ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнения пристеночного одномерного пограничного слоя из "Тепло- и массообмен в пограничных слоях" Цель данного раздела — дать общую трактовку одномерного пограничного слоя у стенки. Однако основные особенности метода могут быть развиты без использования полных уравнений в их общей записи. Это делает етод более доступным для понимания. Поэтому мы ограничимся пока химически инертными жидкостями с однородными свойствами. Это ограничение не является принципиальным и при желании легко устранимо. Мы будем иметь дело с распределением скорости и представленной в общем виде зависимой переменной Ф последняя может замещать mj при отсутствии химической реакции и Л в случае, когда мы либо пренебрегаем кинетическим теплом (т. е. диссипацией механической энергии), либо принимаем эффективное число Прандтля повсюду равным единице. Дальше будет показано, что почти то же самое рассуждение может быть применено для случая, когда кинетическое тепло является конечной величиной, а а/1эф по определению энтальпии адиабатической стенки не равняется единице. [c.31] Здесь частные производные могут быть заменспы на обыкновенные, так как задача одномерна. [c.32] Некоторые из этих решений получены численно и будут позднее представлены в гл. 4. Аналитические решения возможны лишь для специфических условий некоторые из них мы получим ниже в разд. 1.4-4. [c.33] Вернемся теперь к уравнению для энтальпии торможения с тем, чтобы обсудить вопрос об учете кинетического тепла в куэттовском течеиии. [c.33] Выясним, как с помощью развитого выше анализа для обобщенной переменной Ф вычислить величину Ъ в случае, когда кинетический нагрев не пренебрежимо мал и эффективное число Прандтля отлично от единицы. [c.33] Уравнение (1.4-44) идентично по форме (1.4-11). Остается показать, что /+д подчиняется зависимости, аналогичной (1.4-13). [c.34] Как уже отмечалось, решение уравнений (1.4-27) и (1.4-29) в общем виде возможно лишь с помощью численного интегрирования. Однако к определенному пониманию смысла этих полных решений можно прийти после рассмотрения нескольких простых случаев. [c.35] Числа Прандтля и Шмидта равны единице. Может показаться излишним дополнительно к отношению a/ot в перечень аргументов уравнения (1.4-32) включать еще и at. [c.35] Если же 0/, и сгй, ( равны между собой, то ал эф есть величина постоянная. [c.37] Соотношения типа (1.4-31) или (1.4-60) представляют главный результат нашего анализа куэттовской модели течения. Позднее мы воспользуемся ими для установления связи между величинами у, и, ф, йр1йх, т , с одной стороны, и т , / — с другой. Поскольку почти каждая безразмерная величина содержит Тя, то процесс обязательно будет итерационным, т. е. повторяющимся. Эту особенность можно устранить преобразованием соотношений типа (1.4-31) к удобным явным формам. Мы определим новые безразмерные группы и классифицируем их таким образом, чтобы представить касательные напряжения на стенке, тепловой поток и т. д. как функции известных величин. [c.37] Здесь будут введены новые обозначения и показана их связь с прежними нашими обозначениями. [c.38] 2 будет сделано допущение, что предложенные алгебраические соотношения, связывающие эти новые обозначения, можно получить из анализа куэттовского течения, проведенного в данном разделе. Примеры действительных зависимостей будут представлены в гл. 4. [c.38] В следующей главе дается описание нашего нового метода их решения. [c.39] Вернуться к основной статье