Литий протонная бомбардировка

При бомбардировке лития протонами происходи,т превращение его в гелий. Написать уравнение ядерной реакции. [c.68]

В процессе развития работ по искусственному превращению элементов был открыт ряд ядерных реакций, идущих с весьма значительным выделением энергии. Например, протонной бомбардировке лития отвечает следующее уравнение [c.523]

При бомбардировке ядер лития протонами образуются ядра гелия. [c.243]

При бомбардировке ядер лития протонами из лития и бомбардирующего протона образуются ядра гелия. Составить уравнение ядерной реакции. [c.69]

При бомбардировке ядер лития 3L1 а-частицами образуется протон H и ядро, ще одного элемента. Составьте уравнение ядерной реакции. [c.45]

Оказалось, что при бомбардировке лития ускоренными протонами с кинетической энергией около 200000 эв из него вылетают две а-частицы, которые разлетаются в противоположные стороны, так как они заряжены одинаковыми зарядами. Эта ядерная реакция протекает по уравнению [c.63]

В настоящее время большое значение имеет определение малых количеств примесей кислорода, бора, углерода, азота в чистых металлах и полупроводниковых материалах. Активационный анализ позволяет решить и эту проблему. Так, определение кислорода в металлах и полупроводниках может быть осуществлено при облучении в ядерном реакторе в присутствии металлического лития с чувствительностью до 10 г [32], при бомбардировке а-частицами с энергией 40 Мэе на циклотроне — до 10 г [33], при бомбардировке частицами Не с энергией 7,5 Мэе на циклотроне — до 10" % [34]. Бор в кремнии определяют при облучении на циклотроне протонами с энергией 20 Мэе с чувствительностью до 3-10" % [35]. Углерод и азот определяют при бомбардировке заряженными частицами с чувствительностью— 10" % [24—27]. [c.14]

Большим шагом вперед явилось использование 7-излучения, возникающего при бомбардировке лития и бора протонами по реакциям Ы (р, 7)Ве и В (р, 7)С . Спектр 7-квантов, получающихся по первой реакции, состоит из главной линии с Еу= 17 Мэе и широкой полосы с 14 Мэе. При бомбардировке бора появляется 7-излучение со средней энергией 12,8 Мэе, [c.283]

Радиационные дефекты влияют на такие физические свойства кристаллов, как ионная проводимость, плотность, твердость, оптические параметры и т. д. [2, гл. 8]. Так, ионная проводимость о хлористого калия при экспозиционной дозе 6-10 р от у-излучения кобальта-60 уменьшается на порядок, и наоборот, облучение потоком быстрых нейтронов 3 101 нейтрон/см ведет к увеличению ионной проводимости на два порядка. В первом случае, нагревая образец до 240° С, можно почти целиком отжечь нарушения, вызванные у-облучением, что восстановит прежнее значение электропроводности. Рентгеновское излучение снижает плотность щелочно-галоидных кристаллов, что указывает на появление дефектов решетки. Под действием тяжелых частиц наблюдалось растяжение решетки кристалла. Протонная и электронная бомбардировка хлористого калия ведет к заметному увеличению твердости, а у фтористого лития повышаются механические напряжения в поле нейтронного облучения. [c.357]

В результате реакции, которая идет при бомбардировке ядра лития-7 протонами с энергией 0,6 Мэв, наблюдается образование двух а-частиц с энергией, равной 8,94 Мэв. [c.51]

Это эквивалентно 17,0 10 электрон-вольтам энергии . Такое количество энергии вместе с энергией бомбардирующего протона, которая составляет не больше 0,5 10 электрон-вольт, должна быть передана получающимся а-частицам. Наблюдаемое значение в 17,1 10 электрон-вольт согласуется с вычисленным достаточно хорошо, чтобы подтвердить высказанную точку зрения относительно механизма процесса бомбардировки протонами лития. [c.22]

Исследование испарения и термоионной эмиссии лития проведено также в работе [521]. Было найдено, что наибольшее значение ионного тока для 1 10 ° г лития получают при применении в качестве испарителя вольфрамовой ленты, покрытой порошком спекшегося вольфрама, что объясняется увеличенной площадью испарителя по сравнению с другими материалами. Применение нового ионного источника для одновременного анализа трех образцов дает возможность повысить точность определения изотопного состава лития до 0,04% [1]. Новая техника масс-спектраль-ного анализа для изучения продуктов ядерных реакций предложена в [701]. При бомбардировке мишени пучком протонов появляется возможность анализировать изотопы отдачи, являющиеся продуктами ядерных реакций, с малой продолжительностью жизни. Чувствительность определения лития ЫО г. При бомбардировке ионами цезия чувствительность определения лития Ы0- г. [c.128]

В качестве примера рассчитаем энергетический эффект реакции образования двух а-частиц при бомбардировке лития быстрыми протонами [c.23]

Было показано [12], что изотоп лития с массовым числом 7 при бомбардировке протонами захватывает протон, причем получившееся ядро распадается на две а-частицы [c.25]

Нейтроны, имеющие массу, приблизительно равную 1 (1837 электронных масс), и нулевой заряд, впервые наблюдались при бомбардировке бериллия а-частицами полония. Вначале предполагали, что получающееся при этом излучение, имеющее очень высокую проникающую способность и не обладающее зарядом, носит электромагнитный характер, но Чадвиком (1932 г.) было показано, что оно состоит из нейтральных частиц с массой, немного большей, чем у водородного атома. Нейтроны не испускаются ядрами спонтанно, хотя в некоторых случаях они могут сопровождать излучение З-частиц. Их можно получить целым рядом способов 1) бомбардировкой бериллия а-частицами (первый метод) 2) бомбардировкой дейтерия дейтояами 3) бомбардировкой легких элементов, например лития, протонами или Дейтонами 4) взаимодействием - -излучения с дейтерием. Энергия связи дейтона равна примерно 2,2 Мэе, и облучение его 7-лучами с большей энергией дает моноэнергетические нейтроны с энергией, равной энергии 7-фотонов минус 2,2 Мэе. [c.27]

Пробить электронную оболочку атома и, достигнув его ядра, взорвать его могут лишь частицы, лишенные, подобно а-частицам, электронной оболочки. Так как а-частицы имеют положительный заряд, они должны обладать в момент сближения с ядром-мишенью громадной кинетической энергией или, иначе, громадной скоростью, чтобы преодолеть отталкивание ядром-мишенью и приблизиться к нему настолько, чтобы его разрушить. Незначительность запасов естественных радиоактивных веществ и ничтожная попадаемость а-частиц в ядра побудили к поискам более доступных и эффективных средств для разрушения атомных ядер. Таким средством оказалась бомбардировка потоками ядер обычных легких элементов (водорода, гелия, азота и др.), вырванных из их электронных оболочек и разогнанных до громадных скоростей мощными электростатическими полями. В первых ускорительных установках, появившихся в 30-х годах, для разрушения атомных ядер были применены потоки протонов, образованные в разреженном водороде под влиянием напряжений в миллионы вольт. Первой ядерной реакцией, осуществленной с помощью ускоренных протонов, явилось расщепление лития. Ядро лития, захватывая протон, расщепляется на две одинаковые, симметрично разлетающиеся частицы — ядра гелия—соответственно уравнению [c.183]

Получение а-частиц. Большой шаг вперед в вопросе искусственного расщепления атома был сделан Кокрофтом и Уолтоном (1932 г.), развившими технику получения потока протонов большой скорости. Протоны получались в разрядной трубке, наполненной водородом, и ускорялись в поле с падением потенциала до 600000 V. При бомбардировке быстрыми протонами слоя окиси лития на экране из сернистого цинка получались сцинцилляции, которые не могли быть обусловлены рассеянными протонами. Сцинцилляции появлялись при потенциале в 125000 V. При увеличении потенциала число их росло так, например, при 250 ООО V наблюдалась одна сцинцилляция на 10 протонов, а при увеличении вольтажа вдвое число сцинцилляций увеличивалось в десять раз. [c.21]

При некоторых условиях этот процесс бомбардировки вызывает у-излучение двоякого рода — с энергией 4 и 12-10 электрон-вольт соответственно (Крэйн, Лауритсен и др., 1934 г.). Сумма этих значений почти равна энергии, выделяемой теоретически при испускании двух а-частиц (17 10 электрон-вольт). Очевидно в сложном ядре, получающемся при связывании протона ядром лития, а-частицы могут образовываться или в основном состоянии — тогда избыток энергии превращается в кинетическую, или в возбужденном — тогда возвращение на основной уровень завершается в две стадии с испусканием энергии фотонами по 4 и 12—13 10 электрон-вольт. [c.22]

Выбивание протонов. При бомбардировке быстрыми дейтонами лития и некоторых других элементов наблюдается необычный тип расщепления- бомбардируемое ядро превращается в изотоп с атомным весом на единицу больше и в то же время выбрасываются быстрые протоны (Олифант, Шайр и Краутер 1934 г. Кокрофт и Уолтон, 1934 г.) [c.25]

Радиоактивные элементы с коротким периодом жизни. Согласно опубликованному недавно предварительному сообщению (Крэйн, Дельзассо, Фаулер и Лауритсен, 1935 г.) при бомбардировке дейтонами лития и бора кроме рассмотренных выше радиоактивных веществ, испускающих позитроны, получается еще продукт, испускающий электроны. Период полураспада этих элементов очень мал, составляя 0,02 0,01 сек. для радиоактивного продукта из бора и 0,5 0,1 сек. для радиоактивного продукта из лития. Изучение в камере Вильсона этого процесса образования радиоактивных элементов привело к выводу, что послед-иие получаются в результате эмиссии протонов [c.38]

Как позже выяснилось, нейтроны получаются при разнообразных ядерных процессах, например при бомбардировке лития, фтора и др. я-частицами, при бомбардировке некоторых ядер протонами и т. д. Очень интенсивный пучок нейтронов дает бомбардировка бериллия и бора дейтонами (Крейн и Лоуритсен, 1934) [c.116]

При данном источнике дейтронов литиевая мишень обеспечивает наибольшую энергию нейтронов в силу значительной экзоэнергетичности (Q = 15,0 Мэв) реакции (й, п), но выход нейтронов составляет лишь треть того, что дает реакция Ве° d, )В1 . Нейтроны возникают также при бомбардировке почти любого элемента быстрыми протонами, дейтронами и а-частицами нри этом выходы и энергии меняются от реакции к реакции, однако если облучение нейтронами необходимо для активации какого-либо вещества, то часто оказывается достаточным расположить образец вблизи мишени циклотрона, бомбардируемой дейтронами, даже когда эта мишень сделана не из бериллия или лития. [c.375]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология