ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Анализ условий возбуждения из "Вибрационное горение" Ниже будет дан пример анализа условий возбуждения, основанный на предыдущих результатах, применительно к возбуждению колебаний в системе, состоящей из камер сгорания специфического типа н присоединенных к пей входной и выхлопной трубы. [c.204] И мгновенно сгорает. Поскольку давление подачи горючего весьма велико, а колебания давления в потоке относительно незначительны, расход горючего через форсунки постоянен и не зависит ни от давления окружающей среды, ни от скорости течения. Эта идеализация должна быть признана довольно грубой, хотя бы потому, что в ней не учитывается время, необходимое на смесеобразование, испарение горючего, время задержки воспламенения и т. д. Влияние подобного запаздывания будет изучено ниже. Что же касается принятой схемы процесса внутри ст, то ее крайняя простота позволяет проанализировать рассматриваемый случай до конца. [c.205] Таким образом, величины и оказались функциями двух частных производных полноты сгорания по коэффициенту избытка воздуха а и полноты сгорания по числу М набегающего на зону горения воздушного потока. [c.207] Чтобы рассмотреть влияние этих двух частных производных на процесс возбуждения колебаний, надо предварительно располагать диаграммами устойчивости в плоскости параметров колебательной системы Q , Q ). Такие диаграммы строились в предыдущем параграфе. Здесь достаточно указать, что в большинстве случаев они имеют вид, аналогичный диаграммам на рис. 36. Такой вид имеет, например, диаграмма усто11чнвости, построенная для частот, близких к основному тону колебательной системы при равенстве длин холодной и нагретой частей течения. Поэтому воспользуемся указанной здесь диаграммой для дальнейшего анализа процесса возбуждения акустических колебаний. [c.207] На диаграмме рис. 36 этому отвечает движение изображающей точки по оси ординат, причем оказывается прямо пропорциональным г м- Соответствующий график изменения V приведен в верхней части рис. 37. Как видно из графика (на нем дана шкала Лм), система становится неустойчивой при некотором отрицательном значении т. е. при некотором цм 0. [c.207] Таким образом, колебательная систелш будет возбуждаться при достаточно больших но абсолютному значению Лм 0, Т)а О и Т]а 0. [c.208] Полученные здесь качественные результаты в целом у довлетворительно согласуются с опытными данными. Насколько можно судить по ряду опытов, вибрационное горение действительно возникает при иереобогащенни зоны горения и в ряде случаев удается подметить его связь с падением полноты сгорания по мере обогащения смеси. [c.209] Проведенный здесь анализ имел целью дать простейший ирилшр доведения задачи до величин, которые являются иривычными в теории горения и поэтому позволяют лучше ощутить физическую природу процесса возбуждения. В то же время следует иметь в виду, что рассмотренный пример далеко не исчерпывает всей проблемы об условиях возбуждения акустических колебаний горением. [c.209] В заключение настоящего параграфа необходимо сделать два замечания. Первое из них сводится к следующе-Агу. Выше неоднократно указывалось на ту роль, которую играет обратная связь в изучаемом явлении. Рассмотренный пример позволяет указать на весьма важный механизм обратной связи, заключающийся в том, что вызванные колеблющимся тепловыделением акустические колебания приводят к колебаниям расхода воздуха в зоне расположения форсунок. В связи с этим колеблется коэффициент избытка воздуха, что в свою очередь вызывает колебания полноты сгорания, т. е. тепловыделения. [c.209] Если попытаться рассмотреть то новое, что может внести учет нестационарности процесса горения, то в первую очередь возникает естественное стремление учесть неизбежное запаздывание процесса воспламенения горючего. Это запаздывание обусловлено временем, необходимым для испарения и смешения горючего с воздухом, периодом задержки воспламенения и т. д. Учет запаздывания можно осуществить сравнительно просто. Чтобы показать методику этого учета, рассмотрим простой пример. [c.210] Вернуться к основной статье