ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Жидкости из "Тепло- и массообменные аппараты криогенной техники" До настоящего времени теория жидкого состояния вещества по существу еще не разработана. Существуют некоторые теоретические подходы к определению теплофизических свойств жидкостей. Однако методы, основанные на этих подходах (см., например, [22, 83]), не только очень сложны, но и малонадежны. Вследствие этого эксперимент является основным источником получения надежных данных по теплофизическим свойствам капельных жидкостей (конденсированных сред), которыми и следует пользоваться при выполнении тепловых и гидравлических расчетов тепло- и массообменных аппаратов [15, 16, 88]. Вместе с тем для интерполяции и экстраполяции экспериментальных данных, как известно, необходимо располагать соотношениями, отражающими зависимости физических свойств от параметров состояния и, в частности, от температуры, Известно, что влиянием давления на теплофизические характеристики жидкости вдали от критической точки можно пренебречь. Ниже приведены основные интерполяционные уравнения, а также некоторые простые формулы для оценочного расчета физических свойств жидкостей. [c.34] Плотность. Наиболее тяжелыми из числа химически чистых ожиженных газов являются криптон и ксенон.. В состоянии насыщения при атмосферном давлении (Р=1,013-105 Па) плотность криптона р =2400 кг/м ксенона р =3060 кг/м . Наименьшая плотность при тех же условиях у водорода (р 71 кг/м ) и гелия-3 (р = 59 кг/м ). [c.34] С учетом соотношения р=1/и плотность конденсированных сред (так же, как и газов) легко находится с помощью термодинамических диаграмм состояния, на которых имеются линии постоянных удельных объемов (изохоры). [c.34] Вязкость. Динамические вязкости различных ожиженных газов заметно отличаются. Так, например, при нормальной температуре кипения для гелия-4 Г1не=1 =кЗ-10- Па-с, а для кислорода гю2==188-10- Па-с. [c.34] Две индивидуальные константы Л и С, входящие в это уравнение, могут быть вычислены по двум экспериментальным значениям вязкости, найденным при различных температурах. [c.34] Отметим, что использование вместо (1.78) или (1.79) линейной интерполяции может привести к заметной погрешности в определении т] вследствие резко нелинейной зависимости вязкости жидкости от температуры. [c.34] Исключением из общего правила является характер температурной зависимости вязкости жидкого гелия (рис. 1.21), что объясняется явлением сверхтекучести. [c.34] Вязкость жидкостей зависит от давления в большей степени, чем любая другая физическая характеристика (рис. 1.22). Тем не менее изменением вязкости ожиженных газов при повышении давления до (30—40)-10 Па в практике инженерных расчетов обычно пренебрегают. [c.35] Отношение J,/ v для жидкостей (если не говорить об окрестностях критической точки) мало отличается от единицы. Значение др/др)т находится непосредственно из опытных данных но изотермической сжимаемости или рассчитывается по уравнению состояния. [c.35] Теплоемкость. При нормальном давлении теплоемкость большинства криогенных жидкостей в состоянии насыщения лежит в интервале от 0,5 до 2,5 кДж/(кг-К). [c.36] Несколько большую теплоемкость имеют гелий [Ср=4,7 кДж/(кг-К)1 и водород [Св= =10,3 кДж/(кг-К)]. [c.36] При определении теплоемкости Сз жидкости, находящейся в состоянии насыщения, значение Л/ берется на пограничной кривой. [c.36] Вернуться к основной статье