Цезий энергии возбуждения

Наблюдаемые в пламенах спектры атомов относительно просты, так как при таких температурах наблюдаются спектральные линии, обусловленные переходами только с уровней с низкими энергиями возбуждения (1,5—2,5 эВ). Поэтому в методе эмиссионной фотометрии пламени применяют очень простые приборы — пламенные фотометры, в которых монохроматором являются интерференционные светофильтры, а детектором излучения — фотоэлементы. Как правило, пламенные фотометры позволяют определять несколько элементов последовательно (натрий, калий, кальций, литий). Сконструированы также одноканальные многоэлементные фотометры с прямым отсчетом, позволяющие определять до И элементов, в том числе бор (по молекулярной полосе ВО2) и цезий (по резонансному дуплету). Более совершенны пламенные фотометры, имеющие компенсационную схему, которая устраняет спектральные помехи, связанные с инструментальной ошибкой (анализаторы типа ПАЖ). [c.14]

Т—абсолютная температура газа пламени, °К. Относительное число возбужденных атомов невелико, как это можно видеть из кривых на рис. 20, на котором показано, какая часть атомов различных элементов находится в возбужденном состоянии. Даже для наиболее легко возбуждаемого элемента цезия число это не превышает 1%, для остальных же элементов с большей энергией возбуждения оно ничтожно мало. [c.53]

Принято считать, что в пламени для наиболее легко возбуждаемого элемента цезия число возбужденных атомов не превышает 1%, а для остальных элементов, имеющих большую энергию возбуждения, оно весьма мало. [c.83]

Энергия возбуждения первых резонансных линий щелочных металлов 1,5—2 эВ. Первые резонансные линии лития, натрия и калия расположены в видимой части спектра, а цезия и рубидия — в ИК области. [c.40]

Атомы щелочных и щелочно-земельных металлов при сильном тепловом возбуждении испускают кванты энергии, соответствующей видимой части спектра. Поэтому при внесении солей этих металлов в пламя горелки оно окрашивается в определенный цвет солями лития — в малиново-красный, натрия — в желтый, калия — в бледно-фиолетовый, рубидия — в рубиновый, цезия — в голубой, кальция — в кирпично-красный, стронция — в карминово-красный, бария — в желто-зеленый. Это свойство солей используется в пиротехнике для осветительных ракет и бенгальских огней при этом применяют нитраты как соли, отщепляющие при нагревании О2 и этим способствующие горению. [c.398]

Важной особенностью многоквантовых механизмов возбуждения является возможность использования суммарной энергии нескольких фотонов, хотя для каждого отдельного фотона энергия квантована в соответствии с соотношением Планка. Оптическое поглощение теперь уже зависит от интенсивности падающего излучения, т. е. закон Ламберта — Бера (разд. 2.4) не выполняется. Такое поведение наиболее понятно для многоквантового процесса возбуждения с участием виртуальных промежуточных уровней. Система, полностью прозрачная при низкой интенсивности облучения, может поглощать излучение той же длины волны, но при высокой интенсивности. Хороший пример поглощения прозрачным газом обсуждается в разд. 5.5 флуоресценция в парах цезия возбуждается интенсивным излучением, частота которого не соответствует ни одному из однофотонных переходов. [c.75]

Щелочные металлы (а также их соединения) окрашивают пламя в характерные цвета литий — в малиновый, натрий — в желтый, калий — в фиолетовый, рубидий — в сиреневый, цезий —в фиолетово-синий. Электроны возбужденных атомов этих металлов, получив дополнительно энергию в результате нагревания, отдают ее в виде излучения квантов света., [c.408]

Известно, что многие металлы обладают фотоэлектрическими свойствами. Свет, попадающий на катоды, изготовленные из этих металлов, возбуждает в цепи электрический ток. Но если в случае платины, например, для этого требуются лучи с очень малой длиной волны, то у рубидия, напротив, фотоэффект наступает под действием наиболее длинных волн видимого спектра — красных. Это значит, что для возбуждения тока в рубидиевом фотоэлементе требуются меньшие затраты энергии. В этом отношении рубидий уступает только цезию, который чувствителен даже к невидимым инфракрасным лучам. [c.164]

Относительное число возбужденных атомов невелико. Даже для наиболее легко возбуждаемого элемента цезия это число не превышает 1 %, для остальных элементов с большей энергией Ет ОНО ничтожно мало. Поэтому становится ясным, что наблюдаемые в пламени спектральные линии атомов в основном должны появляться в результате перехода электрона на основной уровень (резонансные линии). [c.148]

Одинакова ли энергия ионизации атома цезия и атома лития, у которого валентный электрон предварительно возбужден на б5-подуровень Ответ обосновать. [c.46]

Так, некоторые кривые тока имеют пики, в точности соответствующие линиям главной спектральной серии цезия (рис. 38). В данном случае первоначально происходит не ионизация, а только возбуждение атома цезия, затем возбуждённый атом получает добавочное количество энергии, приводящее к завершению ступенчатой ионизации путём какого-либо другого элементарного процесса, имеющего место при взаимо- [c.121]

С повышением давления возбуждение атомов сжимаемых веществ становится более легким. Ю. Н. Рябинин, А. С. Карпенко и А. М. Маркевич установили, что ионизация газов при высоких давлениях происходит с меньшей затратой энергии, чем при атмосферном давлении. Объясняется это тем, что на сжатие веществ затрачивается большая работа, которая при этом частично расходуется на повышение энергии атомов. Так, по расчетам Ю. Н. Ряби-нина, при сжатии щелочного металла цезия до 100 000 ат выполняется работа, почти достаточная для его ионизации. [c.52]

Большая часть фотохимических превращений неорганических соединений связана с электронными переходами, приводящими к переносу электрона от одного иона молекулы к другому (или к растворителю). Типичным примером спектра переноса заряда (переноса электрона) в газовой фазе является сильная непрерывная полоса поглощения в парах галогенидов щелочных металлов в области 2000—2500 А, например для иодистого цезия [94]. Основное состояние иодистого цезия — преимущественно ионное, а возбужденное состояние — ковалентное (в противоположность V Л -спектру переноса заряда хлора). Более ковалентное возбужденное состояние неустойчиво (все кривые потенциальной энергии для верхних состояний диссоциативные). В результате, поглощение света приводит к образованию нейтральных атомов [c.214]

ГИЛ атома цезия и указаны длины волн спектральных линии, появляющихся в спектре излучения. Обычно для возбуждения атомов используются столкновения быстролетящих электронов с атомами. В электрическом разряде электроны, летящие с одного электрода на другой, получают запас энергии за счет разности потенциалов между электродами. [c.33]

В табл. 276 приведены уровни энергий атома цезия с указанной электронной конфигурацией й значениями п< 11. Энергии возбуждения этих уровней приняты наосновании значений, рекомендуемых Мур [2941]. Состояния с близкими энергиями возбуждения объединены в один уровень с суммарным статистическим весом и средней энергией возбуждения. [c.895]

ООО столкновений Na+ + ITg лишь одно ведет к возбуждению атома ртути. Большое различие между минимальной энергией возбуждения и величиной /Смин наблюдается и в других случаях. Приведем еще следующий пример. При соударении быстрых ионов Li+, К+ и s+ с атомами гелия Маурер [930] наблюдал вовбуждение как линий гелия, так и линии этих ионов. При этом, например, в случае s+ + He линия гелия X 5876 А, энергия электронного возбуждения которой составляет 23,0 эв, появляется при энергии ионов цезия около 1000 эв, а линии иона s+ с близкой энергией электронного возбуждения (в частности, линия X 4603,2 А) — при энергии ионов в 7000 эв. Если в нервол случае минимальная энергия возбуждения только на 30% превышает величину К МНИ, в данном слу-чае равную 790 эв, то в случае линий s+ эта энергия превышает К ми приблизительно в 10 раз [c.419]

Из равенства (28.2), далее, следует, что при возбуждении данного уровня частицами различных масс, но обладающими одинаковыми прочими свойствами, например, атомами Н и О, когда величина АЕ) га остается постоянной, более легкая частица должна обладать большей эффективностью. В соответствии с этим интенсивность линии аргона К 4259 А и линии гелия X 3888 А в опытах Ганле [718] при возбуждении этих линий ударом атомов И на подъеме функции возбуждения оказывается приблизительно вдвое больше, чем при возбуждении ударом атомов О. Точно так же, вследствие пропорциональности предельной энергии величине (АЕ) , нужно ожидать, что легче будет возбуждаться тот из партнеров соударения, энергия возбуждения которого меньше. Проверка этого заключения на большом числе опытных данных показывает, что в большинстве случаев оно подтверждается [931]. Так, например, при бомбардировке гелия атомами Н и О линии гелия становятся заметными лишь при энергии быстрых частиц выше 2 кэв, в то время как линии более легко возбуждаемого водорода имеют большую интенсивность уже при энергии ниже 500 эв. При бомбардировке гелия ионами лития и натрия линии Не наблюдаются при энергии ионов ниже 1 кэв, линии Ы+ и Ка+—лишь при энергии ионов выше 20 кэв. Предыдущее заключение, однако, не оправдывайся на опыте в тех случаях, когда оба партнера соударения обладают одинаковой или близкой энергией возбуждетлия, вследствие чего на основании (28.2) нужно ожидать, что они будут возбуждаться с одинаковой вероятностью. Как мы указывали (стр. 420), при бомбардировке гелия ионами цезия линии Не, обладающие энергией возбуждения, близкой к энергии возбуждения линий Сз+, возбуждаются значительно легче линий С +. [c.427]

Вклад сжимаемости комплексного аниона. Увеличение энергии решеток кристаллов с внешнесферными катионами малого радиуса (Ь1, N3) и сопутствующее электростатическое сжатие уменьшают в некоторой степени размеры комплексного аниона и межъядерные расстояния в нем. Изменение расстояр.ий центральный ион — лиганд в первую очередь приводит к изменению параметров молекулярных орбиталей комплексного аниона, несколько изменяются и энергии возбуждения. Теоретическое рассмотрение приводит к довольно сложной картине зависимости орбитальных токов и констант экранирования от степени участия атомных орбиталей центрального атома и лигандов в формировании молекулярных орбиталей. Но для наиболее реального случая, когда связи центральный ион — лиганд носят частично ковалентный характер, связывающие орбитали построены преимущественно из атомных орбиталей лигандов, а разрыхляющие — преимущественно из орбиталей комплексообразующего иона. В этом случае с увеличением сжатия орбитальные токи в целом возрастают. Это значит, что для комплексных фторидов и -элементов с малыми внешнесферными ионами (Ма, Ь1) имеет место дополнительный сдвиг сигнала ЯМР фтора в сторону слабых полей, причем величина этого дополнительного сдвига должна уменьшаться с уменьшением степени сжатия, осуществляемым при замещении внешнесферных катионов на самые крупные, такие как цезий. [c.31]

Пары щелочных металлов (простые вещества) и сложных соединений ЩЭ имеют характерное окрашивание — карминово-красное, Ыа — желтое, К — фиолетово-розовое, НЬ — беловато-розовое, Сз — фиолетово-розовое. Как известно, окраска пламени возникает в результате температурного возбуждения атома или иона, сопровождающегося перескоком электронов на более высоко лежащие энергетические уровни. Возвращение назад (на основной уровень) сопровождается излучением энергии определенной для данного элемента длины волны или нескольких длин волн (спектр испускания). Кстати, тяжелые щелочные металлы — КЬ и Сз — были открыты спектральным методом, и их названия отражают присутствие в спектрах отдельных характеристичных линий спектр рубидия содержит, кроме других, красную линию (рубидос — красный), цезий — голубую (це-леос — небесно-голубой). [c.12]

Энергия фотона может быть значительно увеличена за счет двухфотонного поглощения (следует отличать от двухступенчатого поглощения см. разд. 3.9). Процессы многоквантового поглощения позволяют осуществлять те фотохимические реакции, которые на первый взгляд кажутся невозможными (хотя они вряд ли имеют значения для природных процессов). Как мы объясняли в разд. 3.9, высокая интенсивность лазерного излучения делает возможным одновременное поглощение двух фотонов, и наблюдаются процессы излучения с двухквантово-воз-бужденных уровней. Например, излучение паров цезия на переходе 920з/2- 62Рз/2 (Х = 584,7 нм) может быть возбуждено лазерным излучением с Я = 693,78 нм, хотя при нормальных условиях цези1г прозрачен для красного света этой длины волны. Однако излучение с Я = 693,78 нм соответствует точно половине энергии, требуемой для возбуждения состояния цезия [c.138]

Следовательно, можно возбудить чисто вращательные спектры, пользуясь слабым источником энергии (например, изменяя температуру в пределах 25— 100°С), и исследовать его с помощью радиоспектроскопа или ИК-спектроскопа для далекой ИК-области, для чего требуется специальная оптика (призма из иодида цезия). Возбуждение колебательных спектров неизбеж- [c.247]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология