ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Молекулярно-кинетические свойства аэродисперсиых систем из "Очистка газов" Пылеулавливание заключается в осаждении частиц, взвешенных в газе, под действием различных внешних сил и механизмов сил тяжести, инерции, центробежных сил и т.д. Под действием внешних сил частицы могут осаждаться в неограниченном пространстве и на различных препятствиях, называемых поверхностью осаждения. [c.70] Относительная погрешность при расчетах по этой формуле, как утверждается в литературе, не превышает 5 %. [c.71] Длина свободного пробега молекулы /, входящая в вышеприведенные соотношения, определяется по формуле (2.43). [c.72] Поправку Каннингема к закону Стокса всегда следует использовать, когда диаметр частицы меньше 1 мкм. Ниже приведены значения для различных диаметров частиц. [c.72] Для других значений диаметров частиц можно вычислить по формуле (3.13) или найти по графику, представленному на рис. 3.2 и показывающему зависимость от диаметра частиц для воздуха при нормальных температуре и давлении. [c.72] При определении скорости осаждения частиц в расчетных формулах заменяется на С , а вместо используется с1 . [c.73] Ранее отмечалось, что дисперсная фаза аэрозолей, как правило, не подчиняется законам механики двухфазных систем. Причина здесь весьма проста размеры частиц аэрозоля соизмеримы с длиной свободного пробега газовых молекул, поэтому поведение их (частиц) определяется молекулярно-кинетическими закономерностями. Иными словами, координаты и скорости движения частиц имеют вероятностный характер. [c.73] Это положение, однако, не следует понимать так, что частицу аэрозоля можно уподобить молекуле газа (или жидкости). Частица подвергается динамическому воздействию большого количества молекул, поскольку ее размеры во много раз превышают размеры одной газовой молекулы. Вследствие несимметричности ударов молекул с разных сторон, частица приобретает поступательное и вращательное движения, причем эти движения имеют нерегулярный, случайный характер. Траектория такой частицы представляет собой интересный пример непрерывной кривой, не имеющей касательной (недифференцируемая функция). [c.73] В силу нерегулярности движения экспериментально можно оценить лишь среднее смещение частицы в том или ином направлении. Очевидно, и теория явления должна оперировать этой величиной. Ограничимся рассмотрением смещения в одном направлении. [c.73] Пусть в точке х в момент т = О в интервале (д , х + х) имеется п х, 0) частиц в 1 см Рассмотрим элемент объема такой же величины ( х в точкех через определенное время т, (рис. 3.3). Находящиеся в нем частицы либо уже были здесь в момент т = О, либо вошли в него из соседних элементов объема за истекшее время. Вероятность того, что частица пришла из соседнего элемента, является, очевидно, функцией расстояния х -хп времени т, между двумя наблюдениями. Поэтому обозначим ее х -х). Функция/ охватывает также случай, когда частицы находились и ранее в элементе х для этого надо положить х - х = 0. [c.73] Выражение (3.22) часто называют первым соотношением Эйнштейна. [c.75] Здесь Ф — свободная энергия, в данном случае потенциальная энергия частиц. Если сила Р постоянна, то потенциальная энергия равна Гх. [c.75] В самом деле, если наблюдать смещения через одинаковые, не слишком короткие промежутки времени т, то вследствие нерегулярности ударов можно считать отдельные смещения не зависящими друг от друга. При слишком малых интервалах времени между наблюдениями скорость частицы, полученная в предыдущий момент, может не успеть измениться, так что она повлияет на результат следующего наблюдения. Практически, однако, невозможно достичь столь частой последовательности наблюдений. [c.77] Поэтому средний квадрат смещения, который будет наблюдаться через время рт. в р раз больше значения Х , найденного для времени т,. Иными словами, величина Х пропорциональна времени наблюдения, и, следовательно, т. можно выбирать лишь исходя из требований точности, с которой можно измерить Х . [c.77] Для частиц неправильной формы по уравнению (3.28) можно определить диаметр частицы по экспериментальному значению угла поворота 0. [c.77] Вернуться к основной статье