Капля заряженная, деление

Теперь можно сделать следующий, очень важный вывод. Если каплю заряжать, постепенно увеличивая заряд, то наступит момент, когда она созреет для деления пополам, тогда как для деления на три капли заряда еще будет недостаточно. Другими словами, при постепенном увеличении заряда наиболее предпочтительным является деление капли пополам. А сейчас [c.92]

Говоря о преимуществах катионных эмульсий перед анионными, прежде всего подчеркнем, что эмульгаторы представляют собой материалы, характеризующиеся высоко поверхностной активностью, т.е. по сути своей являются ПАВ или ПАВ-содержащими продуктами. В процессе эмульгирования молекулы ПАВ оседают на поверхности капелек битума и вследствие электролитической диссоциации придают элементам дисперсной фазы одинаковые по знаку электрические заряды. В таком случае капли битума не коагулируют при столкновениях, т.е. обеспечивается устойчивость системы. В зависимости от характера заряда и проводится деление соответственно на [c.26]

В теории атомных ядер часто пользуются моделью, уподобляющей ядро заряженной капле жидкости. Расчет такой системы показывает, что при достаточном возрастании заряда капли вероятным становится ее деление на две более или менее близкие по размерам части (рис. 232). [c.455]

Неустойчивость такой жидкой капли может быть выражена математически. Заряд, который несут протоны в ядре, стремится деформировать данную каплю, поскольку действуют силы отталкивания между одинаковыми зарядами (кулоновское отталкивание). Энергия кулоновского отталкивания однообразна заряженной капли с радиусом Н, пропорциональна квадрату заряда ядра, деленному на радиус. Поскольку заряд определяется атомным номером I, величина энергии кулоновского отталкивания может быть найдена из уравнения [c.152]

V У ( ) т. е. массовым числом А. Следовательно, У способность ядра к делению должна определяться отношением квадрата заряда Рис. 8. Деление ядра к его массовому числу. Это соот-ядерной капли . [c.40]

Конечно, пронаблюдать на опыте неустойчивость равновесия заряженной капли было бы замечательно. Однако это сопряжено с определенными трудностями. Во-первых, для капли нужно создать условия, близкие к условиям невесомости (по крайней мере изолированно подвесить), что само по себе не просто. Во-вторых, ее надо зарядить. Но давайте хотя бы подсчитаем, какой заряд (потенциал) должен быть на капле воды радиусом Д = 2 мм, чтобы ее равновесие было неустойчивым по отношению к делению пополам. Для этого воспользуемся формулой (2.8). Сделайте это сами. Автор нашел д 2,77 нКл. Оказывается, заряд в 3 10 нКл настолько 27 большой , что делает равновесие капли неустойчивым. [c.93]

Интерфейс с электрораспылением (ЭРИ) работает при значительно более низких скоростях потока, обычно 1-10 мкл/мин. Процесс ионизации с электрораспылением включает распыление потока жидкости в аэрозоль с каплями, несущими большой заряд, и ионизацию определяемых молекул после удаления растворителя из заряженных капель. ЭРИ относится к интерфейсам АДИ, поскольку проба вводится после соответствующего деления с хроматографической колонки или непосредственно через инфузионный аппарат с помощью иглы из нержавеющей стали в десольватационную камеру при атмосферном давлении (рис. 14.3-7). В то время как игла находится при заземленном потенциале, к цилиндрическому электроду прикладывается сильное электрическое поле (2-5 кВ), которое заряжает поверхность жидкости, выходящей из иглы, при этом создается тонкий аэрозоль из заряженных капелек. Двигаясь в электрическом поле, капельки проходят через поток осушающего азота. Поток газа предназначен для испарения растворителя, а также чтобы предотвратить попадание незаряженных частиц в источник ионов. Затем ионы проходят через капилляр и попадают в вакуум первого уровня откачки, а затем, после прохождения через систему линз и дальнейшую откачку, в масс-анализатор. [c.627]

Эта замечательная теоретическая модель, являющаяся в основном классической, основана на предположении о том, что ядро подобно капле заряженной жидкости. Деформация капли вследствие кулоновских сил постепенно приводит к делению капли на две части с приблизительно равными массами. Деление происходит при преодолении потенциального барьера, препятствующего ядерной деформации. В случае ядра высота барьера деления Bf 6 МэВ. С увеличением Z высота барьера деления быстро уменьшается и при неком критическом значении Z ядро становится абсолютно нестабильным по отношению к спонтанному делению (Т р 10-19 с). По оценкам Н. Бора и Дж. Уилера эта критическая ситуация наступает, как только заряд ядра достигает значения Z = 104-106. Радиоактивные свойства [c.45]

В разд. 5.2 было показано, что объем ядра пропорционален массовому числу А, т. е. общему числу нуклонов. В результате плотности всех ядер примерно одинаковы ( 10 г/слгЗ),Вэтом отношении, так же как при вращении, рассмотренном в предыдущем абзаце, ядра проявляют формальную аналогию с жидкими каплями. Эту аналогию можно продолжить дальше, создав третью модель ядра. Она, однако, намного менее применима для объяснения свойств ядра, чем оболочечная или обобщенная модели. Тем не менее такая модель имеет преимущества при рассмотрении ядерных реакций. В соответствии с этой моделью вхождение в ядро нуклона, отдающего ядру свою энергию, сравнивают с нагреванием капли, а последующее излучение а-, р- или у-частиц сравнивают с процессом испарения. Капельная модель особенно удобна для объяснения процесса деления, который происходит, иапример, в результате бомбардировки нейтронами. Вхождение в ядро нейтрона деформирует первоначально сферическое ядро из-за увеличивающихся колебаний. Положительно заряженные протоны стремятся сконцентрироваться на поверхностях, имеющих наибольшую кривизну (элементарная теория электростатики). Это приводит к тому, что заряд концентрируется на противоположных концах деформированного ядра, повышая неустойчивость и приводя в конечном счете к разрыву ядра пополам. Нейтроны остаются на перемычке, соединяющей две половинки ядра и отделяются от яд- [c.144]

Капельная модель оказалась наиболее плодотворной для объяснения деления ядер. Переходя к этому процессу нужно подробнее рассмотреть условия устойчивости ядерной капли. Как уже указывалось выше, поверхностная энергия стремится придать ядру форму сферы. Ее величина пропорциональна поверхности ядра Епоа =- аА Электростатическая энергия кулоновского отталкивания протонов, наоборот, стремится растянуть и разрушить каплю. Ее величина пропорциональна квадрату заряда и обратно пропорциональна радиусу сферы. Но заряд пропорционален порядковому номеру 2 [(числу протонов), а радиус пропорционален Л (так как объем ядра пропорционален Л). Поэтому Еэлек — Оче- [c.179]

В теории атомны.х ядер часто пользуются моделью, уподобляющей ядро заряженной капле жидкости. Расчет такой системы показывает, что при достаточном возрастании заряда капли вероятным становится ее деление на две более или менее близкие по размерам части (рис. ХУ1-43). 2 Подобное деление атомных ядер было экспериментально установлено при изучении процесса взаимодействия урана с нейтронами (Ган и Штрассман, 1939 г.). Почти одновременно выяснилось, что ядра урана могут делиться и самопроизвольно (Г. И. Флеров и К. А. Петржак, 1940 г.), но такое самопроизвольное (спонтанное) деление осуществляется крайне редко. На в конденсационной камере фотография двух противоположно направленных следов, выходящих из коллодионной пленки, покрытой слоем иОз- Следы эти принадлежат осколочным ядрам, возникшим в результате деления ядра урана." [c.362]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология