Энергетические уровни ядерные

Ядро обладает рядом энергетических уровней. Пусть — энергетический уровень, наиболее близкий к энергии Е тепловых нейтронов. В результате взаимодействия нейтрона с ядром возможно образование составного ядра, сопровождающееся ядерными реакциями. Нас интересует резонансное поглощение нейтрона и его реэмиссия без изменения энергии (упругое рассеяние). Поэтому наряду с рассмотренным выше потенциальным рассеянием следует учесть возможность резонансного рассеяния, сечение которого описывается формулой Брейта — Вигнера [c.80]

Все уровня атома лития расположены ниже соответствующих уровней атома водорода, причем сдвиг их тем меньше, чем больше угловые моменты соответствующих орбита-лей, т. е. 5-уровень сдвигается сильнее р-уровня, р-уровень — сильнее -уровня и т. д. Энергии орбиталей уменьшаются с возрастанием Z. Понижение энергии орбитали уменьшается с ростом главного квантового числа п. Расщепление уровней с данным п возникает из-за межэлектронного отталкивания. В пределе при 2->оо орбитали внутренних электронов с данным п снова становятся вырожденными по I, так как межэлектронное взаимодействие становится незначительным по сравнению с электронно-ядерным взаимодействием. Для атома водорода 3 /-орби-таль лежит ниже 4 , в то же время для 7<2<21 орбитали 5с1 и 45 имеют обратный порядок по энергии. Для 2 21 З -орбиталь вновь лежит ниже 45-орбитали. Аналогичные изменения порядка орбита-лей можно проследить и для других уровней. Результаты исследования атомных спектров и точных расчетов энергетических уровней многоэлектронного атома позволяют представить следующую схему расположения энергетических уровней многоэлектронного атома [c.65]

Спектры ЭПР. Этот вид спектроскопии, в отличие от метода ядерного резонанса, связан с магнитным резонансом непарных электронов. В интенсивном магнитном поле нормальный энергетический уровень электронов меняется так, что энергетический переход наблюдается в микроволновой области. Эта область представляет собой часть электромагнитного спектра, которая находится между дальней инфракрасной и радиочастотной областями, т. е. в области частот от 0,1 до 30 см. Используемая при этом аппаратура аналогична аппаратуре, употребляемой при измерении спектров ЯМР. [c.53]

Частоту V атомы поглощают (или пропускают) избирательно если поместить атом в магнитное поле Яо и перпендикулярно ему создать переменное магнитное поле Н, то как только частота этого поля-станет равной частоте V, т. е. резонансной частоте, будет наблюдаться интенсивное поглощение энергии. Это значит, что поле Н1 вызывает переход ядерных магнитов на более высокий энергетический уровень. Обратные переходы совершаются самопроизвольно и энергия постепенно рассеивается, но пока действует поле Нх число ядер на верхнем уровне будет больше, чем в отсутствие поля. Поле таким образом повышает заселенность высших уровней. [c.137]

При облучении ВЧ-поле ориентируют вдоль оси х (во вращающейся системе координат), как это показано на рис. 9.1, в и 9.1, ж. Магнитная компонента ВЧ-поля стремится отклонить вектор М от направления оси г(Яо) и повернуть по направлению к оси у. В импульсном методе ЯМР этот процесс протекает очень быстро, приче в течение действия импульса какой-либо существенной релаксации не происходит. Импульс может быть приложен в течение заранее заданного промежутка времени (обычно от 1 до 100 мкс), для того чтобы повернуть вектор М на 90° (рис. 9.1, в). При увеличении длительности импульса в два раза вектор М может полностью изменить первоначальную ориентацию (рис. 9.1,ж). Если приложить 180°-импульс к равновесной системе ядерных спинов (М = Мо), то это приведет к отрицательной спиновой температуре, поскольку непосредственно после окончания действия импульса верхний энергетический уровень будет несколько более населен. [c.217]

Защита окружающей среды. В связи с развитием технологии и техники обогащения урана изотопом 11-235 и созданием сердечников тепловыделяющих элементов (ТВЭЛов) получила мощное развитие порошковая металлургия. В процессе ее применения созданы разнообразные керамические и металлокерамические фильтрующие материалы, назначение которых — тонкая и ультратонкая очистка воздуха и технологических газов от дисперсных и ультрадисперсных примесей. Сфера использования этих материалов и изделий очень широка улавливание радиоактивных и просто токсичных аэрозолей на предприятиях атомно-энергетической промышленности, ультратонкая очистка воздуха и технологических сред на предприятиях микроэлектронной промышленности, где требуемый уровень чистоты материалов превосходит уровень чистоты материалов в ядерной технологии, очистка выхлопных газов на предприятиях цветной металлургии и т. п. На предприятиях ядерно-энергетического комплекса разработана технология производства многослойных металлокерамических фильтров, позволяющих улавливать ультратонкие аэрозоли, и технология их регенерации такими фильтрами оснащаются производства ультрачистых веществ и материалов. [c.24]

Точно так же, как электроны обладают спином, который определяется спиновым квантовым числом и который диктует, что данную молекулярную орбиталь могут занимать только два электрона с противоположными (т. е. спаренными ) спинами, ядерные частицы — протоны и нейтроны — также обладают спиновыми свойствами. В любом данном ядре некоторые из спинов могут быть спарены, однако имеются остаточные неспаренные спины. Ясно, что это характерно для ядер с нечетным массовым числом (нечетным суммарным числом протонов и нейтронов). Вращающееся заряженное тело можно рассматривать как маленький магнит, который при помещении в магнитное поле может принять две разные ориентации в направлении поля или против поля. Эти ориентации имеют разную энергию. При нормальных условиях ббльшая часть ядер занимает низший энергетический уровень. Облучение с энергией, соответствующей энергетической щели между двумя уровнями (в радиочастотном районе), поглощается, промотируя ядра с одного уровня на другой, и это поглощение можно зарегистрировать. Точная частота (т) зависит от типа ядра ( Н, и т. д.) и электронного окружения, в котором оно находится, а также от силы магнитного поля. Схема спектрометра ядерного магнитного резонанса (ЯМР), применяемого для регистрации этих изменений, приведена на рис. 3.10. [c.70]

Если ядро с магнитным моментом, отличным от нуля, поместить в магнитное поле, то его энергетический уровень расщепляется на два или больше уровней вследствие эффекта Зеемана. Если поглощается энергия излучения, т. е. происходит резонанс [при условии, что частота излучения удовлетворяет уравнению (441)], то энергия ядра возрастает от значения на более низком зееманов- К0м уровне до значения на более высоком уровне. Такое явление носит название ядерного магнитного резонанса (ЯМР), но оно не будет рассматриваться в настоящей книге. [c.240]

Если в результате ядерного процесса возникает возбужденное ядро, то оно освобождается от избыточной энергии излучением у-фотонов. Вместо этого ядро может передать энергию возбуждения электронной оболочке и вырвать из нее электрон. Этот процесс называется внутренней конверсией и часто сопутствует у-излучению возбужденных ядер. От обычной Р -актив-ности он отличается тем, что излучаемая частица происходит не из ядра и последнее не изменяет своего состава, а лишь переходит на низший энергетический уровень. [c.169]

При рекомбинации молекулярного иона с электроном получается энергия, равная сумме работы ионизации и кинетической энергии электрона до соударения. Вероятность излучения этой энергии весьма мала, что подтверждается экспериментально (для молекул неизвестны спектры рекомбинации). Поэтому эта энергия может перевести полученную нейтральную молекулу в электронно-возбужденную. Это происходит, если молекула имеет соответствующее электронное состояние, энергетический уровень которого при расстоянии ядер, равном равновесному расстоянию ядер в исходном ионе, отличается от основного состояния нейтральной молекулы (при том же межд ядерном расстоянии) на энергию, близкую вышеупомянутой ]. Поскольку работа ионизации — величина постоянная, образование возбужденной молекулы зависит от кинетической энергии электрона, участвующего в рекомбинации молекулярного иона. При соответствующем расстоянии между ядрами переход в возбужденное состояние может привести к диссоциации. Полная энергия рекомбинации (работа ионизации плюс кинетическая энергия электрона) может быть передана при тройном соударении другой молекуле. [c.33]

