Частица покоя

Впервые сечение захвата для сильно различающихся по размерам частиц с учетом гидродинамического взаимодействия между ними было определено в работе [106]. Задача решалась в следующей постановке. Пусть и Я 2 — радиусы сближающихся частиц и пусть Относительная скорость движения частиц, пока они находятся на большом расстоянии друг от друга, равна V. При сближении частиц между ними начинают действовать гидродинамические силы, возникающие вследствие выдавливания разделяющей их пленки жидкости, и силы Ван-дер-Ваальса. При сближении капель на расстояние между их поверхностями б сумму этих сил можно записать в виде [c.86]

Удовлетворительная теория этих частиц пока не разработана. Представляется, однако, вероятным, что некоторые из них могут быть отнесены к классу фундаментальных частиц (см. следующий раздел), тогда как другие могут быть описаны как комплексы двух или нескольких фундаментальных частиц, возможно с резонансом между несколькими структурами, примерно таким же, как резонанс нескольких валентных структур в случае молекул. [c.605]

Таким образом, отразить в математической модели нестационарность движения частиц пока не представляется возможным. [c.122]

Сравнение приведенной высоты тарелки у колонок, заполненных различными ситовыми фракциями носителя, следует проводить чрезвычайно осторожно. Полученная кривая зависимости Я/dp (приведенная высота тарелки) от ydp/D (приведенная линейная скорость), где Dm — коэффициент взаимной диффузии в подвижной фазе, идентична зависимости Я/dp от v/Dm. Кривые будут идентичны, т. е. не будут зависеть от размера частиц, пока Я dp. Однако такое положение очень необычно для высокоскоростной жидкостной хроматографии. Получается, что кривые для колонок с меньшими dp всегда будут свидетельствовать о невыгодности колонок, если насадки (кроме dp) одинаковы. [c.244]

Эффективность наполнения можно также повысить, применяя в качестве матрицы сетчатый полимер, что приводит к уменьшению градиента модулей на поверхности раздела. При этом снижается концентрация напряжений, и образование трещин в матрице происходит при более высоких средних напряжениях, чем при резком перепаде модулей на границе раздела фаз. Способов расчета композиционных материалов, наполненных частицами, пока не существует. Такие наполнители обычно используются с целью уменьшения стоимости изделий и снижения термического расширения. Для приблизительной оценки снижения величины термического расширения можно воспользоваться уравнениями (3.57), (3.59) и (3.60). Поскольку [c.99]

Иногда приходится ограничиваться подобными ответами. Чаш,е всего тогда, когда наше понимание сути явления не позволяет получить реальный ответ на вопрос почему Хороший пример — спектр масс элементарных частиц. Пока (надеюсь ) приходится принимать его как данность. [c.202]

Рассмотрим сначала случай диффузии частиц в активных средах, когда число диффундирующих частиц не остается постоянным. Оно может увеличиваться или уменьшаться за счет нарождения или гибели рассматриваемых частиц в результате взаимодействия их со средой, а также в результате взаимодействия их друг с другом. Трансмутацию частиц пока, однако, рассматривать не будем. Процесс будет тогда по существу автокаталитическим, но не цепным. [c.181]

В силу статистического характера законов, господствующих в микромире, всегда найдутся два или несколько атомов, которые случайно окажутся рядом и в какой-то момент нх взаимное притяжение окажется (при достаточно низкой температуре) сильнее энерг 1и теплового движения кТ. Притягиваясь электростатически, атомы оказывают друг на друга еще большее взаимное влияние и тем самым еще более понижают свою потенциальную энергию. Оказываясь зародышем согласованного движения электронов, они присоединяют новые частицы, пока весь газ не перейдет в конденсированное состояние. Выигрыш в энергии, полученный в этом процессе за счет электростатического притяжения атомов, оказывается больше затрат, идущих на искусственное уменьшение энтропии газа. [c.75]

Часто пользуются величиной фрикционного отноще-ния ///о, где /о — коэффициент трения сферической частицы с тем же объемом, что и объем рассматриваемой частицы. Величину fo можно определить по уравнению Стокса, в котором радиус выражен через объем сферической частицы (пока без учета гидратации) [c.133]

Выражение для энергии (3.32) не зависит от угла т]. В поликристалле ориентация частиц пока определена только двумя [c.73]

Величина / непостоянна и возрастает с увеличением скорости движения частиц, пока не достигнет значения силы тяжести (/ = / ). С этого момента (наступающего очень быстро) скорость оседания становится постоянной. В условиях установившейся скорости седиментации [c.234]

