ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Движение через насадки из "Псевдоожижение" Сравнивая- полученный результат с выражением для истечения из отверстия (XV,9), можно видеть, что составляющая газового потока вследствие фильтрации должна быть меньше для сопла, если его характеристическая длина X превышает 2го. [c.582] Результаты эксперимента по движению псевдоожиженного песка через насадки различной формы (табл. ХУ-2) показывают некоторое, хотя и неполное, соответствие с теорией. [c.582] Опытные данные для каждого насадка при различных давлениях истечения удовлетворительно коррелируются уравнением типа (XV, ), но значения 6 Ь, -хотя и превышают 0,5, никогда не достигают ожидаемой величины, т. е. 1. Если базироваться на аналогии с капельными жидкостями, то увеличение расхода псевдоожиженного твердого материала при истечении из насадков по сравнению с отверстиями в плоской стенке объясняется отсутствием сужения струи на выходе. Мы видели, однако, что сужения струи не происходит и в обычном отверстии таким образом, эффект применения профилированного насадка сводится к уменьшению сил взаимодействия между частицами. [c.582] Как и ожидалось, расход газа при истечении из насадка меньше, чем из отверстия. Следовательно, профилированные насадки могут на практике служить средством повышения относительной дали твердого материала при истечении псевдоожиженной плотной фазы. Из табл. XV-2 видно также, что нри использовании насадков большей длины и поперечного сечения система при истечении менее склонна к сегрегации твердых частиц и ожижающего агента она лучше корреспондирует с равенством (XV,13). При тех же условиях значение QJ Qe + Qs) в случае отверстий значительно выше и ближе соответствует равенству (XV,14). [c.583] Стокель также изучал истечение псевдоожиженной газом плотной фазы из насадков, но цель его работы состояла, прежде всего, в определении высокоэффективных (энергетических) профилей потока, а не в изучении истечения псевдоожиженных систем из аппаратов. В результате были выявлены сходство и различия в движении газа и его смеси с твердыми частицами в устройствах разного живого сечения, а также учтены изменения плотности газа и порозности псевдоожиженной системы в направлении движения твердого материала. [c.583] Необходимо изменить, кроме того, уравнения сохранения количества движения (XV,15) и трения (XV,3). Наконец, можно постулировать Т = onst на всем исследуемом участке движения, так как теплоемкость твердого материала значительно больше, нежели газа. Сравнение с теоретическим подходом к истечению из отверстий показывает, что, несмотря на аналогичные уравнения (сохранения количества движения, трения газового потока о частицы, неразрывности), в последнем случае добавляется еще одна переменная — порозность. [c.583] Средний размер твердых частиц 28 мкм, плотность 2 г/см плотность и вязкость газа г/см и 1,8-10 П, Условия на входе в насадок р = 10 Па (1 атК Р = 0,66, е = 0,60. Цифры у кривых — отношения А /А = в см- . [c.584] Для данной порозности слоя значение а определено, так как 8 = Qel Qe + Qs)1 поэтому р на входе в насадок также известно, поскольку известны значения р и р. Далее, известны А — и А, так что могут быть рассчитаны величины и Wg для насадка (см. рис. XV- ), удовлетворяющие принятому перепаду давления р (вход) — р (выход). Данный насадок пригоден вплоть до критических значений и пебольнюе увеличение вблизи критических условий требует значительного повышения Др. [c.585] На рис. ХУ-7 приведены значения е вдоль профиля потока по ним и но значениям и могут быть определены величины и ж V. Заметим, что большим значениям соответствуют более высокие 8 из-за значительного расширения газа, отвечающего возросшим величинам Ар. Высокие значения г в большей части насадка говорят в пользу гипотезы о движении системы без взаимодействия твердых частиц. [c.585] Вернуться к основной статье