Частица длиннопробежные

Энергия а-частиц, испускае.мых тяжелыми ядрами, составляет 4-9 МэВ, для ядер РЗЭ - 2-4,5 МэВ. При а-распаде ядер, находящихся в возбужденном состоянии, энергия испускаемых а-частиц может значительно превышать указанные значения (т. наз. длиннопробежные частицы). В редких случаях при а-распаде возникают а-частицы строго определенной энергии и не наблюдается сопутствующего электромагн. излучения (соответствующие радионуклиды наз. чистыми а-излучателями). Чаще всего прн а-распаде испускается неск. групп а-частиц, каждая из к-рых обладает определенной энергией, т. е. энергетич. спектры а-распада дискретны. Испускание ядром а-частиц разл. энергий свидетельствует о наличии в этом ядре дискретных энергетич. уровней. Энергия испускаемых ядром квантов электромагн. излучения равна разности энергий а-частиц разл. групп. При прохождении через в-во а-частицы тормозятся, расходуя энергию на ионизацию и возбуждение атомов и молекул. Пути а-частиц в в-ве почти всегда прямолинейны и составляют для воздуха не более 5-7 см, для плотных в-в не более 10-20 мкм. [c.162]

Следует отметить еще одно заключение, которое может быть сделано при изучении длиннопробежных частиц. Из схемы, изображенной на рис. 37, видно, что при распаде возбужденных ядер ТЬС возникают два конкурирующих процесса а-распад и испускание у-квантов. Сопоставление вероятности этих процессов позволяет оценить длительность жизни возбужденного состояния ядра ТЬС по отношению к у-излучению. [c.79]

Так называемые длиннопробежные а-частицы (ТЬС ) и (НаС ) возникают при распаде возбужденных состояний, которые столь неустойчивы по отношению к а-распаду, что последний успешно конкурирует с у-иереходом. Обычно время жизни возбужденных состояний по отношению к эмиссии у-квантов значительно меньше, чем но отношению к а- или -распаду, но иногда (для некоторых метастабильных состояний) эта закономерность не сохраняется. Если энергия возбуждения превышает энергию связи наименее прочно связанного нуклона (часто нейтрона), его эмиссия делается сущ ественно более вероятной, чем испускание у-кванта. [c.63]

Интересное явление несколько другого характера наблюдается для продуктов Р-превращений тория-С и радия-С. В этом случае некоторые возбужденные состояния тория-С (Po ) и радия-С (Ро ) так неустойчивы по отношению к а-распаду, что данный процесс может конкурировать с испусканием у-квантов. При этом излучаются так называемые длиннопробежные а-частицы тория-С и радия-С с энергиями до 10,5 Мэе. Значения парциальных периодов полураспада при испускании а-частиц и отношения количеств испускаемых источником а-частиц и у-квантов позволяют определить постоянные распада возбужденных состояний тория-С и радия-С при испускании у-квантов. [c.227]

Проходимый ими в камере путь, иначе говоря их пробег, значительно превосходит пробег а-частиц основной группы, и поэтому их часто называют длиннопробежными а-частицами. Длинно-пробежные а-частицы испускаются возбужденными ядрами материнского вещества (КаС или ТЬС ), образовавшимися при 5-распаде соответствующих продуктов С (КаС или соответственно ТИС). Диаграмма уровней энергии для ядерных превращений [c.79]

Правило Гейгера — Нэттола позволяет, хотя и приближенно, вычислить соответствующие постоянные распада (а следовательно, и средние продолжительности жизни) для процесса испускания длиннопробежных а-частиц возбужденными ядрами КаС и ТЬС. Полученные результаты представлены в табл. 5. [c.80]

Ядро Энергии a-pa -пада, Л1зе Пробег а-частиц в воздухе, см а, сея Число 7-кван-тов на один распад Число длиннопробежных а-частиц на один распад сек [c.80]

Рис. 36. Длиннопробеж-ные а-частицы а — длиннопробежная частица Ra среди множества нормальных частиц б — длиннопробежная а-частица Th

При рассмотрении волроса о длиннопробежных а-частицах, испускаемых КаС и ТЬС, было указано, что продолжительность жизни возбужденных состояний этих ядер по отношению к у-из-лучению порядка сек. Однако у (иХг и 112) суш ест- [c.134]

Мэв (за исключением длиннопробежных а-частиц) для всех тяжелых ядер и 2—4,5 Мэв для редкоземельных элементов. Сводка дашшх об энергиях а-распада а-активных изотопов элементов с Z=84—100 представлена на рис. 1. [c.229]

Наряду с а-частицами, характеризующимися нормальными для данного радиоактивного атома длинами пробега, изредка наблюдается испускание им более длинно-пробежных а-частиц. Например, у ТЬС на каждый миллион случаев нормального пробега (8,53 см) приходится 34 случая пробега по 9,69 см и 190 случаев пробега по 11,54 см. Возникновение подобных длиннопробежных частиц обусловлено какими-то особо возбужденными состояниями ядра в момент их испускания. Из того обстоятельства, что промежуточных длин пробега не наблюдается, вытекает характерность для ядра только некоторых определенных энергетических уровней. [c.533]

Предположения о возможности вылета протонов при радиоактивном распаде ядер восходят еще к 1914—1919 гг., т. е. к тем временам, когда даже не существовало самого термина протон . В 1914 г. Э. Марсден [1] начал эксперименты по изучению взаимодействий а-частиц с водородом и наблюдал сцинтилляции, обусловленные длиннопробежными продуктами такого взаимодействия — Н-частицами (протонами) с энергией до 0,64 исходной энергии а-частиц. В следующем году Марсден заметил [2], [c.535]

Несколько слов о возможности протонного радиоактивного распада из возбужденных состояний ядер. Иногда на основании уподобления вылета подбарьерных протонов испусканию длиннопробежных а-частиц тяжелыми ядрами смешиваются понятия испускания запаздываюгцйх протонов и протонной радиоактивности (отчасти этому способствует и неудачный термин запаздываюш ая протонная радиоактивность ). Надо, однако, иметь в виду, что при испускании длиннопробежных а-частиц, например ядрами Ро (Th ), даже полная скорость распада возбужденного состояния относительно весьма мала к a 1/сек парциальная скорость испускания а-частиц в еще большей мере может быть отнесена к радиоактивным масштабам = 9-10 1/сек для 0,73 Мэв и 1/сек для 1,8 Мэв возбужденных уровней Ро . И, наконец, соответствующее ядро а-радио-активно в основном состоянии, что явилось едва ли не самым важным обстоятельством, заставившим рассматривать испускание длиннопробежных а-частиц вместе с а-радиоактивностью. Этого нет пока ни в одном из наблюдавшихся случаев испускания запаздывающих протонов. Сказанное отнюдь не означает, однако, принципиальной невозможности протонного распада метастабильных (изомерных) состояний ядер, в том числе и тех, которые в основном состоянии протонно-устойчивы или имеют очень большое парциальное время жизни относительно протонного распада. Так, например, для ряда нечетных по А ядер при Z или/V = 43—49 (g g/a в основном состоянии) известны возбужденные на сотни кэв изомерные (р -уров- [c.557]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология