Электрон в электрическом поле

Одно из наиболее характерных свойств металлов — высокая электропроводность, обусловленная направленным переносом их электронов в электрическом поле. С другой стороны, имеется большая группа твердых тел с молекулярной, ионной или ковалентной решеткой, которые образуют класс диэлектриков. Их электропроводность на двадцать—тридцать порядков ниже электропроводности металлов. [c.81]

При повышении температуры колебательное движение катионов в узлах кристаллической решетки металла усиливается. Это приводит к увеличению помех линейному движению его свободных электронов в электрическом поле. В результате электрическая проводимость металла снижается. [c.260]

Однако в соотношение (1.8) входит скорость электрона do, которая пока неизвестна. Она может быть определена по отклонению электрона в магнитном поле. Удобно применить такое магнитное поле, чтобы оно компенсировало отклонение электронов в электрическом поле и направление электронного луча оставалось бы неизменным, тогда [c.289]

Диффузия ионов и электронов в электрическом поле (амбиполярная диффузия) [c.148]

Состояния, отличающиеся только знаком, имеют одинаковую энергию, так как сила, действующая на электрон в электрическом поле, не зависит от величины и направления его скорости. Поэтому будем рассматривать лишь абсолютные значения М , помня, что каждое такое состояние, кроме Ml = 0, является дважды вырожденным. [c.192]

Определяемой величиной в методе фотоэлектронной спектроскопии является которая зависит от электронной плотности, возникающей вокруг ядра атома, т. е. от эффективного заряда на нем. Величина Ау известна. Составляющую можно определить не по значению скорости движения электрона, которую трудно измерить, а по компенсации кинетической энергии электрона в электрическом поле. Для этого измеряют разность потенциалов V, которую надо приложить, чтобы предотвратить попадание выбитых фотоэлектронов на собирающий электрод. При этом еК = Отсюда, [c.132]

Как мы уже отмечали, характер решения уравнения Шредингера зависит от вида оператора потенциальной энергии. В случае атома водорода выражение для этого оператора (потенциальной энергии электрона в электрическом поле заряда ядра) является довольно простым взаимодействие происходит по закону Кулона и потенциал имеет вид — е7г, где г — расстояние электрона от ядра. Заметим, что такая форма потенциала верна только при действии голого ядра на атомный электрон если кроме рассматриваемого электрона имеются еще другие атомные электроны, то форма потенциала будет гораздо сложнее. [c.190]

Поток движущихся электронов (р-излучение) проникает в вещество на значительно меньшее расстояние, чем рентгеновское и Л -излучение, и быстро поглощается веществом. Взаимодействие Р-излучения с веществом происходит путем упругого и неупругого рассеяния, торможения электронов в электрическом поле атомов. Упругое рассеяние имеет место, когда электроны взаимодействуют с атомами или с электронами их оболочек, и состоит в изменении направления движения электрона без изменения общей энергии столкнувшихся частиц. Отклонение электронов от начального направления движения возможно на любой угол, но с большей вероятностью электроны отклоняются на малые углы (подобно кривым рис. 7.9 при Кэ>0,3). Упругое рассеяние тем больше, чем больше атомный номер вещества. При неупругом рассеянии, происходящем, в основном, при взаимодействии р-частиц с орбитальными электронами атома, часть энергии р-частиц передается орбитальному электрону, который возбуждается и иногда покидает атом В результате неупругого рассеяния появляется ионизация вещества и испускание возбужденными атомами характеристического излучения. Потери энергии движущихся электронов с постепенным снижением их скорости до тех пор, пока их энергия не достигнет теплового уровня. Минимум потерь наблюдается для р-частиц с энергией примерно 1 МэВ. Кроме того, пролетая мимо атомного ядра вещества, дви- [c.297]

Известно, что существуют две основные причины прохождения электрического тока через проводники либо за счет движения электронов в электрическом поле, либо за счет движения ионов. Электронная проводимость присуща, прежде всего, металлам. [c.108]

В отличие от атомов и одноатомных ионов, обладающих энергетическими состояниями только одного типа, которые обусловлены движением электронов в электрическом поле ядра атома, энергетические состояния двухатомных молекул связаны с движением электронов в электрическом поле молекулы, с колебаниями ядер ее атомов друг относительно друга и с вращением ядер относительно центра тяжести молекулы. [c.39]

ДИФФУЗИЯ ионов и ЭЛЕКТРОНОВ в ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ 149 [c.149]

Каждая спектральная линия в зависимости от энергии верхнего уровня характеризуется значением потенциа.га возбуждения его измеряют Ь электронвольтах эв). Один электронвольт равен кинетической энергии, которую приобретает один электрон в электрическом поле, проходя в нем разность потенциалов в 1 е. [c.169]

Тормозное излучение. Большинство радиоактивных изотопов, получающихся при активации, оказываются Р+-и р--излучателями. Так как кристаллы Ка1(Т1) чувствительны к р-излучению, то, чтобы избежать помех с его стороны, используют поглотители из легких элементов соответствующей толщины, помещаемые между источником и кристаллом. При поглощении электроны теряют энергию на ионизацию и радиационное (тормозное) излучение, которое возникает при прохождении электрона в электрическом поле ядра. [c.234]

Поскольку ни один из названных растворителей и солей химически не реагирует с поверхностью ртути и висмута, вряд ли можно говорить о каких-либо специфических взаимодействиях поверхности этих металлов с приведенными выше средами. Принципиально важным выводом из соотношения (11.66) является факт понижения поверхностной энергии металла при контакте с жидким флюидом в зависимости от электронной поляризуемости 5 последнего, т. е главным молекулярным параметром контактирующей с металлом среды, ответственным за понижение поверхностного натяжения металла при контакте с жидкой средой, является способность частиц этой среды смещать свои электроны в электрическом поле металла. Электрокапиллярные кривые ртути в водных и метанольных растворах различных солей представлены на рис. 11.7 и 11.8. [c.259]

Диффузия электронов в электрическом поле [c.150]

По мере повышения давления плазмы до величины 10 ат доля изучения в обшем тепловом потоке на стенку снова падает (рис. 3). При таких давлениях лишь весьма малая доля излучения обусловлена ускорением электронов в электрическом поле. Основную роль начинает играть радиация, возникающая при соударениях электронов с ионами [c.74]

Электропроводность и теплопроводность. Разность потенциалов, приложенная к металлу, способствует возникновению направленного движения электронов в электрическом поле. Электроны, встречающие на своем пути ионы металла, частично теряют кинетическую энергию и увеличивают энергию колебания ионов в кристаллической структуре, благодаря чему повышается температура металла. [c.220]

Таким образом, в металлах имеются положительно заряженные ионы, электроны и небольшое количество нейтральных атомов. Этот особый тип химической связи и обусловливает наличие определенных физических свойств. Высокая электропроводность металлов объясняется наличием свободных электронов. В электрическом поле беспорядочное движение электронов становится направленным они перемещаются от отрицательного полюса к положительному. [c.390]

Электрический разряд характеризуется движением ионов и электронов в электрическом поле между двумя или более электродами. Вид разряда (искровой, коронный и кистевой) определяется максимальной напряженностью поля и степенью его неоднородности. [c.105]

Под действием короны в газовом пространстве между электродами происходят следующие явления. В области, непосредственно примыкающей к коронирующему проводу, в результате ударной ионизации возникают ионы обоих знаков и свободные электроны. В электрическом поле положительные ионы начинают двигаться к коронирующему проводу (если корона отрицательная) и нейтрализуются на нем. Свободные электроны образуют с газовыми молекулами отрицательные ионы, которые перемещаются к положительному электроду и также нейтрализуются на нем. При этом в пространстве между электродами возникает электрический ток. [c.329]

Рассмотрим поведение квазисвободного электрона (дырки) в кристалле, помещенном в электрическом поле. Если в отсутствие поля электроны двигались хаотически со средней скоростью Vo, то под действием поля они приобретают некоторую дополнительную скорость Дп в направлении градиента электрического потенциала (дырки — в противоположном направлении). Обозначим через t среднее время между двумя соударениями электрона с колеблющимися атомами (время свободного пробега электронов). Так как сила, действующая на электрон в электрическом поле, равна еУ<р, под ее действием электрон движется с ускорением (е/т )йф/ х. Следовательно, скорость миграции электронов в направлении поля между столкновениями составляет [c.190]

Э л е к т р о н-в о л ь т (эб) — энергия, которую получает электрон в электрическом поле на 1 в разности потенциалов [c.18]

Подвижность носителей тока, второй важный параметр полупроводника, характеризует движение электронов в электрическом поле, и определяется механизмом рассеяния носителей тока. В полупроводниках носители тока рассеиваются как на тепловых колебаниях решетки, так и на примесях (дефектах структуры). Таким образом, величина подвижности, грубо говоря, является характеристикой чистоты материала в тех случаях, когда максимальная подвижность уже получена экспериментально на других образцах этого же вещества или когда она известна теоретически. Подвижность носителей тока имеет размерность см 1в сек. [c.59]

Смещение орбит отдельных электронов в электрическом поле должно быть тем меньше, чем прочнее последние удерживаются положительным зарядом ядра. Чем дальше удален от ядра внешний электронный слой, тем легче происходит смещение электронов этого слоя (эффект экранирования). Чем больше электронов находится во внешнем слое, тем более благоприятные условия создаются для смещения большего числа электронных орбит. Поэтому ионы с 18-электронным наружным слоем (при прочих равных условиях) деформируются сильнее, чем ионы с 8-электронным наружным слоем. [c.139]

При полном рассмотрении конфигурации потребовалось бы решение задачи о системе связанных электронов в электрическом поле, но к этому вопросу можно подойти проще, применив использовавшийся выше метод одноэлектронных орбиталей. Основное состояние возникает при размещении двух электронов на двух из трех орбиталей 4g- Поскольку это можно сделать тремя способами, такое состояние является трижды вырожденным (и обозначается Тi). [c.65]

Таким образом, многие положения метода МО совпадают с положениями метода ВС. Основное отличие этих методов друг от друга состоит в том, что МО являются многоцентровыми волновыми функциями, описывающими поведение электрона в электрическом поле всех ядер молекулы. [c.85]

Свободные электроны в электрическом поле приобретают способность перемещаться в определенном направлении, создавая электрический ток. Проводимость, связанная с движением электронов, называется электронной проводимостью, или проводимостью п-типа (от слова negativ — отрицательный). [c.94]

Диффузия электронов в электрическом поле не может быть рассмотрена здесь количественно, так как анализ этого вопроса достаточно сложен. Нетрудно видеть, что средняя скорость дрейфа электронов, обусловленная градиентом концентрации и электрическим полем, не может быть получена просто совместным решением уравнений (4.4) и (5.1), так как электроны имеют среднюю энергию (или температуру), значительно превышающую среднюю энергию молекул газа. Кроме того, во многих случаях неясно, является ли распределзние скоростей максвелловским и представляет ли собой это распределение xopooiee приближение. Далее, следует иметь в виду, как показано в главе 4, что распределение по энергиям зависит не только от природы газа, но и от численного значения поля (Xjp). Не следует также пользоваться зависимостями, полученными в предположении, что при столкновении не происходит передачи импульса и энергии формальные решения часто имеют простой вид, но, к сожалению, они не являются даже приблизительно правильными. [c.150]

В общем виде периодичность свойств элементов объясняется особым периодическим распределением электронов в электрическом поле ядра, при котором электроны занимают уровни с наименьшими доступными для них энергиями. В многоэлектронных атомах ус 1ливается взаимодействие между электронами внешних оболочек и атомными остовами . Энергия внешних электронов начинает сильно зависеть от главного квантового числа. Поэтому, начиная с четвертого периода, электронам становится энергетически более выгодным попадать в оболочку с большим значением главного квантового числа я, несмотря на то, что оболочка с меньшим значением я еще не завершена. Если построить Вависимссть энергии электрона от заряда ядра, то из этой зависимости вытекает приведенная выше реальная последовательность заполнения электронных оболочек. По В. М. Клечковскому такая последовательность определяется суммой квантовых чисел (я -Ь /) и подчиняется следующим закономерностям. [c.50]

Напряжение пробоя. Возникновение тока в газе под действием, высокого напряжения называют пробоем газа. Если в газ поместить два электрода, соединенных с источником достаточно высокого напряжения, то под действием сильного электрического поля из катода (отрицательного электрода) будут вырываться электроны, даже если катод останется холодным. Это явление называется холодной электронной эмиссией. Вырвавшиеся электроны в электрическом поле получают дополнительную энергию и, на большой скорости сталкиваясь с атомами или молекулами, могут их ионизовать. Каждый электрон ца пути от катода к аноду порождает еще один или несколько электронов, которые, в свою очередь, разгоняясь эле.ктрическидл полем, создают вторичные электроны и ионы. По мере приближения к аноду число электронов возрастает — образуется лавина электронов, соединяющая электроды токопроводящим каналом. Сопротивление газа резко падает. На этом стадия пробоя заканчивается. При достаточно мощном источнике тока после пробоя развивается самостоятельный газовый разряд, который протекает без постороннего ионизатора газа. [c.59]

Если известно распределетгие потенциала электрического поля, то принципиально соотношение (47,9) даёт возможность подсчитать траекторию движения электрона в этом поле. Однако, за исключением наиболее простых случаев, решение задачи о траектории электрона в электрическом поле представляет большие дштематические трудности. Достаточно сложен уже первый этап-отыскание аналитических выражений для распределения потенциала в пространстве между электродами, конфигурация которых обеспечивает необходимую фокусировку электронного пучка. Поэтому при конструировании электроннооптических систем задаются на основании имеющихся данных какой-либо конфигура- [c.182]

Для определения траектории электрона в электрическом поле линзы необходимо обратиться к уравнениям движения электрона. Допустим, что начальное направление движения электрона прп входе его в область электронной линзы лежит в плоскости, проходящей через ось симметрии линзы. Тогда и в дальнейвюм электрон будет продолжать своё движение в этой плоскости. В тех же координатах г п z уравнения движения будут иметь вид [c.190]

Для испарения, кроме джоулева или индукционного нагревов, можно также использовать нагрев материалов электронной бомбардировкой. Для этого поток электронов в электрическом поле ускоряется до энергии от 5 до 10 кэВ и фокусируется на поверхности материала. При столкновении большая часть кинетической энергии частицы превращается в тепловую энергию и при этом могут быть получены температуры свыше 3000° С. Так как энергия передается заряженными частицами, то она может быть сконцентрирована только на поверхности испаряемого вещества, в то время как сам испаритель остается при более низкой температуре. Следовательно, взаимодействие между испаряемым веществом и материалом испарителя сильно уменьшается. Этот метод практически может быть осуществлен в большом числе вариантов. Существует целый ряд разнообразных испарителей, описанных в отдельных статьях и в обзорах Холленда [97] и Берндта [60]. Испарители можно классифицировать по методам ускорения электронов или по способам закрепления испаряемого вещества в испарительной системе. [c.71]

Характерной особенностью квазисвободного электрона является большая величина подвижности электрона в электрическом поле. Подвижности неорганических ионов в воде при комнатной температуре представляют величины порядка 10 см /сек-в. Такой же порядок величины характерен для сольватированных электронов во многих полярных жидкостях (вода, гексаметил-фосфортриамид, метилэтилкетон, к-бутанол, диметоксиэтан, моно-и трибутиламины) [115]. Подвижность электронов в неполярных жидкостях значительно больше 0,08 для к-гексапа, 0,24 для ци-клогексана, 7,0 для 2,2,4-триметилпентана, 68 для неопентана и 100 см сек-в для тетраметилсилана [116]. Столь значительные различия в подвижностях объясняются разной вероятностью пребывания электрона в квазисвободном состоянии. В полярных жидкостях эта вероятность очень мала и подвижность избыточного электрона практически совпадает с подвижностью локализованного (сольватированного) электрона. Последняя величина по порядку не отличается от подвижности неорганических ионов. В неполярных жидкостях вероятность квазисвободного состояния электрона значительно больше, чем в полярных жидкостях и сильно зависит от структурных особенностей неполярных молекул. Повышение температуры увеличивает подвижность, что можно объяснить смещением равновесия между квазисвободным и локализованным состояниями электрона. [c.34]

Электроновольт (эв)—это энергия, получаемая электроном в электрическом поле разности потенциалов в 1 в. По международной системе единиц СИ, 1 эв= 1,6-10" /гХ 1 в= 1,6-10 ж. Более крупные единицы 1 кэв = 1,6-10 и 1 Мэв = [c.22]

Кирквуда является фактически допускаемое им полное равноправие всех электронов ). Гельман предлагал ввести в формулу (2) для а добавочные коэффициенты, характеризующие вероятность смещения каждого данного электрона в электрическом поле. При наличии этих коэффициентов внешние электроны должны обладать ббльщей вероятностью смещения в поле, чем внутренние. [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология