Юкава

Масса всех частиц дана в электронных единицах, т. е. гпе- = 1. Фотон — частица, не имеющая массы покоя — это квант электромагнитного поля. Далее идет класс легких частиц — лептонов, возникающих при распаде других частиц либо возникающих пар ами (частица + античастица) под действием фотонов их спины равны 1 . Между лептонами и протоном сгруппирован класс мезонов со спином, равным 0. Пионы или я-мезоны являются квантами ядерных полей. По-видимому, взаимодействие протона и нейтрона обусловлено мезонным полем (Юкава), т. е. взаимный переход этих частиц протекает за счет обмена мезонов между нуклонами. Основную роль в этом обмене играют я-мезоны. Схемы перехода можно представить так [c.76]

Теория эта (Юкава, 1935 г) была разработана еще до открытия пионов и правильно предсказала их свойства. Силы стяжения между однотипными нуклонами она не объясняет, но они могут быть объяснены на основе обмена нейтральными пионами (я°). [c.511]

Представление о дальнодействии оказалось неудовлетворительным вместо него физики разработали квантовую теорию силовых полей, согласно которой данное поле как бы переносится на некоторое расстояние от его источника некоторым носителем или квантом данного поля. Для электростатического притяжения и отталкивания такими носителями поля являются фотоны, а для гравитационного притяжения носителями считают гравитоны. В 1935 г. японский физик Хидеки Юкава [c.593]

Однако соотношение неопределенностей между энергией и временем позволяет рассматривать реакцию, подобную приведенной, жоторая не согласуется с законом сохранения массы-энергии в том случае, когда отрезок времени, а протяжении которого рассматривается данная реакция, не превышает, времени Д<, даваемого принципом неопределенности.. Воспользуемся уравнением А -Д = /г/2я, приведенным в разд. 3.13. Нас интересует продолжительность времени, необходимого для того, чтобы частица, движущаяся со скоростью, близкой к скорости света, преодолела расстояние 1,4-10 м. Соответствующее значение А (неопределенности для массы-энергии) равно /г/2я, деленному на продолжительность времени Д<, 1,4-10 /3-10 (скорость света), откуда следует, что А = = 0,47-10 с. Значение А равно,следовательно, 1,05-10- /0,47-10 = = 2,24-10-> Дж, и соответствующее значение в единицах массы, получаемое путем деления на (поскольку Е—тс ), равно 2,49-10-2 г, а это-значение в 274 раза больше массы электрона. Исходя из этого, Юкава сформулировал положение, согласно которому короткодействующие-межнуклонные силы можно объяснить при допущении, что такие взаимодействия осуществляются частицами с массой, примерно (В 274 раза превышающей массу электрона. В то время подобные частицы былю неизвестны. [c.594]

В 1936 г. при изучении космических лучей были открыты частицы как положительно, так и отрицательно заряженные, с массой, в 207 раз превышающей массу электрона их открыли Андерсон и Ни-дермейер, а также независимо от них Стрит и Стевенсон. Эти частицы,, теперь называемые мюонами, были приняты вначале за частицы, предсказанные Юкавой. Но тогда они, будучи ответственными за межнуклонные силы, должны были бы вступать в сильное взаимодействие-с нуклонами. Такое сильное взаимодействие должно происходить при сближении с нуклоном за промежуток времени, близкий к 10- с. Однако было установлено, что мюоны распадаются в свободном пространстве, причем период их полураспада составляет около 10 с, а скорость-их распада, как было найдено, не претерпевает значительных изменений при прохождении пучка мюонов через твердые вещества, когда мюоны подвергаются действию нуклонов они, следовательно, не могли быть частицами, предсказанными Юкавой. [c.594]

После проведения в 1945 г. последнего из таких экспериментов физики снова лишились возможности объяснить межнуклонные силы, но ненадолго, поскольку вскоре были открыты сильно взаимодействующие мезоны, получившие название пионов. Эксперименты по изучению космических лучей с использованием многослойной фотоэмульсии для фиксирования треков заряженных частиц, выполненные в 1947 г. английским физиком К. Ф. Пауэллом (1903—1969) и его сотрудниками, привели к открытию трех частиц положительного пиона, нейтрального пиона и отрицательного пиона с массовым числом 273,3 для я+ и я и 264,3 для я° эти частицы обладали способностью к сильному взаимодействию-с нуклонами, как это и было предсказано Юкавой. В настоящее время не вызывает сомнений, что межнуклонные силы, действующие в атомных ядрах, реализуются при участии пионов. Экспериментально было показано участие в межнуклонных силах как заряженных пионов, так [c.594]

Весьма плодотворной для уяснения особенностей ядерных сил явилась мезонная теория, выдвинутая и развитая Юкавой. Согласно мезонной теории, каждый нуклон окружен мезонным полем, посредством которого он взаимодействует с другими нуклонами. Подобно тому, как электрическое взаимодействие связано с переносом фотона от одного заряженного объекта к другому, возникновение ядерных сил, согласно мезонной теории, обусловлено переносом частицы, названной мезоном. Свойствам этой частицы хорошо удовлетворяет открытая в 1947 г. частица с массой, равной 270 электронным массам, и названная я-мезоном. [c.11]

Юкава и Цуно иредложнли исиользовать миогонараметровую корреляцию, в которой новый параметр г учитывает степень прямого сопряжения с положительньш зарядом, возникаюш им в переходном состоянии [c.1058]

Активирующее влияние группы позволяет точно оценить величину параметра г в уравнегши Юкава-Цуно, так как для нее Стп 0, а ст =-0,6. Для очетть сильных электрофильных агентов тттиа (+т1/)-эффект заместителя проявляется в [c.1059]

При исследовании космич. лучей были обнаружены позитрон (К. Андерсон, 1932), мюоны обоих знаков электрич. заряда (К. Андерсон и С. Недцермейер, 1936), тс- и АГ-мезоны (фуппа С. Пауэлла, 1947 существование подобных частиц было предположено X. Юкавой в 1935). В кон. 40-х - нач. 50-х гг. были обнаружены странные частицы. Первые частицы этой фуппы - 1С- и / ""-мезоны, Л-гипероны - были зафиксированы также в космич. лучах. [c.470]

Юкавы-Цуио уравнение 2/941 Юм-Розери правило 4/762, 1004 фазы 2/479, 482-484 3/75 Юнга [c.762]

Потенциалы полуволны восстановления всех карбонильных соединений становятся менее отрицательными при введении электроотрицательных заместителей. Эти эффекты могут быть ко.пичественно описаны с помощью уравнений Гаммета, Тафта и Юкава — Цуно с учетом стерических факторов. Следу ет помнить, что многие электроноакцепторпые заместители в к- или в пара-положении удаляются или восстанавливаются раньше, чем восстанавливается карбонильная группа [c.341]

Влияние заместителей в обш.ем описывается уравнениями Гаммета или Юкавы — Цуно [17]. Следует заметить, что введс- [c.359]

Наконец, еще одна составная часть ядра — мезон — была теоретически предсказана Юкава. Мезон в 300 раз тяжелее электрона н может быть заряжен как поло кптельио, так и отрицательно. Существование этих и мно-гих других составляющих ядра было нодтвернлдепо на опыте, причем были исследованы реакции между ними. Установлено, например, что мезон расна-дастся на электрон и два нептрнио. [c.215]

Юкава, Цуно и Савада [89] в качестве стандартной реакционной серии для определения а° предложили реакцию щелочного гидролиза этиловых эфиров фенилуксусной кислоты при 25 °С в 60%-ном водном ацетоне. Ими найдены некоторые новые значении о , отсутствующие у Тафта. Пальм и Маремяэ [90] смогли примерно на порядок повысить точность определения о , используя в качестве стандартной реакцию щелочного гидролиза ариловых эфиров я-толуолсульфокислоты. О большей достоверности констант о по сравнению с а" и причинах систематического завышения а" для сильных электронодонорных заместителей см. [84]. — Прим, пер 9- [c.464]

Юкава и Цуно [35] предположили, что в более общем случае для серии заместителей х, у, г..., способных к прямому резонансному взаимодействию, отношение [c.468]

Выражение, предложенное Юкава и Цуно, несущественно отличается йт (16) тем, что вместо а" используется а. [c.469]

Впоследствии Юкава и Цуно [89] видоизменили свое первоначальное уравнение 1е (к/ка)=р[а г (а — а)] в более логичное 1 б/йд = р [а° -[- г (а — 0°)]. Еще раньше такую модификацию предложил Пальм [92]. Параметры р° и г для большого числа реакционных серий приводятся в работах [89, 93]. [c.469]

В своей очень интересной статье Ретроспективный взгляд на физическую органическую химию [94] Л. Гаммет писал Мне кажется особенно важным, что уравнение Юкава — Цуно требует только двух параметров для описания взаимодействия заместителя с реакционным центром, а не четырех (что соответствовало бы классификации эффектов, предложенной Ингольдом) и не свыше полудюжины, как используется в некоторых современных работах при обсуждении влияния заместителя на реакционную способность производных бензола . — Прим. перев. [c.469]

По-видимому, не всегда отдают себе отчет в том, что необходимость корреляции по Юкава — Цуно можно подтвердить только при наличии более чем одного заме- [c.470]

Тафт и сотр. [77] показали, что значительно лучшая корреляция достигается при использовании констант о или а° (верхняя прямая на рис. 11.15). Несомненно, что еще большего улучшения можно добиться при использовании уравнения Юкава — Цуно. [c.497]

В действительности уравнение (3) соблюдается приближенно и всегда имеются отклонения от него (пусть даже они выглядит случайными) Поэтому, если измерения проводятся при температурах, близких к р, на графике — ДЯ , вероятно, будет наб юдаться некоторый беспорядочный разброс Подобная зависимость, построенная по данным Юкава и Цуно 1101 для перегруппировки Курциуса [c.509]

Юкава и Цуно предложили использовать многопараметровую (рреляцию, в которой новый параметр г учитывает степень пря-до сопряжения заместителя с положительным зарядом, возникшим в переходном состоянии [c.433]

Тетраацетат свинца гладко окисляет в фуроксаны как нециклические, так и ароматические дноксимы. Эту реакцию впервые осуществили Юкава и Сакаи в 1964 г. [363]. [c.284]

Впервые Юкава (в 1935 г.) указал на аналогию между кулоновской силой, возникающей в результате обмена фотоном, и ядерной силой, обусловленной обменом мезоном. В то время мезоны рассматривались как элементарные частицы. Сейчас мы убеждены, что мезоны в отличие от фотона — объекты составные. Тем не менее, первоначальная идея Юкавы до сих пор жива как полезный и очень эффективный способ описания нуклон-нуклонного взаимодействия. [c.53]

Сначала мы рассмотрим обмен двумя пионами в состоянии со спином J = 0" и изоспином 1яя = 0. Из обсуждения феноменологических моделей однобозонного обмена в разделе 3.9 известно, что основной частью потенциала в этом канале является центральный притягивающий потенциал Юкавы. Мы хотим сконцентрировать наше внимание на этом слагаемом и вывести его из 2тг-обменного взаимодействия. Распределение массы в канале = = взятое при S = 4 / обозначено щ( Ъ- Соответствующий статический потенциал имеет вид (3.82) [c.86]

Юкавы потенциал Потенциал, описывающий взаимод. двух ч-ц, возникающее благодаря обмену промежуточной (виртуальной) ч-цы с ненулевой массой покоя. Введен японским физ. Хидеки Юкава (1907—1981) в 1935, предположившим существование пи-мезонов и развившим мезонную теорию. [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология