ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Инерционное осаждение частиц аэрозоля на телах простой формы из "Очистка газов" Как видно из уравнений (4.56), основным параметром, определяющим траекторию движения частицы, является скорость газа v ,. Поэтому закономерности инерционного осаждения существенно зависят от режима течения, т.е. от числа Рейнольдса частицы. Если Re очень мало, то имеем место вязкое обтекание препятствия, при котором поле скоростей газа можно описать безразмерными выражениями приведенными ниже (рис. 4.6). [c.100] При этом 81к р = 0,607. [c.101] По мере увеличения скорости газа (числа Рейнольдса) толщина пограничного слоя уменьшается режим движения все более приближается к развитому турбулентному течению. В этом случае более точные результаты по расчету движения частиц аэрозоля дает приближение потенциального течения (рис. 4.7). [c.101] Упомянутые зависимости без точек экспериментальных данных показаны на рис. 4.8. [c.102] Необходимо отметить, что хотя с увеличением размера обтекаемого тела ri уменьшается (число Стокса падает), общее количество осадков на теле при этом растет. Это видно из того, что кривые (Stk) всегда вогнуты к оси абсцисс, поэтому riyStk, а следовательно, и r J dJ2) уменьшаются с ростом Stk. [c.102] Для случая потенциального обтекания тел различной формы критическое значение числа Стокса можно найти на основе подхода, разработанного Л. Левиным. Сущность его состоит в следующем. [c.102] Отметим, что для случая вязкого обтекания препятствия описанный выше метод установления критического значения числа Стокса неприменим. [c.103] Вернуться к основной статье