Ртуть радиусы

VI.и.37. Две капли ртути радиусом а=10 м внешней силой удерживаются в водном растворе электролита (2 = 1 с = 0,10 моль/м ) на расстоянии Л = 5-10" м. С помощью источника постоянного напряжения потенциал поверхности ртути уменьшается от г з = 2,5-Ю в. При каком значении "ф произойдет прорыв пленки, разделяющей капли [c.176]

К. Специфическая адсорбция в системе не наблюдается, электродный процесс обратим. Исследуемый электрод — висячая капля ртути радиусом 0,05 см, исходное вещество и продукт электродной реакции растворимы в электролите. [c.137]

У цинка, кадмия и ртути радиусы атомов меньше, а ионизационные потенциалы выше, чем у металлов ПА-подгруппы. Поэтому восстановительная активность выражена у них гораздо слабее и убывает при переходе от цинка к ртути. [c.441]

Определить суммарную величину поверхностной энергии при коллоидной степени дисперсности капелек ртути радиусом Г1 = = 10- см по сравнению с каплей ртути радиусом Гг = 1 см. [c.340]

Выполним расчеты для капли ртути радиусом Гг=1 см. Поверхность капли ртути равна 4яг = 12,56 см . Для ртути на границе с собственным паром о=480 эрг/сж (1,15 10- кал/см ). [c.340]

Если каплю ртути радиусом 1 см раздробить на капельки коллоидной дисперсности радиусом /-1 = 10- см, то получим 10 таких капелек с общей поверхностью 12,56-10 см . Свободная энергия этой поверхности [c.340]

Заряд —е одного электрона является наименьшим возможным электрическим зарядом — элементарным электрическим зарядом. Его можно определить также методом Милликена (1910), основанным на измерении силы, с которой электрическое поле известной величины действует на мельчайшую электрически заряженную каплю масла или ртути радиусом 10" —10 см, свободно падающую в воздухе между обкладками конденсатора. За движением отдельной капли наблюдают с помощью микроскопа по измеренной таким образом скорости можно установить заряд капли. Так было установлено, что электрические заряды, находящиеся на различных каплях, являются целыми кратными очень небольшого количества электричества — элементарного электрического заряда. Тело может быть заряжено количеством электричества, равным лишь целому кратному элементарного заряда. [c.65]

Вязкость соединений измерялась с помощью капиллярного вискозиметра в интервале температур 290—330°С. Калибровка капилляра и измеряемого объема проводилась с помощью ртути. Радиус капилляра составлял 0,0306 см, объем вытекающей жидкости — 2 см . Вискозиметр помещался в термостат, температура термостата поддерживалась с точностью 0,2°С. Время истечения жидкости через капилляр фиксировалось с точностью 0,1 с. [c.89]

Степень перегрева кипяшей жидкости будет зависеть от средней величины радиуса закругления неровности стены или пузырьков газа, пристающих к стенке, на которой может происходить испарение жидкости. Изучение влияния, которое оказывает на образование паровых пузырьков качество поверхности нагрева, показало, что поведение жидкости по отношению к поверхности нагрева, т. е. в основном поверхностное натяжение жидкости и смачиваемость поверхности нагрева должны иметь большое значение. Если учесть, что пузырьки пара на поверхности нагрева имеют форму, изображенную на фиг. 45, причем соотношение размеров изображенных пузырьков ориентировочно соответствует действительным отношениям, то становится ясным, что возникновение паровой пленки в случае Ь едва ли возможно или же ее возникновение значительно затруднено по сравнению со случаем а, когда сама форма пузырька пара содействует соединению отдельных пузырьков и образованию слоя пара. Пузырьки именно такой формы а образуются при кипении, например, ртути. [c.104]

Ртутный метод измерения пор, по которому ртуть нагнетается в поры при высоком дав -лении. Давление, нужное для нагнетания ртути в поры, обратно пропорционально радиусу. [c.311]

Таким образом, связь между объемом пор и величиной их граничного эффективного радиуса устанавливается в данном случае через давление. Получив экспериментальную зависимость между давлением и объемом ртути, вдавленной в поры (рис. 38,а), можно построить искомую кривую Уа=/(Л э) (рис. 38,6), по которой описанным выше способом строят график распределения пор по размерам (рис. 38,а). Расчеты в этом случае существенно упрощаются, так как поправок на толщину адсорбционной пленки не делают. [c.99]

Расчеты показывают, что величина давления, необходимая, например, для вдавливания ртути в переходные поры с радиусами 1000 А, должна быть 75 атм, а в поры с радиусом 16 А —около 4550 атм. Следовательно, для анализа по методу ртутной порометрии необходимо иметь приборы с очень широким диапазоном давлений. Однако это сильно усложнило бы аппаратуру. Поэтому на практике обычно измерение пор проводят с помощью [c.99]

Т. е. прилагая к газу (в случае смачивающей жидкости) или к жидкости (несмачивающей) соответствующее избыточное давление АР, можно приостановить проникновение в капилляр жидкости (смачивающей) или заставить войти в капилляр жидкость (несмачивающую). Последнее используется для определения размеров пор пористых тел методом вдавливания в них несмачивающей жидкости—ртути. Измеряя величину АР, при которой ртуть входит в пору, определяют эффективные радиусы пор (соответст- [c.466]

Поверхностная активность щелочных металлов по отношению к ртути и ее рост с увеличением ионного радиуса были объяснены В. К. Семенченко влиянием электростатического потенциала кулоновских сил г г, зависящего от заряда е и радиуса г ионов растворителя (ртути), и растворенных в нем ионов [c.473]

Радиус капилляров, определенный по ртути [c.152]

Метод ртутной порометрии основан на измерении объема ртути, вдавливаемой в поры катализатора при разных давлениях. Зависимость эквивалентного радиуса пор / экв. в которые входит ртуть, от давления описывается уравнением Уошберна [c.372]

В совместных работах С. С. Духина и Б. В. Дерягина показано, что наступающая под влиянием того или иного фактора (наличие градиентов электрического, диффузного и гравитационного полей, конвективное движение в жидкости и т. д.) деформация двойного слоя обуславливает диффузионные потоки и возникновение электрического поля вокруг коллоидной частицы, радиус действия которого на несколько порядков превышает радиус действия недеформированного двойного слоя в тех же самых условиях. К аналогичному выводу несколько раньше пришел В. Г. Левич при рассмотрении движения капелек ртути. [c.6]

Указывается [253], что методом вдавливания ртути можно определить только 30% от всех пор в углеродистых веществах и менее 10% в силикагеле, так как ртуть не проникает в микропоры. В отличие от силикагеля, имеющего одну систему пор, углеродистые вещества имеют две различные системы пор [253] с преобладающими радиусами 150 и 8000 А. Эти данные точно совпадают с полученными ранее данными [79] по исследованию распределения пор в активных углях. Поскольку ртуть не проникала в мик- [c.159]

Предложен дилатометр для исследований порошковых материалов любой степени дисперсности с использованием серийного оборудования. Применение дилатометра с капсулой постоянного объема позволяет в одном опыте определить, кроме распределения удельного объема пор по размерам их радиусов, кажущуюся плотность и плотность исследуемого материала по ртути с достаточной для практики точностью. [c.236]

Вычисляют по формуле (100) поверхностное натяжение сг, пользуясь следующими данными р=13,6 г см = 9,81 см сек . Радиус капилляра должен быть получен от преподавателя или же может быть определен специальным опытом с раствором, поверхностное натяжение которого на границе с ртутью хорошо известно. Вместо известного радиуса капилляра, в документе к прибору может быть указано значение его постоянной К, равной [c.186]

Радиус капилляра определяется измерением длины столбика ртути известного веса. Для установки отбирают капилляры, имеющие наиболее однородное сечение ио длине. Если не требуется большая точность, то радиус капилляра можно определить по высоте поднятия стандартной жидкости с известным значением поверхностного натяжения [c.22]

Между двумя плоскими стеклянными пластинками помещен 1 г ртути. Какую силу надо приложить к верхней пластине, чтобы ртуть приняла форму круглой лепешки однородной толщины н радиуса г = 5 см, если поверхностное натяжение ртути а 487-10 Н/м, а 0 = 40° [c.22]

Сведения о токсичности многих d-элементов неупорядоченны. Токсическое действие ртути связано с ее атомарным и двухвалентным состояниями. В биологических системах лантаноиды встречаются только в степени окисления -ЬЗ. Близость ионных радиусов и Са приводит к замещению кальция гадолинием. Растения не акку- [c.602]

Объем вдавленной в поры материала ртути (и объем пор) определяют по величине электросопротивления электроцепи, используя соответствующую формулу. Так, для радиуса пор круглого сечения [c.168]

Для этого через отверстие 1 (рис. 111) левого колена высушенного вискозиметра вводят навеску ртути т в капилляр 2 и, переводя прибор в горизонтальное положение, измеряют длину I в капилляре при помощи металлической линейки. Измерения повторяют 2—3 раза с разными навесками. Вычисляют радиус капилляра г [c.266]

Коммерческие ртутные порозиметры широко доступны, а усовершенствованные варианты данного метода описаны в работах [188, 189]. Де Уит и Шолтен [190] сравнили результаты, полученные методом ртутной порометрии, с результатами методов, основанных на адсорбции азота. Они пришли к заключению, что метод вдавливания ртути вряд ли может использоваться при исследовании пор, диаметр которых меньше 10 нм (т. е. радиус меньше 50 А). В случае прессованного порошка аэросила радиус пор, определенный по вдавливанию ртути, в максимуме кривой распределения оказался равным около 70 А, тогда как метод адсорбции азота давал значения 75 и 90 А при расчете кривой распределения разными методами. Расхождение может быть обусловлено искривленным мениском ртути радиусом около 40 А, имеющим более низкое (почти на 50%) поверхностное натяжение, чем в случае контакта ртути с плоской поверхностью. Согласно Цвейтерингу [191], наблюдается превосходное согласие между указанными методами, когда диаметр пор имеет величину около 30 нм. Подробное описание работы на коммерческом ртутном порозиметре (или пенетрометре), введение необходимых поправок и собственно [c.690]

Обнарз жены существенные различия между результатами расчетов по формуле (111,9) и упрощенной формуле (11,6). Краевой угол для капель ртути радиусом 0,5—1 мм (кривые 2, 2 ) на 5— 10% меньше фактических значений. С ростом радиуса капель это различие еще более значительно. Для других случаев (кривые / и <3 и 3 ) также наблюдается подобная закономерность. Это еще раз подтверждает приближенность формулы (11,6). В то же время расчеты по формуле (111,9) неплохо согласуются с экспериментальными данными. [c.81]

С кислотами NH3 образует соли аммония, содержащие ион NH4. Это кристаллические вещества. Большинство их, подобно солям щелочных металлов, хорошо растворимо в воде. Многие из, них изоморфны. этим солям. Сходство данных соединений на одном, примере иллюстрирует рис. 3.46 оно в значительной степени обусловлено близостью радиусов ионов для NH< г= 143 пм, а для К" " г =133 пм. Однако проявляется саоеобразие катиона NH — его вытесняет любой щелочной металл (по шкале ср° нейтральный аммоний NHil расположен между марганцем и алюминием), при этом происходит разложение аммония NH4 на NH3 и На (однако растворенный в ртути NH некоторое время может существовать в виде амальгамы при низкой температуре). Соли аммония термически неустойчивы, а также подвергаются гидролизу по катиону. [c.399]

Можно ввести представление о различной степени однотипности в зависимости от степени подобия этих элементов. Так, карбонаты кальция, стронция и бария более однотипны между собой, а карбонаты магния и, в особенности, бериллия сильнее отличаются от них. Еще менее однотипны с ними карбонаты металлов побочной подгруппы — цинка, кадмия и ртути, а тем более других элементов в двухвалентном состоянии (карбонаты марганца, железа, кобальта, никеля). Впрочем, в некоторых частных случаях (по-видимому, при близких ионных радиусах) наблюдается достаточно хорошая однотипность по некоторым свойствам, например между Мд28104 и Ре25104. [c.91]

Предварительно диаметр стеклянного капилляра определяли по ртути. Были использованы капилляры со средними радиусами 25,2 и 46,7 мкм длиной 60 см. Для опытов использовали два капилляра, для которых отклонение от среднего значения диаметра по всей длине не превышало 0,3 мкм. Вначале в капиллярах фильтровали глубокоочищенное вазелиновое масло и по резуьтатам фильтрации определяли эффективный радиус капилляра. Затем вазелиновое масло замещали бензолом, который в свою очередь замещали нефтью. При полной замене бензола на нефть и установлении постоянной скорости фильтрации приступали к замерам, по результатам которых рассчитывали эффективный радиус капилляра при фильтрации нефти. [c.151]

Расчет объема и радиуса пор производят следующим образом. Объем ртутя, заполняющей поры сорбента прн данном давлении в бомбе поромера, рассчитывают по формуле [c.305]

График зависимости между Гти1 и переохлаждением (А7) приведен на рнс. 37. Верхняя ветвь (кривая /) соответствует ассоциату с выпуклой поверхностью в переохлажденной жидкости, нижняя (кривая 2)—ассоциату в перегретой жидкост)т. Видно, чем больше геометрическая поверхность ассоциата отклоняется от плоской, тем выше значение АТ. Переохлаждение илн перегрев жидкости зависит не только от радиуса, но и от разрывного усилия, которое находится в зависимости от поверхностного натяжения на границе новой и старой фаз. Так как для разрыва сплошности нефтяной жидкости достаточно образовать полость размерами порядка удвоенного расстояния между молекулами, минимальная работа 2а (на единицу площади) может быть приравнена произведению разрывного усилия на г. Отсюда (р = 2о/г) следует, что ири равенстве г для нефтяных растворов разрывное усилие меньше (а = 20—30 Н/м), чем для воды (о = 73 Н/м), и значительно меньше, чем для ртути (а = 473,5 Н/м). Размеры ССЕ в значительной степени влияют и иа теплоотдачу. В случае ССЕ с размерами Гт1п теплоотдача во много раз меньше, чем прн ССЕ с Гтах. [c.121]

Для расчета пористости и распреде- ления пор адсорбента по радиусам наряду с адсорбционным методом применяют ме- тод ртутной поромет-рии . Метод основан на свойстве ртути не смачивать большинство твердых тел. [c.37]

Поляризация ионов оказывает заметное влияние на свойства образуемых ими соединений. Поскольку с уси.лением поляризации возрастает степень ковалентности связи, то это сказывается на диссоциации солей в водных растворах. Так, х,порид бария ВаСЬ принадлежит к сильным электролитам и в водных растворах практически полностью распадается на ионы, тогда как хлорид ртути Hg b почти не диссоциирует на ионы. Это объясняется сильным поляризующим действием иона радиус которого (112 пм) заметно меньше радиуса иона Ва + (138 п.м). [c.146]

Пористость. Порограмму пористого тела с эквивалентным радиусом пдр 2,5—3500 нм можно получить на ртутной порометри-ческой установке П-ЗМ, состоящей из порометров низкого и высокого давлений. Ртуть, вдавливаемая в пористое тело, преодолевает сопротивление, численно равное величине произведения периметра поры на- поверхностное натяжение ртути и косинус угла смачивания. [c.168]

С увеличением давления ртуть проникает во все более мелкие поры материала. На поромере высокого давления можно создать давление от Э.вЫО" до 9,81-10 Па, что позволяет ртути проникать в поры размером от 1,5-10- до Ы0 м. Интегральную порограмму в координатах объем пор V — логарифм эквивалентных радиусов lg/ строят на основании результатов измерений на обоих поромерах. Объем пор выражают в М /кг или м м . Дифференциальные кривые пористости получают обработкой интегральных кривых, разделяя их на определенные отрезки. Эти кривые в координатах Д 7AIgл — 1 л характеризуют относительное количество пор данного размера. [c.169]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология