Волны звуковые

Средством возбуждения и приема ультразвуковых волн, как правило, являются пьезопреобразователи. Учитывая сильнее отражение ультразвука от тончайших воздушных зазоров, для передачи волн от пьезопреобразователя к изделию используют жидкостный контакт. Для возбуждения волн звукового диапазона кроме пьезопреобразователей применяют ударное воздействие, а для приема — микрофоны. [c.18]

Таким образом, интенсивность звука пропорциональна квадрату амплитуды звукового давления или смещения. Все эти соотношения справедливы и для продольных, и для поперечных волн. Нужно только подставлять соответствующее значение звукового сопротивления и правильное значение скорости звука. В случае продольных волн звуковое давление получается по формуле (1.3) как сила на единицу площади поверхности, перпендикулярной к волновому фронту для поперечных волн оно определяется как сила смещения на единицу поверхности, параллельной волновому фронту. [c.28]

Звуковое давление р1 Звуковое давление ра Отраженная волна Звуковое давление рг [c.31]

Ранее рассматривались идеальные вещества, в которых звуковое давление ослаблялось только в результате распространения волны, В таком случае в плоской волне звуковое давление вообще не должно было бы снижаться на ее пути, а в сферической [c.128]

Для создания звукового поля бегущих волн размеры облучаемого резервуара должны быть значительно больше длины волны. Поле бегущих волн, таким образом, легче осуществить при уменьшении длины волны. Звуковая энергия, отражаемая от стен резервуара в направлении к излучателю, должна быть предельно уменьшена за счет ее поглощения поверхностью резервуара (ап > 0,9) и средой (ас/г > 10). [c.88]

Температуру и давление раствора можно периодически менять при помощи ультразвуковых волн. Звуковые волны распростра- [c.93]

Процесс распространения колебательного движения в среде называется звуковой волной, а область среды, в которой распространяются звуковые волны — звуковым полем. [c.120]

Под действием звуковых колебаний стенки камеры рабочего колеса деформируются. Эта деформация воспринимается пьезоэлектрическим датчиком, который преобразует механические колебания в электрические, пропорциональные им по амплитуде и равные по частоте. Электрические колебания, в свою очередь, могут быть надлежащим образом зарегистрированы и измерены. Присутствие в воде пузырьков, наполненных паром и воздухом, очень сильно увеличивает поглощение звука. При начальной стадии развития кавитации, когда размеры пузырьков малы по сравнению с длиной звуковой волны, т. е. при очень низкой частоте звука, происходит огибание звуковой волной этих пузырьков и обычно отражения не происходит. По мере развития кавитации, когда появляются звуковые волны более высокой частоты и размеры пузырьков становятся сравнимы с длиной волны, звуковые волны рассеиваются во все стороны. [c.235]

Заставить колебаться отдельный атом (или выделенный элемент объема тела) практически невозможно. Из-за взаимодействия между атомами локализованное колебание немедленно превратится в волну. Звуковые волны тоже взаимодействуют между собой, но во много раз слабее, чем отдельные атомы тела друг с другом. В хорошем приближении их можно считать вообще невзаимодействующими. Такой подход — пример разумной идеализации. [c.297]

В случае, когда кривизна ударной волны в звуковой точке обращается в бесконечность, главный член течения вблизи этой точки будет таким же, как и в плоском потоке. При нулевой кривизне ударной волны звуковая линия касается ударной волны в звуковой точке. [c.231]

При излучении поршневой диафрагмы в сплошную среду картина распределения звукового давления в ближнем поле излучателя, которое ограничено расстоянием X— = Я 1К (Я — радиус поршневой диафрагмы К — длина волны) от поверхности излучателя, является весьма сложной вследствие интерференции волн. Звуковое поле еще более усложняется с появлением кавитационной области. [c.172]

Скорость распространения звуковых волн. Звуковые волны можно рассматривать как гармонические волны сжатия очень малой амплитуды, распространяющиеся в сжимаемом газе. Скорость распространения таких волн можно рассчитать на основании следующих допущений 1) потоки количества движения и тепла т и дг равны нулю 2) скорость газа весьма мала . [c.323]

Заметная электризация материалов может происходить под влиянием вибраций, шумов и других воздействий, сопровождающихся появлением в материале механических волн [102]. Сущность акусто-электрического эффекта заключается в том, что прохождение упругих волн (звуковых, ультразвуковых) через вещество сопровождается появлением в нем разности электрических потенциалов вследствие увеличения числа элементарных носителей заряда (например, электронов). В алюминии (р = 2,8-10 Ом-м) разность потенциалов очень мала, меньше 10 2 в даже при интенсивности акустических волн 10 кВт/м2, а для ацетилцеллюлозы (р = 10 Ом-м) она достигает уже 10 В. Для натурального каучука и полистирола (ро = 10 и 10 Ом- м соответственно) верхний предел разности потенциалов достигает 10 ч- Ю В при интенсивности волн всего 0,1 Вт/м2 и 10 10 В при 10 кВт/м . Т. е. опасные потенциалы могут возникать в диэлектриках с большим электросопротивлением при воздействии шума или вибраций без каких-либо операций над ними. В работе [103] также показана возможность пьезоэлектрического заряжения пластмасс под действием ультразвуковых волн. [c.26]

Рассмотрим вначале первый из упомянутых выше случаев, когда пульсатор подсоединен непосредственно к низу колонны (рис. 1). Будем предполагать, что частота колебаний не слишком велика и длина волны звуковых колебаний, создаваемых пульсатором много больше высоты колонны. [c.196]

Из выражения (1.39) следует, что / при заданном R существенно зависит от спектра частот нулевых колебаний ядер в решетке твердого тела. Известно, что решетку кристалла, имеющего более одного атома в элементарной ячейке, можно рассматривать как совокупность отдельных подрешеток, состоящих из атомов одного сорта. В таком сложном кристалле существуют так называемые акустические и оптические спектры колебаний. Акустическому (низкочастотному) спектру в длинноволновом приближении соответствуют совместные колебания всех атомов данной подрешетки как целого. Спектр этих колебаний простирается от нуля до некоторой максимальной частоты max. которая соответствует минимальной длине волны звуковых колебаний, распространяющихся в твердом теле. Оптические колебания соответствуют смещениям одной подрешетки относительно другой. Спектр этих колебаний начинается уже не с частоты, равной нулю, как в случае акустических колебаний, а с некоторой граничной частоты oq. Не только граничные частоты, но и формы акустического и оптического спектров сильно различаются [42]. Акустические колебания состоят всегда из трех ветвей (продольная и две поперечных), а число оптических ветвей колебаний равно 3 (/С — 1), где К — число атомов в элементарной ячейке. [c.31]

Сначала оценим мощность звука, излучаемого нз открытого конца трубкн радиуса / , в котором возбуждена длинноволновая звуковая волна Звуковые колебания в трубке вдоль ее [c.201]

Метод кинетической устойчивости, основанный на анализе нормальных мод, теперь не применим, однако наш критерий устойчивости сохраняет силу. Прежде чем перейти к существу дела, мы кратко рассмотрим основные свойства бегущих волн — звуковых волн, которые соответствуют малым возмущениям, и волн конечной амплитуды. Более подробно эти вопросы освещены в превосходных монографиях Ландау и Лифшица [100] и Зельдовича и Райзера [198]. [c.192]

Дифракцш - это отклонения волн от геометрических законов распространения. Она, в частности, возникает при излучении и отражении волн. Звуковые поля, созданные дифракцией исходной волны на препятствиях, называют дифракционными. [c.51]

Для контроля материалов амплитуда колебаний пьезопластины представляет меньший интерес, чем звуковое давление излучаемой звуковой волны. Звуковое давление пропорционально амплитуде колебаний и частоте, так что резонансная кривая при частоте О начинается не с некоторого конечного значения, как на рис. 7.9, а с нуля. Кроме того, резонансный пик располагается симметрично к своей резонансной частоте. Только в [c.155]

Рнс. 7,14, Закисимость напряжения и от времени и возбужденные волны звукового дав- лепня на оси пьезопластины, расположенной между двумя веществами / и 2. Для И[)0-стоты скорость звука с в веществах / и 2 считается одинаковой, а масштаб выбран так. что импульс кажется одинаково широким в пространстве и времени [c.160]

При приложении любого напряжения к пьезопластине обе ее поверхности одновременно излучают волны звукового давления которые изменяются во времени так же, как и напряжение Они идут и внутрь пластины, и в подсоединенные снаружи ве щества, мо внутри пластины они имеют противоположную фазу чем снаружи. Их амплитуды зависят от звуковых сопротивле ний веществ следующим образом [c.160]

При проникновении любой волны звукового давления в пьезопластину на ее электродах возникает электрическое напряжение холостого хода, которое пропорционально площади под кривой звукового давления уже вошедшей волны. Если в пластине одновременно движутся несколько волн, например вследствие зигзагообразного отражения, то соответствующие площади суммируются с учетом их знаков. [c.164]

Существенной трудностью теневого метода при применении непрерывного ультразвука является возникновение стоячих волн. Звуковое давление на приемнике определяется не только волной, бегущей по желательному пути от излучателя к приемнику к несплошностями на этом пути здесь добавляется также и влияние отражений, например от граничных поверхностей. Бее этк составляющие складываются в результате интерференции в звуковое давление в месте приема, которое может быть большим нли меньшим в зависимости от значений отдельных амплитуд и фаз. Во всем контролируемом изделии возникает пространственное поле стоячих волн. Пространственное распределение узлов и пучностей поля стоячих волн зависит от размеров контролируемого изделия, длины волны (т. е. частоты контроля) и положения излучателя. При любом изменении этих лияющи.х параметров поле стоячих волн смещается, что может повлечь за собой большие изменения звукового давления, измеряемого приемником. Формирования поля стоячих волн можно избежать вобулированием (качанием) частоты, т. е. периодической или непериодической частотной модуляцией. [c.291]

Дебай (1912) предложил рассматривать твердое тело как однородный изотропный упругий континуум, пренебрегая атомарной структурой. Согласно теории упругости, в такой упругой среде каждому волновому вектору отвечают одна ветвь продольных и две взаимовырожденные ветви поперечных упругих волн (звуковых волн) с частотами с) = сг и = i . Скорости распространения продольных волн с и поперечных волн соответственно равны [c.100]

Составная звуковая линия ВАЕВ является предельным положением ударной волны, звуковой линии, предельной характеристики и границы струи (пунктир на рис. 10.4) при Л 1. [c.295]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология