ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Общие соображения по поводу моделирования пластов с водонапорным режимом из "Избранные труды Том 1" Герольд [15, 16] поступил совершенно правильно, когда указал модели, могущие пояснить характерные особенности каждого режима. Для того чтобы окончательно выяснить вопрос о радиусе влияния скважин и обосновать гидродинамическую теорию интерференции скважин, мы также прибегнем к моделированию пластов разберем модели Дюпюи, Герольда и дополним их нужными для целей нашей работы подробностями. [c.147] Создавая модели, надо, конечно, заботиться о том, чтобы они возможно лучше отображали реальные условия и, с другой стороны, допускали точное гидродинамическое решение соответствующей проблемы. Совместить эти требования не так легко, так что, стремясь к строгому аналитическому решению проблемы интерференции методами гидродинамики, придется, по необходимости, идеализировать некоторые действительные условия— создавать модели идеализированных пластов. Каждая модель должна, во всяком случае, помочь выяснить значения хотя бы одного определенного фактора или для режима пласта или для явления интерференции скважин если прочие факторы идеализированы, то этот единственный фактор должен точно соответствовать реальным условиям. Изучив постепенно влияние каждого из факторов в отдельности, можно перейти и к обобщенной модели, подходящей ближе к действительности. [c.147] Чтобы в дальнейшем было более удобно ссылаться на ту или иную модель, будем их нумеровать. [c.147] Начнем с разбора модели 1 Герольда для случая простейшего трубчатого движения, т. е. для такого одноразмерного движения к скважине, при котором все линии тока параллельны. [c.147] Трубчатое движение (его можно осуществить в условиях узкой артерии) Герольд противопоставляет радиальному движению. [c.147] Модель Герольда I. Эта модель устроена так узкая горизонтальная трубка А—В поперечного сечения 5 и длины Ьи играющая роль пласта, заполнена однородной пористой средой и закрыта наглухо со стороны В (рис. 14) противоположный ее конец А соединен с сосудом 5о, играющим роль области питания. Питание сосуда 5о производится с помощью трубки С. Предположим, что в начале в пласт не проведено ни одной скважины тогда движение в пласте отсутствует при закрытой трубке С уровень в сосуде 5о будет находиться на одной и той же высоте. [c.147] Правильнее сказать прямолинейно-параллельного. [c.147] Пьезометрическая линия представится прямой ОЕ. [c.148] Будем считать характерным для модели Герольда 1 факт, что высота Но уровня в сосуде 5о всегда остается неизм ной и посмотрим, к каким результатам это приведет. Герольд говорит для гидравлического режима необходимо, чтобы уров жидкости поддерживался на одной высоте для того, чтобы Д ление на выходное отверстие резервуара было постоянным. [c.148] Таковы свойства модели 1 Герольда для случая гидравлического режима. [c.149] Модель 2 Герольда, Перейдем к описанию модели 2 для случая волюметрического режима устройство ее такое же, как и модели 1 (см. рис. 14), но в модели 2 осуществлен иной режим области питания и именно такой 1) или приток к области питания через трубку С равен нулю, 2) или приток к области питания постоянен и равен Qkp, но Qkp не равно отбору из пласта количества жидкости Q, причем для практики представляет наибольший интерес лишь случай Qkp Q, Можно было бы рассмотреть еще и третий случай, когда Qkp переменно, но он не внесет ничего существенно нового (обозначение Qkp намекает на критический дебит смысл подобного обозначения будет понятен из дальнейшего). [c.149] Все описанные явления характерны именно для волюметрического режима. Начиная с того момента, как дебит скважины уменьшится до Qkp, движение вновь станет установившимся — установится новый уровень h o в области питания, и режим волюметрический модели 2 перейдет в режим гидравлический модели 1, но с пониженным уровнем h o вместо первоначального ho. [c.149] Волюметрический режим модели 2 может быть и в том случае, если из скважины отбирается все время одно и то же количество жидкости (Q = onst), причем Q Qkp, Постоянный отбор жидкости из скважины может быть осуществлен только при непрерывном понижении противонапора hi таким же темпом, в каком снижается напор ho. Темп падения уровня в сосуде So будет зависеть от его размеров и формы. [c.149] Случай Qkp=0 есть частный случай только что разобранного. [c.149] Сопоставляя модели 1 и 2, легко понять, почему гидравлический режим называют бесконечным, стационарным в противоположность режиму волюметрическому. По поводу моделирования волюметрического режима см. также [96]. [c.149] Сопоставить между собой все три модели будет удобнее п ле рассмотрения явления интерференции в условиях моделей рольда и Дюпюи, что мы и сделаем ниже. [c.150] Вернуться к основной статье