Если ядро с квадрупольным электрическим моментом (ядерный спин 7 1 см. разд. 7.2 и рис. 7.1) находится в неоднородном электрическом поле, являющемся следствием асимметрии электронного распределения, то может возникнуть градиент электрического поля (см. ниже). Квадрупольное ядро будет взаимодействовать с этим градиентом электрического поля в различной степени в зависимости от различных возможных ориентаций эллиптического квадрупольного ядра. Поскольку квадрупольный момент возникает в результате несимметричного распределения электрического заряда в ядре, нас будет больше интересовать электрический квадрупольный момент, нежели магнитный момент. Число разрешенных ядерных ориентаций определяется ядерным магнитным квантовым числом т, которое принимает значения от -(- / до — 1 (всего 27 -Ь 1). Низший по энергии уровень квадруполя соответствует ориентации, для которой наибольшая величина положительного ядерного заряда располагается ближе всего к наибольшей плотности отрицательного заряда в электронном окружении. Разности энергий различных ориентаций не очень велики, и при комнатной температуре в группе молекул существует распределение ориентаций. Если электронное окружение ядра является сферическим (как в С1 ), то все ядерные ориентации эквивалентны и соответствующие энергетические состояния квадруполя вырождены. Если сферическим является ядро (/ = О или 1/2), то энергетических состояний квадруполя не существует. В спектроскопии ЯКР мы изучаем разности энергий невырожденных ядерных ориентаций. Эти разности энергии обычно соответствуют радиочастотному диапазону спектра, т.е. от 0,1 до 700 МГц. [c.260]

Обсуждение центрового сдвига, проведенное в предыдущем разделе, применимо к системам со сферическим или кубическим распределением электронной плотности. Как отмечалось в гл. 14, вырождение ядерных энергетических уровней для ядер с / > 1/2 устраняется некубическим распределением электронов или лигандов. Для нецелых спинов расщепление не снимает (+)- или (— )-вырождения уровней с т,, но мы наблюдаем свой уровень для каждого Ш . Таким образом, градиент электрического поля может привести к / -I- 1/2 различным уровням для полуцелых значений (например, 2 для / = 3/2, что соответствует + 1/2 и 3/2). Для целых значений I получаем 21 + 1 уровней (например, 5 для [c.291]

Безопасная, безаварийная, надежная работа ядерных энергетических установок (ЯЭУ) в большей степени зависит от высокого уровня эксплуатации. Ни одно техническое средство, даже самое современное, не может обеспечить безопасность без соответствующего выполнения регулирующих функций человеком. Поэтому при решении вопросов безопасности необходимо последовательно применять комплексный подход, при котором одновременно учитывались бы и технические меры, и человеческий фактор. При этом следует учитывать, что высокие квалификация, уровень подготовки, дисциплина, порядок и организованность— основные предпосылки безопасной и надежной эксплуатации АЭС. [c.9]

Высокотемпературные металлические, керамические и композиционные материалы. Развитие ядерной индустрии привело к созданию многочисленных групп так называемых специальных сталей, способных выдерживать высокие температуры и высокий уровень радиоактивного излучения, сопряженные с действием коррозионноактивных сред, включая расплавленные металлы, среды, содержаш,ие в различных сочетаниях фтор, азотную и серную кислоты, щелочи и т. п. Эти стали, даже с учетом их стоимости, создают новое качество в оборудовании для химико-металлургических процессов, не обязательно относящихся к ядерно-энергетическому комплексу. [c.26]

Поскольку ядерный магнетон является положительной величиной и лсфактор положителен, нижний энергетический уровень (в отличие от ЭПР) имеет т = + /2 (состояние а), верхний т = — / (состояние р). [c.283]

Явление ядерного магнитного резонанса (возбуждение на более высокий энергетический уровень) можно наблюдать в том случае, если при постоянном Яо свипировать в определенном интервале радиочастоту, до тех пор пока она не достигнет значения, соответствующего АЕ. (При этом происходит поглощение излучения с последующим возбуждением.) Однако, поскольку V и Яо связаны между собой (V = уН. 1 2п), резонанса можно достигнуть другим путем сохраняя V постоянной, изменять приложенное магнитное поле, пока оно не станет равным Яо- Во многих спектрометрах ЯМР используют генератор фиксированной радиочастоты (обычно СО или 100 МГц) и свипируют приложенное магнитное поле. Однако, каким бы способом ни был получен спектр, он всегда представляет собой график зависимости интенсивности поглощения радиочастотного излучения от частоты излучения. [c.540]

Таким образом, ядерная система оказывается поляризован-[ой при этом верхний энергетический уровень будет более на-елен. В результате сигнал бензола на частоте ун выглядит как [иния испускания. В явлении ХИДПЯ удивителен тот факт, что имические реакции между фенильными радикалами и цикло-ексаноном в магнитном поле оказываются селективными. Реакции происходят только с фенильными радикалами, обладающи-ш определенной поляризацией ядер. [c.347]

Ранее было показано, что нижний энергетический уровень более заселен, чем верхний. Если мы облучаем образец (в режиме непрерывного действия или импульсном режиме) радиочастотным полем В, то при соблюдении условия резонанса происходят переходы между уровнями (см. рис. 9.3-6). Следовательно, термическое равновесие нарушается и соотношение заселенностей изменяется. На рис. 9.3-5 мы видим, что 2 -компоненты всех ядерных магнитных моментов суммируются и образуют в результате макроскопический вектор намагниченности Мо- Если изменяется соотношение заселенности уровней, компонента Мг вектора намапшченности Мо в направлении г также изменится. Но изменение соотношения заселенностей под влиянием радиочастотного поля или импульса является только одним аспектом очень сложного явления. Для того чтобы попять, что происходит с макроскопической намагниченностью Мо под действием импульса, мы прибегнем к полуклассическому представлению векторов. [c.212]

Таким образом, если в веществе, ядра которого имеют магнитный момент ц и оторое расположено во внешнем магнитном поле На, распространяется электромагнитная волна с частотой V, то при выполнении условия (6.2) возможно поглощение энергии. В результате этого ядра атомов смогут переходить на более высокий энергетический уровень, соответствующий другой ориентации их собственных магнитных и (Механических моментов. Если вещество (полимер) находится между полюсами магнита, создающего внешнее поле напряженностью //о= 10000 Э, то протон поглощает или излучает электромагнитную энергию с частотой у = 42,57 МГц. Явление ядерного магнитного резонанса и заключается в поглощении или излучении веществом, находящимся в магнитном поле, энергии электромагнитных колебаний высокой частоты. [c.206]

Высокая энергия ядерного излучения постепенно расходуется при его прохождении через воздух, воду и другие среды при встрече с атомами среды П1 1 каждом столкновении происходит возбуждение атомов среды, ионизация молекул или превращение в другой элемент за счет ядерной реакции При возбуждении атома электрон электронной оболочки временно переходит иа более высокий энергетический уровень, откуда он возвращается в пе1 она-чальное положение, выделяя энергию возбуждения Эта энергия может расходоваться на химические реакции или дать световую вспышку, как это происходит в сшштилляциоиных счетчиках Например, свечением возбужденных молекул азота объясняется светло-синее свечение внутри атомного реактора, заполненного топливными элементами Если электроны атома выбиваются из электронных оболочек, образуя пару ион + е , то имеет место процесс ионизации [c.206]

Можно показатв прямым квантово-механическим расчетом [3], что наложение переменного магнитного поля Я) с угловой частотой со будет вызьшать переходы ядерного спина между соседними магнитными энергетическими уровнями. Ядерный спин при переходе на верхний энергетический уровенв будет погло-щатв квант энергии й со из электромагнитного поля, а при переходе на соседний уровень с более низкой энергией будет излучать квант энергии А со. Для каждого ядра вероятности подобных [c.14]

Метод ЭПР основан на эффекте Зеемана, заключающемся в том, что при введении парамагнигной частицы с квантовым числом 5 в постоянное магнитное поле ее основной энергетический уровень расщепляется на 25 - - 1 подуровней. В простейшем случае, когда в свободнол радикале неспаренный электрон не взаимодействует с ядерными мaгнитпы. ш люментами, все спины и магнитные моменты неспаренных электронов имеют хаотическую ориентацию и одинаковую энергию. Если образец такого вещества поместить в постоянное магнитное поле, то произойдет ориентация спинов и магнитных моментов электронов параллельно и антипараллельно направлению силовых линий приложенного поля. Все промежуточные ориентации запрещены условиями квантования, поскольку спин электрона з может принимать лишь два значения. [c.112]

К таким же физически реализуемым системам можно применить изложенные представления Как уже сказано, они не применимы к обычным системам, так как необходимо ограничение значения энергии сверху. Однако иногда в обычных системах встречаются так называемые подсистемы, слабо взаимодействующие с основной системой и обладающие ограниченным числом уровней энергии. Слабое взаимодействие подсистемы с основной системой необходимо для того, чтобы тепловое равновесие между ними устанавливалось медленно. Если к тому же в пределах самой подсистемы тепловое равновесие устанавливается быстро, то можно говорить о ее температуре, отличающейся от температуры основной системы. Примером подсистемы может служить совокупность так называемых ядерных спинов—ядерных магнитиков — ионов лития в кристалле фторида лития. Простоты ради представим себе две возможные ориентации спинов в магнитном поле — параллельную с меньшей энергией и анти параллельную с большей (рис. 76). Обычно спинов с анти пар аллельной ориентации много меньше, чем с параллельной, подсистема находится в равновесии сама с собой и кристаллической решеткой в целом. В этом случае температура одинаково положительна. Однако если (как это было в опытах Парселла и Паунда) быстро изменить направление магнитного поля, то ядерные моменты не успевают переориентироваться — большая часть оказывается ориентированной антипараллельно. Таким образом, происходит инверсия уровней, т. е. верхний энергетический уровень заселен в большей степени, и формально можно говорить об отрицательной температуре подсистемы ядерных спинов. Через некоторое время (5—30 мин) подсистема, взаимодействуя и приходя в рав- [c.236]

Рис. 76. Ядерные моменты в магнитном поле как пример системы с ограниченным числом уровней энергии а — верхний энергетический уровень при антипараллельноВ ориентации б — нижнн энергетический уровень при параллельной ориентации

Переход от кислородной кислоты к ее аниону обычно сопровождается выравниванием ядерных расстояний Э — О. Например, в H0N02 имеем ii(N—С1Н) = 1,41 и (N = 0) = 1,21 А, а в ионе N0" имеем (ЫО) = 1,22 А (IX 3 доп. 45). Как видно из этих данных, при отщеплении протона простая связь Ы—ОН переходит в двойную N — О, т. е. центральный атом акцептирует освободившуюся электронную пару кислорода на свой ближайший свободный энергетический уровень (в данном случае — Зр). Наиболее отчетливо такое акцептирование электронных пар на высокие энергетические уровни центрального элемента проявляется при образовании карбонилов металлов (ср. XIV 3 доп. 79). [c.519]

Хартри-фоковские расчеты атомов и анализ атомных спектров показывают, что орбитальные энергии е, зависят не только от главного квантового числа п и заряда ядра Z, но и от орбитального квантового числа I. Если бы экранирование ядра внутренними электронами было полным, то энергетические уровни внешних электро-(юв были бы идентичны уровням атома водорода. Отклонение от уровней атома водорода является непосредственной мерой влияния неполного экранирования (так иазьшаемый эффект проникновения). Все уровни атома лития расположены ниже соответствующих уровней атома водорода, причем сдвиг их тем меньше, чем больше угловые моменты соответствующих орбиталей, т. е. 5-уровень сдви-[ ается сильнее э-уровня, /7-уровень — сильнее -уровня и т. д. Энергии орбиталей уменьшаются с возрастанием Z. Понижение энергии орбитали уменьшается с ростом главного квантового числа п. Рас-[цепление уровней с данным п возникает из-за межэлектронного отгалкивания. В пределе при Z—юо орбитали внутренних электронов с данными п снова становятся вырожденными по /, так как межэлектронное взаимодействие становится незначительным по сравнению с электронно-ядерным взаимодействием. [c.71]

Переход от кислородной кислоты к ее аниону обычно сопровождается выравниванием ядерных расстояний Э — О. Например, в H0N02 имеем d(N — ОН) = 1,41 и (М = О) = 1,21 А, а в ионе N03" имеем (N0) = 1,22 А (IX 3 доп. 38). Как видно из этих данных, при отщеплении протона простая связь М—ОН переходит в двойную N 0, т. е. центральный атом акцептирует освободившуюся электронную пару кислорода на свой ближайший свободный энергетический уровень (в данном случае —Зр). Наиболее [c.305]

Энергия спаривания нейтронно-протонных пар больше, чем для пар одинаковых нуклонов, что связано с характером ядерных сил (см. гл. IX). Ядерное взаимодействие больше у нуклонов с параллельными и меньше у нуклонов с антипараллель-ными спинами. Согласно нринцину Паули, запрещающему нахождение в данном энергетическом состоянии двух одинаковых нуклонов с параллельными спинами, р — р-и ге — п-взаимодействия меньше, чем п — р. Именно большая энергия нейтронно-протонного спаривания обеспечивает стабильность и существование нечетно-нечетных ядер (Ш, Li , Bii и N1 ), в то время как их четно-четные изобары (динейтрон. Не , Bel д Q14) нестабильны. С ростом Z увеличивается кулоновское отталкивание, что в конце концов препятствует наиболее слабо связанному протону занимать тот же энергетический уровень, что и наименее связанный нейтрон. Поэтому в тяжелых ядрах нейтронно-протонное спаривание не имеет места, в то время как спаривание однотипных нуклонов возможно при всех А [И]. [c.50]

Термин излучение высокой энергии охватывает рентгеновские и улучи, ускоренные электроны и Р-частицы ядерного распада, протоны, дейтероны, а-частицы и нейтроны, энергия которых значительно превышает первые потенциалы ионизации (для газов 9—15 эв). Большое количество энергии, которое несет с собой каждая частица или фотон, позволяет ей проникать в вещество и преодолевать силы связи между атомами. Чаще всего частица с высокой энергией полностью удаляет из атома или молекулы электрон, оставляя неустойчивые заряженные частицы, называемые первичными ионами поэтому такие виды излучения известны как иоиизируюи1,ее излучение . Однако не все столкновения приводят к ионизации. Электрон может перейти иа более высокий энергетический уровень с образованием возбужденного атома или молекулы, последующие химические реакции которых могут быть неотличимы от реакций первичного иона. [c.508]

Избыток ядер иа иижнем энергетическом уровне используется для получения эф( екта ядерного магнитного резонанса. При воздействии на образец радиочастотным полем Н с постепенно меняющейся частотой ядра, находящиеся на наиболее низком энергетическом уровне, при строго определенно.м значении частоты начинают поглощать энергию и переходить на верхний уровень до установления в системе определенного равновесия. Эта частота называется резонансной. На практике, однако, предпочитают сохранять частоту излучения (60, 80, 100, 200 или 360 МГц) и изменять напряженность поля. [c.232]

Близость по порядку величины работы отрыва электрона от аниона и от возбужденного до 45-состояния нейтрального атома представить можно, но с количественной стороны проблема, конечно, сложна электрон 4s находится от ядра на расстоянии во всяком случае не менее 2,5Л и имеет влияющие на прочность связи с ядром добавочные максимумы на уровнях 3s, 2s и Is шестой электрон Зр находится в свободном ионе, очевидно, заметно глубже, чем 2,5А, но несколько выше, чем 0,72А (расстояние первых пяти Зр-электронов), и притом неизвестно, на сколько выше, но добавочный внутренний максимум плотности у него только один, а именно 2р. При образовании молекулы (Na I) перекрывание примерно приходится на область, отвечающую расстоянию от ядра Na орбитали Na3s, а по отношению к ядру С1— расстоянию от него С1 орбитали Зр как будто два нейтральных атома подошли вплотную друг к другу — с перекрыванием наружных частей своих внешних валентных орбитальных облаков как раз вплоть до точек максимума плотности. Энергетическое значение сродства к электрону атома аргона отвечает точке, лежащей уже значительно выше, чем уровень возбужденного 45-электрона в нейтральном атоме, что свидетельствует о слабом просвечивании ядерного заряда аргона сквозь экран закрытой оболочки ls 2s p"3sV по сравнению с просвечиванием сквозь экран открытой оболочки ls 2s p 3s p в атоме хлора. В атоме аргона нет никакой близости уровня сродства к электрону и уровней возбужденных электронов 4s, 4р и 3d, которые остаются пустыми диффузными вакансиями большого радиуса. [c.45]

В качестве простого примера сверхтонкого расщепления рассмотрим свободный радикал с двумя протонами, в различной степени влияющими на электронные уровни энергии в магнитном поле. На рис. 16.9 показано влияние двух протонов на возможные уровни энергии электрона. В присутствии магнитного поля неспаренный электрон имеет два уровня энергии с/Пй== + 72 и /Из=— /г- Два протона расщепляют эти уровни так, что в результате неспаренный электрон имеет восемь уровней энергии. В электронном парамагнитном резонансе происходит переворачивание электронного спина, однако направление ядреных спинов не изменяется. Таким образом, в ЭПР электрон, поглощая энергию, переходит с энергетического состояния в нижней группе гпе= 42) на соответствующий уровень в верхней группе (тз= + 7г)- При увеличении напряженности магнитного поля последовательно выполняются условия резонанса для четырех переходов. Соответственно наблюдаются четыре линии в ЭПР-спектре. Поскольку четыре ядерно-спиновых состояния (а а2, Рг, 1З1С12 и Р1Р2) равновероятны, эти четыре линии имеют одинаковую интенсивность. Сверхтонкие расщепления а и Сг могут быть определены из спектра, как это показано на рисунке. [c.512]

При изменении энергии нейтронов меняется и вклад отдельных процессов в сечение захвата. Прежде всего возможность протекания того или иного процесса определяется энергетическими характеристиками. Если данный процесс экзоэнергетичен, то он возможен при любой энергии нейтронов. Эндоэнергетические процессы возможны только при энергии нейтронов, превышающей определенный уровень (порог). Несколько особое место занимают ядерные реакции, сопровождающиеся испусканием заряженных частиц, так как в этом случае необходимо, чтобы энергия возбуждения ядра была достаточной для преодоления заряженной частицей потенциального барьера ядра. [c.29]

ТЭС, что связано со спецификой использования ядерного топлива и крупными капитальными затратами на обеспечение необходимых мер по безопасности при эксплуатации и по заприте окружаюш ей среды. Однако при сравнении эффективности капитальных вложений в ядерную энергетику с энергетикой, основанной на углеводородном топливе, необходимо учитывать большие вложения в топливоснабженческую промышленность. В ядерно-энергетической промышленности предприятия ядерного топливного цикла сами обеспечивают добычу, обогаш ение и производство топлива, его переработку, удаление, переработку и иммобилизацию радиоактивных отходов. В теплоэнергетике, работающей на углеводородном топливе, необходимо включать в экономические расчеты, кроме самих ТЭС, предприятия по добыче и переработке топлива, транспортную сеть для его доставки. Вместе с тем, технология производства ядерного топлива неизмеримо сложнее, чем любого органического топлива. Достигнутый уровень технологии производства и переработки ядерного топлива определяет его стоимость и тем самым, в значительной мере, экономику ядерной энергетики. [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология