Радиоактивность нейтронная

Познакомившись со статьей французских ученых, Энрико Ферми решил вызвать радиоактивность нейтронами. Теоретикам в те годы еще не было ясно, можно ли добиться этого с помош ью нейтральных частиц. Ответ на вопрос могли дать только опыты. [c.377]

Так как превращение нейтрона в протон сопровождается освобождением энергии, то можно было ожидать, что оно происходит также спонтанно в свободных нейтронах, т. е. что последние --радиоактивны. Из теории р-распада можно было оценить, что период полураспада нейтрона близок к 1/3 часа. Это очень большой срок по сравнению с временем жизни нейтрона между моментами его образования и захвата каким-либо из ядер среды. Тем не менее, в очень концентрированных потоках нейтронов удалось обнаружить их радиоактивность [377]. В согласии с расчетами,она сопровождается испусканием электронов с верхней границей энергетического спектра в 0,78 Мэв и имеет полупериод 13 минут [378]. Было также найдено, что в эвакуированном сосуде, пронизываемом интенсивным пучком нейтронов, медленно образуется водород. Радиоактивность нейтронов не имеет большого практического значения, так как подавляющее большинство их поглощается раньше, чем они успевают распадаться. [c.156]

Когда атомное ядро поглощает нейтрон, оно необязательно становится новым элементом при этом может образоваться просто более тяжелый изотоп. Так, если кислород-16 приобретает нейтрон (массовое число 1), то он становится кислородом-17. Однако, присоединяя нейтрон, элемент может превратиться в радиоактивный изотоп. В этом случае элемент обычно распадается с излучением бета-частицы, а согласно правилу Содди, это означает, что он становится элементом, занимающим более высокое место в периодической таблице. Таким образом, если кислород-18 получает нейтрон, то он превращается в радиоактивный кислород-19. Этот изотоп излучает бета-частицу и становится стабильным фтором-19. Таким образом, бомбардируя кислород нейтронами, его можно превратить во фтор, [c.175]

Другими источниками излучения являются некоторые искусственно получаемые радиоактивные изотопы, в частности Со. Такие радиоактивные вещества получаются в ядерных реакторах при облучении нейтронами различных материалов. В зависимости от времени облучения нейтронами, можно получить препарат с определенным содержанием изотопа Со, т. е. препарат определенной активности. Период полураспада Со равен 5,3 г. Энергии у-лучей Со равны 1,16 и 1,30 Мэе. [c.258]

Кроме того, в качестве излучений высокой энергии можно использовать протоны, дейтоны, а-частицы, ускоренные в специальных ускорителях (циклотрон, генератор Ван-де-Граафа). Пучки быстрых электронов можно получать, используя линейные ускорители, бетатроны или радиоактивные изотопы некоторых элементов (например, " Зг, Сз и др.). Источником квантов больших энергий, кроме уже указанных искусственно получаемых радиоактивных элементов, могут служить мощные рентгеновские трубки для получения у-излучений можно также использовать торможение быстрых электронов, полученных в ускорителях (бетатроне, линейном ускорителе электронов, генераторе Ван-де-Граафа). Источниками нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радио-бериллиевые и полоний-берил-лиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.258]

Фтор др при облучении нейтронами выбрасывает ядро гелия. Полученный при этом радиоизотоп проявляет -радиоактивность. Написать уравнения ядерных реакций. [c.69]

Рис. 23-4. Области существования устойчивых изотопов (цветные точки) и радиоактивных изотопов (черные точки) в зависимости от имеющегося у них числа протонов, р или 2, и числа нейтронов, п. По обе стороны от линии устойчивости изотопов расположены области радиоактивных изотопов. Радиоизотопы, лежащие на графике выше полосы устойчивости, распадаются с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата (/ -захвата) или испускания позитрона (р ). Радиоизотопы, лежа-

Радиоактивный кобальт-60, который используют в терапии рака, получают из устойчивого изотопа кобальта бомбардировкой нейтронами [c.421]

Следует подчеркнуть, что применение мембранного разделения для этих целей изначально рассматривалось в качестве альтернативы другим традиционным способам разделения — ректификации, абсорбции, адсорбции. Так, мембранное разделение изотопов урана с получением обогащенного гексафторидом урана ( иРб) потока используется в промышленном масштабе с 40-х годов нашего столетия [35]. Кроме того, этот метод используется для выделения радиоактивных изотопов благородных газов из ретантов заводов по переработке ядерного горючего, из защитной атмосферы ядерных реакторов на быстрых нейтронах и т. д. [99]. [c.314]

Основными составляющими радиоактивного излучения являются нейтроны, протоны, дейтроны, а-частицы, -частицы и -у-излуче-ние. Радиационные эффекты сводятся к действию излучения на металлы, коррозионную среду и процесс их взаимодействия, т. е. на электрохимическую коррозию металлов. [c.369]

Радиоактивный изотоп С используют в качестве археологических часов , В атмосфере под действием нейтронов космических лучей происходит ядерная реакция [c.366]

Изучение явления радиоактивности первоначально привело к предположению, что ядра различных атомов построены из протонов и электронов. Эта гипотеза долгое время была общепризнанной. Однако последующее изучение ядерных реакций, открытие нейтронов Чедвиком и выявившаяся возможность выделения нейтронов из любых атомных ядер (кроме протона) привели к отказу от ранее принятой гипотезы. Д. Д. Иваненко и Е. Н. Гапон (1932) и Гейзенберг (в том же году) высказали и обосновали положение, что атомные ядра состоят из протонов и нейтронов, и предложили протонно-нейтронную теорию атомных ядер. [c.51]

Рис. 9. Соотношение между числом нейтронов и протонов в рядах атомов, устойчивых изотопов и изотопов, обладающих слабой а-радиоактивностью.

Обычные методы анализа не обладают чувствительностью, достаточной для определения таких количеств. На помощь пришел новый метод, основанный на том, что исследуемый материал подвергается действию соответствующих ядерных излучений (например, горячих нейтронов), в результате чего в материале образуются атомы, обладающие радиоактивностью. Исследуя выделяемое ими 3-излучение и спектр уизлучения, во многих случаях оказывается возможным с высокой чувствительностью определить вид и (более приближенно) относительное содержание посторонних атомов (примесей), содержащихся в материале. [c.558]

Радиоактивные изотопы выделяют невидимые глазом излучения различного вида альфа-лучи (а), бета-лучи (р), гамма-лучи (у) и нейтроны. Они имеют способность проникать через твердые, жидкие и газообразные тела, причем для различных видов излучений эта способность неодинакова наибольшей проникающей способностью обладают гамма-лучи — для того чтобы их задержать, необходим слой свинца толщиной приблизительно 15 см, бета-лучи обладают меньшей проникающей способностью — они, поглощаются свинцовой пластинкой толщиной всего в один миллиметр, альфа-лучи задерживаются даже листом плотной бумаги. [c.83]

Для продуктов, которые применяются на специальных установках, где они могут подвергаться а-, Р- и -у-излучению (при распаде радиоактивных элементов), а также действию электронов, протонов и нейтронов. [c.665]

Одно скоростные нейтронные параметры и В постоянны в бесконечной среде. Вне сферической области радиусом Н сечение поглощения есть исключительно сечение радиационного захвата внутри сферической области сечение поглощения имеет такое же значение, что и впе се, но сечение деления имеет такую же величину, что и сечение радиоактивного захвата. Для каждого нейтрона, который поглощается внутри сферической области, рождается уХу/Хд нейтронов вследствие деления других источников нейтронов нет. [c.183]

Радиоактивационный анализ основан на образовании в определяемом веществе искусственных радиоактивных изотопов и последующем измерении их радиоактивности. Искусственные радиоактивные изотопы получаются в результате ядерной реакции при облучении исследуемого образца в реакторе, на ускорителе или с помощью другого источника ядер ных частиц (нейтронов, протонов, Не и др.). [c.542]

Если сечение поглощения значительно больше, чем сечение активации (графа 10), то большая часть нейтронов поглощается с образованием стабильного, а не интересующего нас радиоактивного изотопа. При этом имеет место экранирование внутреннего объема мишени ее наружными слоями, что приводит к уменьшению величины полезного потока нейтронов. В подобных случаях необходимо применять мишень а виде тонкой фольги. [c.543]

Для случая, когда образовавшийся в результате ядерной реакции радиоактивный изотоп имеет большое сечение захвата нейтронов, вследствие чего необходимо учитывать возможность уменьшения числа его атомов за счет вторичной реакции (п.Т). приводится значение сечения поглощения а. Для случая делящихся изотопов приводится сечение деления [c.543]

Для безопасности работ с радиоактивными излучениями применяют защитные экраны, толщину которых рассчитывают на основе законов ослабления излучений в веществе экрана. Толщину защитного экрана от -, у- и нейтронного излучения определяют по справочным таблицам и номограммам. Используют защитные экраны разнообразной конструкции стационарные, передвижные, разборные (свинцовые блоки-кирпичи). [c.151]

