ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основное энергетическое уравнение турбины из "Гидравлические машины. Турбины и насосы" соответствующий условию = 90°, когда минимально, а Га = О, называют режим нормального выхода. Поскольку потери на выходе из рабочего колеса в общем пропорциональны Уа. то режим работы турбины, близкий к режиму нормального выхода, дает наименьшие потери, т. е. является наиболее благоприятным. [c.69] при котором одновременно удовлетворяются и условия безударного входа и нормального выхода, дает минимальные потери, т. е. наивысший к. п. д. турбины. Такой режим называют оптимальным. [c.69] Для определения силовых и энергетических показателей потока в рабочем колесе применим закон момента количества движения в форме (3-3), который уже использовался. [c.69] В качестве общего случая рассмотрим рабочее колесо радиально-осевой турбины, меридианное сечение которого показано на рис. 3-9. Выделим ограничивающими (контрольными) поверхностями, проходящими пе,-ред входными кромками / и за выходными кромками 2, а также поверхностями верхнего и нижнего обода объем, заключающий в себе все лопасти рабочего колеса. [c.69] Сумма моментов относительно оси вращения внешних вил действующих на выделенный объем жидкости, определяется следующим образом. Момент от сил давления на поверхности вращения 1 и 2 и поверхности ободов равен нулю. Силы веса также не дают момента, так как центр нх приложения совпадает с осью. Остаются силы трення по ограничивающим поверхностям и силы давления и трения жидкости на лопастях. Обе группы сил дают момент относительно оси, но первую из-за малости можно не учитывать, и остается момент, воздействующий на жидкость со стороны лопастей рабочего колеса М. Искомый же момент, создаваемый жидкостью на лопастях, будет равен М. [c.70] Последняя формула особенно наглядна. Она показывает, что на рабочем колесе возникает крутящий момент только в том случае, когда оно воздействием своих лопастей меняет циркуляцию потока. Следует отметить, что согласно (3-4) циркуляция на входе равна циркуляции, создаваемой направляющим аппаратом, т. е. = Го. [c.70] Знак Г принимается положительным, если v os а совпадает с направлением окружной скорости и. [c.70] Формулы (3-19) и (3-20) представляют собой основное уравнение турбин, или уравнение Эйлера. Левая часть Ят]р — энергия в Дж, полученная рабочим колесом отжндкости у п весом в Ш, прошедшей через лопастную систему рабочего колеса. Правая часть содержит кинематические параметры потока при входе на рабочее колесо и после выхода из него. [c.71] Таким образом основное уравнение дает связь между энергетическими и кинематическими параметрами в турбине. [c.71] Из уравнения Эйлера в форме (3-20) можно сделать важные выводы. [c.71] Здесь Я 2 — потерн напора на участке /-2 и и и — окружные скорости (переносные). [c.72] Особенность состоит в том, что в рассматриваемых условиях удельная энергия жидкости при движении вдоль трубки может убывать или возрастать в зависимости от изменения переносной скорости иу и и . Это свойство и используется в рабочем колесе турбины, каналы которого, образованные лопастями, представляют собой систему трубок . [c.72] Вернуться к основной статье