Механизм задержания в определенной степени зависит также от размера частиц дисперсной фазы. Условная граница размера частиц, после перехода которой заметную роль начинают играть физико-химические факторы задержания частиц фильтром, соответствует размеру частиц 1—3 мкм, хотя физико-химический механизм задержания более характерен для частиц 0,1 мкм и менее. Впрочем, единой точки зрения на протекание процесса задержания частиц пока нет. Наиболее подробно этот вопрос рассмотрен в работе [257]. [c.176]

Это соотношение выражает ограниченную точность определения параметров элементарной частицы, пока они интерпретируются в рамках классической физики. [c.32]

СЯ более чем на 10%. К сожалению, величина поляризуемости атомов и ионов в кристаллической решетке до сих пор еше количественно не определена, поэтому вычислить границы изоморфного замещения, происходящего за счет поляризуемости частиц, пока не представляется возможным. [c.102]

При определяющем влиянии внешнего массообмена важное значение имеет поле скоростей вокруг частиц, зависящее от их объемной концентрации, формы, способа укладки. Гидродинамика стесненного обтекания частиц пока недостаточно изучена. Теоретические расчетные зависимости получены лишь для некоторых частных случаев, весьма приближенно отражающих реальную картину течения в слое частиц [17]. Поэтому для расчета массопереноса в неподвижных зернистых слоях пользуются, как правило, различными эмпирическими соотношениями. [c.376]

СЛОЯ При разных газовых режимах должна удовлетворять условно г мин <1<Умакс Пользуясь ф ормулами (341) и (342), основанными на уравнении равновесия сил для отдельной частицы, пока нельзя найти значения критических скоростей из-за иеопределенности величины —сопротивления движению [c.492]

Стекая на нижележащие раскаленные частицы горящего кокса и сливаясь с новыми шлаковыделениями, разрастающийся шлаковый поток не в состоянии удержаться и на этих активно тепловыделяющих частицах, пока не дотечет до зоны с умеренным, заканчивающимся тепловыделением, которое уже не в состоянии поддерживать поверхности частиц выжигающегося, ранее образовавшегося шлака ка достаточно высоком температурном уровне. На этих-то поверхностях, охлаждаясь за счет теплообмена с потоком воздуха, щлак постепенно густеет, теряя свою текучесть, и застывает, наконец, в твердую массу. Весь этот процесс успевает начаться и завершиться в нормальных случаях на небольшой высоте, так как текучесть (вязкость) шлака весьма сильно зависит от его температуры. [c.291]

Кислород, перехватываемый летучими, не в состоянии достигнуть поверхности твердой, коксовой основы частицы, пока количество выделяющихся газов разложения достаточно велико. Пламя сначала растет, так как с разогревом частицы этим пламенем она начинает быстрее выделять летучие. Потом светящееся пламя летучих начинает спадать и совсем исчезает, когда летучие полностью вышли и осталась лишь прогретая горением летучих углеродная частица кокса, быстро раскаляющаяся от собственного тепловыделения при начавшемся реагировании с кислородом. При достижении раскала частица окружается полупрозрачным синеватым пламенем окиси углерода. Выделяющаяся окись углерода смывается потоком воздуха и в основном догорает за частицей в кормовой ее области. Одновременно сама частица начинает заметно уменьшаться в объеме и полностью газифицируется до золового остатка [c.167]

Однако представляет также интерес с точки зрения рассматриваемого вопроса случай, когда то же количество исходного раствора (или растворителя) разделяется на п одинаковых частей. Затем п-я часть раствора распределяется между частицами пропорционально го и происходит частичное растворение кристаллов в растворе или их рост по той же ячеистой модели, что и в рассмотренном выше случае. После этого следующая п-я часть исходного раствора распредиляется между частицами пропорционально предыдущему количеству раствора возле каждой частицы пока весь раствор не распределится между частицами дисперсной фазы. [c.108]

Поскольку реакция высокоэндотермична, а газ и частицы поки. дают слой при температуре 1000 °С, в процессе потребляется очент, большое количество топлива. Для лучшего использования этого тепла применяется секционирование слоя. [c.60]

Ход определения. Навеску в 0,500 г пробы помещают в стакан емкостью 400 мл, смешивают с 10 мл воды и затем приливают 10 лсл соляной кислоты. Осторожно нагревают и раздавливают расплющенным концом стеклянной палочки крупные частицы, пока разложение пробы не закончится. Затем разбавляют жидкость до 150 мл горячей водой, прибавлявзт [c.725]

Чтобы определить объем гидратированных ионов и, сле-до1вательно, их числа гидратации, нужно знать также точное соотношение между радиусом и подвижностью малых частиц. Пока таких данных нет. Чтобы устранить этот пробел, Робинсон и Стокс [20] пытались вычислить поправку, позволяющую трансформировать закон Стокса в соотношение, справедливое для малых ионов. Их вывод основывался на данных о подвижности ионов тетралкиламмония, по которым было опубликовано детальное исследование Крауса с сотр. [21а]. Эти ионы важны с теоретической точки зрения, так как их форма близка к сферической, они имеют малый заряд, их размер мал, и его можно постепенно увеличивать, изменяя входящие в его состав алкильные группы. Из данных по длинам связей N—С и С—С—Н, вандерваальсовых радиусов и мольных объемов можно с хорошей точностью вычислить эффективные радиусы г ионов тетралкиламмония (табл. 5.4). С другой стороны, из предельного значения подвижности на основе уравнения (5.2.9) можно вычислить радиус Гз1, соответствующий закону Стокса [c.543]

ЗеОа и ТеО,. Они непосредственно реагируют с галогенами, многими металлами и неметаллами. Сера, селен и теллур не реагируют с кислотами, не обладающими окислительными свойствами, но Ро растворяется в серной, плавиковой, соляной кислотах и в концентрированном растворе азотной кислоты, что вполне согласуется с металлическим характером Ро. При нагревании 5, 5е и Те реагируют с концентрированными растворами серной или азотной кислот. Сера растворяется в дымящей серной кислоте с образованием растворов, окрашенных в цвета от желтого до голубого и содержащих парамагнитные частицы пока еще не установленного состава. Сера растворяется также в аминах, таких, как пиперидин, с образованием окрашенных растворов N,N -пoлитиoби aминoв, в которых со- [c.382]

Теория рассеяния и ослабления света частицами неправильной формы, размер которых превышает длину световых волн, была рассмотрена Ходкинсоном 9 . Он показал, что среднее значение фактора эффективности ослабления света частицами полидисперсной системы, состоящей из беспорядочно ориентированных прозрачных частиц неправильной формы, монотонно увеличивается с ростом частиц, пока не достигнет постоянного значения, равного 2, при р = 2а(т— 1) большем 6. Наблюдения за угольной пылью, состоящей из поглощающих частиц неправильной формы, подтвердили этот вывод. Если он подтвердится и для других систем, мы получим простой метод определения удельной поверхности частиц пыли по ослаблению света. [c.133]

Хотя в случае твердых частиц носителя использование пористых частиц подразумевает способность организма колонизировать частицу, содержание биомассы легко регулируется и в реакторах с барботажем, содержащих такие частицы. Пока клетки находятся в порах, избыточная биомасса, накапливающаяся благодаря клеточному росту снаружи частицы, легко удаляется при трении частиц друг о друга и о стенки реактора. В случае гифомицетов требуется значительное усилие для удаления избыточной биомассы, в этом случае для создания необходимого трения используется промывание насадки сильной струей жидкости. Для тех условий, при которых частицы не заполняются биомассой, содержание последней может быть функцией концентрации субстрата в реакторе и регулируется скоростью диффузии в частицу и из нее [369]. В ЧНБ из полиуретана содержание биомассы также зависит от размера пор [343], но эта зависимость высоко видоспецифична, поэтому отсутствуют общие правила подбора размера пор. [c.186]

Наблюдаемые свойства электрона считались вполне соответствующими представлениям о нем как об очень небольшой электрически заряженной частице, пока в 1924 г. французский физик Луи де Бройль (1892) не открыл волнового характера электрона. Проводя теоретические исследова -ния в области квантовой теории при подготовке докторской диссертации в Парижском университете, он установил, что выявляется поразительная аналогия между свойствами электронов и свойствами фотонов, если движущемуся электрону приписать некоторую длину волны. Такая длина волны электрона называется сейчас длиной волны де Бройля. [c.74]

В химии соединений элементов IV группы, кроме р-эффекта , проявляющегося в свойствах 1,2-производных, прежде всего в тенденции к легкому элиминированию с образованием олефинов, существует и 7-эффект (элиминирование циклопропанов из 1,3-производных). Первая реакция этого типа была найдена для кремния еще в 1949 г. . В новейших работах описано дезоксиметаллирование Т-станнированных спиртов и сольволиз тозилатов . На основании кинетических данных с несомненностью установлен согласованный характер реакции, но делать выводы о наличии и строении промежуточных частиц пока преждевременно. [c.265]

Природа гель-частиц пока не выяснена. Большинство авторов считает, что гель-частицы — это первичные образования, т. е. нерастворившиеся частицы полимера. Однако гель-частицы в рабочих растворах ароматических полиамидов, приготовленных разбавлением поликонденсационных сиропов в амидных растворителях, не могут быть остатками исходного полимера, так как в данном случае полимер образуется из мономера, находящегося в растворенном состоянии. Возможно, они появляются при разбавлении поликонденсационной композиции й представляют собой набухшие кусочки полимера. Вероятно Также, что эти гёль- [c.163]

Поэтому в конце 60-ых годов были начаты работы [52, 53] по созданию печей, в которых интенсивность обжига не зависит от гранулометрического состава колчедана. При этом обжиг должен проводиться в кипящем слое, существующем при скорости газа выше скорости витания частиц (второй критической). Такой искусственный кипящий слой образуется нри пересыщении частицами огарка пылегазового потока за счет возврата в кипящий слой выносимых из него частиц. Пока концентрация возвращаемых частиц в газовом потоке не достигнет его максимальной пневмотранспортирующей способности, печь будет работать как пневмотранспортный аппарат. При поступлении все нового количества мелких частиц огарка произойдет пересыщение газового потока огарком и выпадение частиц огарка из потока. Но поскольку скорость газа в печи превышает скорость витания этих частиц, они не могут находиться в покое, но и не могут выноситься газовым потоком из-за его пересыщения. Образуется кипящий слой из частиц, ,73 скорость витания которых во много раз меньше рабочей скорости газа в печи. [c.87]

Наиеску в 0,5 г пробы помещают в стакан емкостью 400 мл, смешивают с 10 мл воды и затем прижвают 10 мл соляной кислоты. Осторожно нагревают и раздавливают расплющенным концом стеклянной палочки крупные частицы, пока разложение пробы не закончится. Затем разбавляют жидкость до 150 мл горячей водой, прибавляют 5 капли 0,02%-ного спиртового раствора метилового красного и пртли-вают раствор аммиака до желтого окрашивания. Добавляют мацерчро-ванную бумагу, нагревают до кипения, кипятят 1-2 минуты, (] льт-руют и промывают осадок кремневой кислоты горячим 2%-ным раствором хлорида аммония. [c.20]

При дальнейшем повышении скорости газа (за точку В) непрерывно возникающие колонки частпц не осыпаются в газовые ядра и уносятся через верх трубки до тех пор, пока количество пыли не станет настолько малым, что оставшиеся частпцы равномерно распределятся по длине трубки [75]. Этому сост( ягшю соответствует точка Н на рпс. 5. Дальнейшее повышение скорости газа сопровождается уменьшением концентрации твердых частиц, пока, наконец, пе наступает состояние, соответствующее точке Р, когда в аппарате остается едпнственпая частица. Точка Р характеризует равновесную скорость газа для единичной частицы катализатора или для наиболее крупной частицы в смеси с частицами различных размеров. С.тедует отметить, что скорость газа в этой точке может отличаться от так называемой скорости витания частиц. [c.79]

Обратимся к случаю а1 ратании одного растворенного ПАВ и посмотрим, как связан размер устойчивых и неустойчивых частиц (пока назовем их так для краткости, но в дальнейшем убедимся, что эти термины довольно точные) с молекулярным химическим потснц )алом ПАВ 1. Запишем условие агрегативного равновесия (48.8) как [c.245]

В практике отечественного произвоаства общепринятые методы определения вязкости расплава поликапроамида и содержания в нем гель-частиц. пока не разработаны. [c.35]

Ход определения. Навеску в 0,500 г пробы помещают в стакан емкостью 400 мл, смешивают с 10 мл воды и затем приливают 10 мл соляной кислоты. Осторожно нагревают и раздавливают расплющенным концом стеклянной палочки крупные частицы, пока разложение пробы не закончится. Затем разбавляют жидкость до 150 мл горячей водой, прибавляют 3 капли 0,02%-ного спиртового раствора метилового красного и приливают раствор аммиака, пока раствор пе станет желтым. Тогда вводят в него мацерированную фильтровальную бумагу и нагревают до кипения. Кипятят 1—2 мин., прекращают нагревание и дают постоять, пока осадок не осядет на дно. Фильтруют без замедления и тгцательно промывают осадок горячим 2%-ным раствором хлорида аммония. [c.663]

Как видно из этих данных, эксперимент Дёрмаиа привел к неожиданным результатам оказалось, что инфекционность, связанная с исходным родительским фагом, в начале процесса размножения утрачивается. Ни в одной из зараженных клеток, подвергнутых искусственному лизису в течение первых 10 мин после заражения, не было найдено инфекционных частиц фага Т4. Однако по истечении 10 мии начинает появляться все больше и больше инфекционных частиц, пока в конце концов число их не достигнет определенной конечной величины, которую можно получить при спонтанном лизисе всех зараженных клеток по окончании нормального латентного периода и периода лизиса. Промежуток времени между заражением и появлением внутри клетки первых инфекционных фаговых частиц представляет собойодну из стадий внутриклеточного размножения фага. Это так называемый скрытый период, в течение которого в зараженной клетке ие содержится ничего, что могло бы вызвать образование стерильных пятен. [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология