ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Зависимости для определения профилей криослоев из "Методы расчета вакуумных систем" Рассмотрим зависимости для определения профиля криослоя, образующегося на различных поверхностях, для нескольких источников. [c.149] Указанные выше зависимости описывают распределение частиц на выходе из источника массы. Теперь необходимо связать профиль (форму) криослоя с этими распределениями. [c.151] Линейный источник массы над бесконечной плоскостью. Рассмотрим случай, когда ось источника (преимущественное направление истечения) перпендикулярна плоскости конденсирующей поверхности. Определим массу конденсата (на единицу длины), попавшую на поверхность в интервале отх до х+дх (рис. 4.4). [c.151] Данное выражение соответствует объему, находящемуся в заштрихованной части (см. рис. 4.4). [c.152] По выражению (4.10) определяется толщина слоя конденсата 5 в области с координатой х. Уравнения (4.10) и (4.11) являются параметрическими для поверхности конденсата. [c.152] Выражение (4.14) показывает, что только для бесконечно тонкого криослоя форма поверхности намороженного конденсата повторяет графический вид закона распределения. Благодаря этому факту можно экспериментально исследовать параметры пространственного распределения молекулярных потоков источника массы. [c.153] Выражение (4.17) по форме аналогично уравнению (4.12). Как и в предыдущем случае, при х О и А — хЩ(р), что дает возможность непосредственного исследования закона распределения для малых значений толщины криослоя. [c.154] Заметим, что толщина бесконечно тонкого криослоя (/- 0) графически не повторяет вид закона распределения. Это значит, что экспериментально невозможно исследовать закон распределения молекулярного потока источника. На рис. 4.10 представлены результаты расчетов, полученные по формуле (4.20), для распределений Гаусса (а = 0,5), косинусного, лепесткового (и = 2) и равномерного. [c.156] Точечный источник массы. Точечный источник массы является физической идеализацией истечения парообразного конденсата из отверстия, характерный линейный размер которого значительно меньше расстояния между источником массы и криогенной поверхностью. Так как выше бьшо введено предположение об осесимметричном истечении газа, можно ограничиться одномерным видом функций распределений. [c.156] Рассматриваемый точечный источник располагается на расстоянии а от бесконечной плоской криоповерхпости (рис. 4.11), причем ось источника (преимущественное направление истечения конденсируемого газа) перпендикулярна указанной плоскости. Точка пересечения оси источника с криоплоскостью принята за начало отсчета цилиндрических координат / и г. [c.157] Яг) = Се =Су(г), где С — нормировочный коэффициент. [c.157] Выражение (6.26) описывает безразмерную толщину криослоя в области безразмерной координаты, определяемой по формуле (4.27). [c.160] Уравнения (4.26) и (4.27) являются параметрическими для поверхности криослоя. При бесконечно малом количестве намороженной массы (х - 0) получаем г - г и Д - х/ (г). Это означает, что функцию распределения источника можно проверить экспериментально. Результаты расчета профиля по (4.26) и (4.27) представлены на рис. 4.14 для всех рассматриваемых функций распределения (а = 0,5 и и = 2). [c.161] Для определения объема конденсата, осевшего в телесном угле, ограниченном площадкой d5a, с точностью до второго порядка можно применить формулу (4.25а) am = paV = MW (ф, v /)d9dv /. [c.161] При X О величина А х1/(ф), т.е. толщина намороженного слоя, графически повторяет вид закона распределения. Профили криослоев, построенные в соответствии с (4.28), представлены на рис. 4.16 для рассматриваемых функций распределения молекулярного потока (а = 0,5 и и = 2). [c.161] Точечный источник массы над сферической поверхностью. [c.162] Вернуться к основной статье