ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория взаимного перехода тепла и работы из "Справочник по физико-техническим основам глубокого охлаждения" Обратимый цикл Карно дает максимальное количество работы, получаемое из данного количества тепла при его переходе между двумя заданными температурными уровнями. Цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат. На рис. 2-5 цикл Карно изображен (В координатах Р — У и Т—8. [c.29] Необратимые циклы. Все действительно осуществляемые процессы и циклы необратимы. [c.30] Абсолютная термодинамическая температура. Соотношения (2-22), действительные для цикла Карно, служат для построения абсолютной температурной шкалы. Соотношение между двумя какими-либо температурами Г] и Гг можно принципиально определить независимо от свойств термометров, если экспериментально найти соотношение между Qi и Q2. [c.30] Таким образом, Д5 — увеличение энтропии теплоприемника с температурой Го является мерой безвозвратно потерянной части тепла. [c.30] Потери при необратимых циклах. При переходе системы из одного определенного состояния в другое согласно основным неравенствам (2-24) приращение энтропии окружающей среды при необратимых процессах должно быть больше, чем при обратимом, т. е. [c.30] Для всех технических циклов окружающей средой является атмосфера с примерно постоянной температурой Го. Всякое изменение энтропии связано с передачей тепла, поэтому ЬQ = Го 5. В рассмотренной нами изолированной системе передачу окружающей среде дополнительного количества тепла возможна только при условии уменьшения полезно производимой работы, т. е. [c.30] Для обратимых циклов 55 =0. [c.30] При необратимых процессах любого рода полезная работа уменьшается на величину, пропорциональную возрастанию энтропии всех взаимодействующих тел, обусловленному необратимостью. Коэффициентом пропорциональности является температура приемника тепла окружающей среды Го. [c.30] Последнее неравенство всегда больше нуля, так как Тг всегда больше Гг. [c.31] Изложенное иллюстрируется рис. 2-6. Тепло передается от тела А к телу Б. Пл. 8о-а-Ь-3 и пл. S(,- -d-S2, а также пл. аЬес и пл. равны между собой. [c.31] Последнее равенство действительно для теплоносителей с одинаковыми и постоянными Ср. [c.31] Следует отметить, что правая часть уравнения (2-29) есть изменение функции В (см. стр. 28 и табл. 2-3). Таким образом, термодинамически необходимая работа какого-либо поточного процесса равна изменению функции В. Это уравнение очень важно для расчетов в области холодильной техники, так как оно дает возможность найти, например а условиях непрерывного процесса, минимальную работу для ожижения газа или решить другую аналогичную задачу, связанную с перенесением тепла с одного температурного уровня на другой. [c.31] На рис. 2-7 в диаграммах Р—V и Т—5 изображены процессы сжатия в компрессоре. [c.31] Работы сжатия и техническая зависят от характера процесса сжатия в компрессоре и могут быть определены по формулам, приведенным в табл. 2-2. На рис. 2-7 под адиабатой вертикально заштрихованная площадка представляет собой изменение энергии — 1/ и соответствует работе сжатия. Горлзонталько заштрихованная площадка представляет собой изменение теплосодержания /2 — — техническую работу. [c.32] Вернуться к основной статье