подуровень сверхтонкой структуры расщепляется самостоятельно на 2F- - подуровней, согласно формуле (5). Благодаря этому каждая сверхтонкая компонента дает свое собственное магнитное расщепление. В сильном поле первоначальная сверхтонкая структура пропадает, тип магнитного расщепления совпадает с тем, какой линия имела бы при / = О, но каждая компонента расщеплена на 2/+1 компонент, согласно формулам (14) и (15). Расстояние между сверхтонкими компонентами определяется шириной первоначальной сверхтонкой структуры и не зависит от напряженности поля. Между обоими типами расщеплений имеет место непрерывный переход. [c.536] Для любых полей физический смысл сохраняет лишь квантовое число М, Определяющее проекцию полного момента атома на направление внешнего магнитного поля Н. В сильных полях М. = Mj- - М,, в слабых полях М — Мр. Для каждого данного подуровня квантовое число Ж сохраняет в любых полях постоянное значение. Подуровни с одинаковыми М не пересекаются. На рис. 302 и 303 сопоставлены расщепления термов в слабых и сильных полях при разных значениях ядерных моментов. [c.536] Линии висмута исследованы рядом авторов [28-зо] g сильных и средних полях. В сильном поле тип расщепления в согласии с теорией вполне соответствует обычному зеемановскому расщеплению, но каждая зеемановская компонента состоит, в свою очередь, из десяти тесных компонент. Это непосредственно подтверждает значение f = Для ядра висмута, полученное ранее на основании правила интервалов. [c.537] Эффект Зеемана на линиях цезия был наблюден Копферманом и Крюгером и Фельше [ЗЬ 32] g обеих работах в сильных полях было установлено расщепление каждой из зеемановских компонент на 8 сверхтонких, что соответствует значению момента ядра цезия / — /2. [c.537] Значительных успехов в наблюдении эффекта Зеемана на сверхтонких компонентах удалось достичь, пользуясь поглощением в атомных пучках. [c.537] Вернуться к основной статье