Тритий находится в нормальном водороде в таких ничтожных количествах, что выделение его из природной смеси изотопов нереально [6, 17]. Искусственный радиоактивный изотоп тритий образуется в результате некоторых ядерных реакций, главным образом при бомбардировке атомов легких элементов дейтронами или нейтронами. Распад атмосферного трития компенсируется [c.10]

В 1940 г. американский физик Эдвин Маттисон Макмиллан (род. в 1907 г.) и его коллега химик Филипп Ходж Эйблсон (род. в 1913 г.), проводя нейтронную бомбардировку урана, действительно обнаружили новый тип атома — атом с порядковым номером 93, который они назвали нептунием. Период полураспада даже наиболее долгоживущего изотопа нептуния-237 составляет немногим более двух миллионов лет, т. е. содержавшийся когда-то в земной коре нептуний должен уже давно распасться. Нептуний-237— первый элемент четвертого радиоактивного ряда. [c.175]

В настоящее время известно около 300 устойчивых и свыше 1400 радиоактивных ядер. Замечено, что ядра с числом протонов или нейтронов, равным 2, 8, 14, 20, 28, 50. 82, и числом нейтронов 126, 152 заметно отличаются по свойствам от остальных. Предполагается, что эти магические числа нуклонов соответствуют завершенным ядерным слоям и подслоям. Магическими ядра могут быть по числу протонов, по числу нейтронов и по числу протонов и нейтронов (дважды магические). К дважды магическим относятся ядра Не (2р, 2п), (8р, 8п), н (14р, 14п), Са (20р, 20п) и РЬ (82р, 126п). По числу протопов магическими являются 28Ni, 5 8п, ваРЬ, а по числу нейтронов магическими являются з 5г(38р, 50п), 2г(40р, 50п), Ва (56р, 82п), 57 Ьа(57р, 82п), °Се(58р, 82п) и др. [c.9]

Альфа-частицаохгтокт из двух протонов и двух нейтронов это ядро атома гелия-4 ( Не). Она примерно в 8000 раз тяжелее бета-частицы. Альфа-излуче-ние испускается некоторыми радиоактивными изотопами элементов с атомным номером больше 83 и имеет очень малую проникающую способность оно задерживается несколькими сантиметрами воздуха. Источник альфа-излучения можно безопасно держать в руке, так как альфа-частицы не могут проникнуть сквозь кожу. [c.323]

Назовите три и ютопа, подвергающиеся расщеплению при бомбардировке нейтронами. Чем, по Резерфорду, деление ядер отличается от радиоактивного распада [c.345]

На рис. 23-4 указаны все известные изотопы элементов периодической системы устойчивые изотопы представлены цветными точками графика, а радиоактивные изотопы-черньши точками. Обращает на себя внимание тот факт, что в ядрах устойчивых изотопов, после Н и Не, число протонов никогда не превышает числа нейтронов и что большинство устойчивых изотопов обладает избытком нейтронов по сравнению с протонами. Нейтроны как бы разбавляют положительные заряды протонов и способствуют устойчивости ядра, противодействуя отталкиванию между зарядами протонов. [c.417]

Что же последует за синтезом трансурановых элементов Появятся ли новые радиоактивные и очень краткоживущие частицы, подобные элементам с порядковыми номерами от 97 до 105 В настоящее время существует мнение, что есть возможность достичь новой области устойчивости, которая может включать даже нерадиоактивные элементы. Расчеты, основанные на существующих моделях оболочечного строения ядра, заставляют предположить, что элемент ffJXX со 114 протонами и 184 нейтронами (оба эти числа являются магическими в оболочечной теории адра) должен представлять собой островок устойчивости среди области неустойчивости. На рис. 23-6 дано трехмерное изображение графика, представленного на рис. 234 вдоль вертикальной оси отсчитывается мера устойчивости ядер. Если удастся найти средства получения элементов в окрестности i xx, это должно привести к целому набору сравнительно долгоживущих ядер. Поиски в указанном направлении предпринимались в Беркли в числе возможных реакций рассматривались такие [c.423]

Расомотрены [99] инженерные аспекты выделения радиоактивных криптона и ксенона из защитной атмосферы (аргон) ядерного реактора на быстрых нейтронах с жидким натрием в качестве теплоносителя —рис. 8.30. [c.318]

Природный натрий содержит один изотоп 23Na, который при поглощении нейтрона превращается радиоактивный 2 Ка с пеоиолом полураспада 14,24 ч, испускающий два р-кванта с энергиями 2,75 и 1,37 МэВ и Р-частицы с энергией 1,39 МэВ сечение активации натрия составляет 9,53 барн, а выход V-излучения на один захваченный нейтрон [c.106]

Первое искусственное осуществление ядерной реакции (Резерфорд, 1919) положило начало новому методу изучения атомного ядра. Открытие нейтронов (Чэдвик, 1932) привело к возникновению протонно-нейтронной теории атомных ядер, предложенной сначала Д. Д. Иваненко и Е, Н. Гапоном (1932) н в том же году Гейзенбергом. Вскоре Фредерик и Ирен Жолио-Кюри (1934) открыли явление искусственной радиоактивности В 1938 г. Хан и Штрассман осуществили деление атомного ядра урана, а в 1940 г. К. Д. Петржак и Г. Н. Флеров открыли явление самопроизвольного деления атомных ядер. В 40-х годах была осуществлена цепная ядерная реакция (Ферми) и вскоре был открыт новый вид ядерных превращений — термоядерные реакции. Дальнейшее развитие ядерной физики сделало возможным использование ядерной энергии. Позднее эти явления стали использовать при химических и биологических исследованиях. В настоящее время разрабатывается проблема осуществления управляемых термоядерных реакций. [c.19]

Нейтроном называется частица, почти одинаковая по массе с протоном, но не обладающая зарядом. В свободном состоянии, т. е. вне ядра, нейтроны неустойчивы и, будучи р-радиоактивными. имеют период полураспада 12,8 Л1ын. [c.51]

Применение радиоактивного излучения для определения влагосодержання масел- основано на эффекте отражения нейтронов, наблюдаемом при облучении пробы обводненного масла. Приборы этого типа снабжены измерительной головкой для определения интенсивности излучения и электронной схемой для обработки результатов и выдачи информации. [c.39]

Свойства неигронов и радиоактивный распад. Поскольку нейтроны не имеют электрического зар.чда, не исключена возможность образонания ими отно- [c.23]

Что касается (4-раснада, то ему подвергаются обычно атомы тяжелых радиоактивных элементов, в ядрах которых протоны и нейтроны сгруппированы двупарными четверками. Распад заключается в том, что одна из таких четверок удаляется из ядра. При этом заряд ядра уменьшается на две единицы, а масса атома уменьшается на четыре единицы. В конечном итоге изотоп радиоактивного элемента превращается в зoтoп элемента с атомным номером на два меньше и с атомной массой меньше на четыре. Примером может служить радиоактивный распад радия с образованием радона [c.24]

Ясно, что, хотя экспоненциальный реактор и критические сборки требуются, в конечном счете всегда при создании реактора больших размеров вое же желательно провести некоторую предварительную экспериментальную проверку расчета реактора с помощью других, более простых методов. Такой эксперимент, но-видимому, весьма подходящий для этой цели, основан на использовании пульсирующего нейтронного пучка. Этот метод применялся для определения коэффициента диффузии тепловых нейтронов и макроскопических сечений поглощения реакторных материалов [С8—711. Позднее он был использован Кэмпбеллом и Стелсеном нри изучении корот-коживущих изотопов и измерении параметров размножающей среды в реакторе [72]. Эксперимент, в сущности, заключается в облучении образца реакторного материала очень коротким импульсом нейтронов и в измерении постоянной распада основного радиоактивного изотопа, возбужденного в образце. Интересующие параметры реактора могут быть затем получены из рассмотрения зависимости постоянной распада от формы и размеров образца (т. е. от геометрического параметра). Этот эксперимент особенно полезен при определении свойств материала ио отношению к тепловым пей- [c.409]

Отметим, что первые два члена в пралой части уравнения (9.260) представляют собой уменьшение концентрации Хе1 в результате радиоактивного распада и захвата нейтронов, а последние два члена определяют скорость образования Хе при распаде [ср. с уравнением (9.256)] и в результате деления непосредственно. Общее решение уравнения (9.260) имеет вид [c.452]

Величина A X/g представляет собой активность соответствующего радиоактивного изотопа в кюри, если 1 г элемента с естественным содержанием активируемого изотопа подвергается облучению потоком тепловых нейтронов 10 нейтрЦсм сек) в течение единицы времени. Эта величина применяется для определения активности, когда время облучения < 0,15 периода полураспада. В этом случае активность мишени вычисляется умножением величины-4 Х/й на массу мишени в граммах (в пересчете на исследуемый элемент) п на время облучения. [c.543]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология