Энергии длин волн

Рис. 2. Спектры поглощения (Л, Б) и флуоресценции (В, Г) антрацена и бисульфата хинина в координатах энергия — длина волны (а) и кванты --волновое число (б) [158].

Длину волны такой частицы часто называют длиной волны де Бройля. Для любой частицы с массой т и известной скоростью длину волны де Бройля можно рассчитать. Например, для электрона с энергией около 1,6- 10" эрг, а это довольно низкая энергия, длина волны де Бройля будет порядка 1,2 А. Эта величина примерно соответствует параметрам кристаллических решеток. Используя близость значений кристаллических параметров и длины волны де Бройля для электрона с энергией около 1,6-10 эрг, Дэвиссон и Джермер показали, что электрон и в действительности имеет волновой характер. Применяя кристалл никеля как дифракционную решетку, они получили дифракционную картину, которую можно было легко объяснить с помощью волнового движения электрона. Если об истинности корпускулярного характера электрона может возникнуть вопрос, то волновые свойства были обнаружены для таких бесспорно материальных частиц, как нейтрон и атом гелия. [c.41]

Анализ нейтронного рассеяния позволяет получить ценную информацию о нормальных и межцепных колебаниях в полимерах. Нейтроны с низкой энергией могут рассеиваться полимерным образцом и терять ча сть своей энергии, которая эквивалентна характеристическим молекулярным колебательным частотам образца. Возбуждающие нейтроны должны иметь узкое распределение по энергиям и среднюю энергию, близкую к энергии низкочастотных движений молекул рассеивающего вещества. При этих энергиях длины волн нейтронов сравнимы с атомными расстояниями. Рассматриваемый метод анализа позволяет оценить также сечения нейтронного рассеяния полимеров, конформации полимеров в стеклах, каучуках и растворах (особенно при малоугловом рассеянии нейтронов), структуру полимерных сеток. [c.303]

При выборе гомологической пары линий существенно, чтобы они были достаточно близки как по энергиям (длинам волн АА < 10 нм), так и по интенсивностям (различались не более чем в 10 раз). Близость по энергиям необходима, чтобы колебания температуры сказывались на ин- [c.239]

Нейтронно-активационный анализ — метод точного определения следовых содержаний элементов как в самом угле, так и в любых его жидких, твердых и газообразных продуктах переработки. В основе его — измерение интенсивности и энергии (длин волн) -у-частиц и рентгеновских лучей, испускаемых радиоактивными изотопами в пробе после ее облучения нейтронами из реактора. С помощью ядерных детекторов в образце регистрируют спад радиоактивности пробы, т. е. энергию излучения квантов и интенсивности, определяя присутствующие в пробе элементы и их содержание. [c.68]

В пределе же высокой энергии длина волны мала по сравнению с размерами рассеивателя. Это приводит к пику вперед для расходящейся волны около каждого рассеивателя, и поэтому многократное рассеяние на той же частице подавляется. [c.155]

Флуоресценция используется для аналитических целей, и ее основ ные характеристики могут быть выведены из предыдущего обсуждения Поскольку флуоресценция почти всегда происходит после потери коле бательной или электронной энергии, длина волны флуоресцентного из лучения будет больше (т. е. частота будет ниже,) чем поглощенного излучения. По этой причине спектр флуоресценции молекулы сдвинут в сторону более длинных длин волн по сравнению со спектром поглощения. Время жизни флуоресценции может также быть важной характеристикой, равной времени жизни возбужденного синглетного состояния (между 10 и 10 с). [c.656]

Атомы в основном состоянии способны поглощать излучение, обладающее дискретными значениями энергии (длинами волн). Изменения температуры вызывают экспоненциальное изменение числа атомов, которые могут излучать свет, но оказывают лишь незначительное влияние на число атомов, которые могут его поглощать (просто за счет уменьшения их количества при переходе в возбужденное состояние). Поэтому эмиссионные методы очень чувствительны к изменениям температуры, тогда как на абсорбционные методы эти изменения оказывают относительно малое влияние. Эта независимость от изменений температуры среды является одной из самых привлекательных особенностей атомной абсорбции. [c.10]

Рентгеновское и нейтронное рассеяние. Методы рентгепострук-турного и нейтроноструктурного анализа представляют собой дифракционные методы. Рентгеновские лучи — это электромагнитные волны большой энергии. Длины волн пх лежат в интервале от 0,05 до 0,20 нм. Нейтроны — незаряженные микрочастицы, обладаюплие массой покоя. Для пучков нейтронов соответствующие им длины волн лежат в пределах 0,1 —1,0 нм. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов и молекул. Интенсивность рассеянного излучения фиксируется каким-либо способом и характеризует электронную плотность. Рассеяние рентгеновских лучей на ядрах оказывается пренебрежимо малым. В свою очередь, нейтроны рассеиваются ядрами атомов. При этом упругое рассеяние медленных нейтронов позволяет изучать атомную структуру вещества, а неупругое используется для изучения динамики частиц. Механизмы рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов похожи. [c.101]

Спектральное распределение излучения черного тела изображено на рис. 60 оно имеет максимум при длине волны, которая уменьшается при повышении температуры. Для того чтобы сдвинуть максимум (выраженный в размерностях энергия — длина волны) в середин видимой области, необходима температура [c.164]

Возбужденная молекула может терять свою энергию несколькими путями. При флуоресценции переход электрона в основное состояние сопровождается испусканием кванта с энергией (длиной волны), равной энергии поглощенного кванта. В свободном атоме электронный переход оказывается невозмущенным поглощение, как и испускание, происходит при той же самой длине волны. Однако такая сложная молекула, как молекула хлорофилла, поглощая фотон, может переходить в любое из целого ряда несколько отличающихся друг от друга энергетических состояний, так как часть энергии, помимо возбуждения электронного перехода, может оказывать на молекулу также [c.554]

Длина волны, ммк Относительная энергия, % Длина волны, ммк Относительная энергия, % [c.64]

Правило Варбурга (1920 г.) гласит, что решающим фактором в фотохимических реакциях является именно число поглощенных фотонов, а не их энергия. Следует, однако, отметить, что для систем с несколькими поглощающими образцами и, как особый случай, для некоторых определенных молекул с несколькими активными возбужденными состояниями направление фотохимических реакций может зависеть также и от энергии (длины волны) поглощенных фотонов. [c.365]

Если вернуться теперь к уравнению (3-206) и снять ограничение Р — Р", то очевидно, что система полос грубой колебательной структуры дополнится тонкой структурой, связанной с изменением вращательной энергии. Длины волн возможных линий задаются выражением [c.117]

Из приведенных данных видно, что энергия длин волн ультрафиолетовой части спектра соизмерима с прочностью связей С—С При адсорбции ультрафиолетовых лучей молекула переходит в активное или возбужденное состояние. Возбужденная молекула может выделить энергию в виде излучения с большей длиной волны или вызвать фотохимическую реакцию с разрывом основной цепи и образованием свободных радикалов. [c.79]

Рнс. 40. Зависимость количества делеций, возникающих под воздействием ультрафиолетовых лучей на каждые 100 ядер от падающей на них энергии (длина волн 2536 А) [c.188]

Фотоэлемент (запорный элемент), изображенный на рис. 5, состоит из металлической пластинки (например, железной), покрытой слоем полупроводника, чаще всего окисью меди или селеном. На этот слой нанесена очень тонкая полупрозрачная пленка серебра или золота для обеспечения электронроводности. Под действием света, падающего на слой полупроводника, возникает разность потенциалов между металлической пластинкой и слоем полупроводника, последний заряжается отрицательно. Образуется элемент, являющийся источником тока в цепи, в которую включен гальванометр. Его показания пропорциональны интенсивности света, падающего на поверхность фотоэлемента. Селеновый фотоэлемент чувствителен в области длин волн 300—800 нм-, наиболее чувствительная область 500—600 нм. Недостатком фотоэлементов является зависимость чувствительности от энергии (длины волны) падающего света. [c.16]

ИК-Спектры. При воздействии электромагнитных воли ИК-диа-пазона на систему взаимосвязанных атомов амплитуды колебаний связи увеличиваются. При этом молекула поглощает те частоты ИК-излучения, энергия которых соответствует разности между двумя колебательными уровнями энергии. Таким образом, при облучении образца инфракрасным светом с непрерывно меняющейся частотой поглощается излучение только с определенной энергией (длиной волны), при этом происходит растяжение или изгиб соотвстствуюцдих связей. Регистрируя интенсивность прошедшего излучения в зависимости от длины волны или волновых чисел, получают спектр поглощения — ИК-спектр. [c.271]

На рис. 76 видно, что мя -переходы связаны с поглощением фотонов, обладающих малой энергией. Длина волны такого излучения соответствует видимой области. Поглощения же, вызываемые я->я - и а -переходами, обычно обнаруживаются в УФ-об-ласти. Наконец, энергия стсг -переходов очень высока, поэтому соответствующие поглощения имеют X < 200 нм и связаны с фотохимическим разрушением молекулы. [c.289]

Ускорители и рентгеновские аппараты создают поток ионизирующих излучений, содержащих кванты различных энергий (длин волн). Сложный энергетический спектр имеют также изотопы иридий-192 и тулий-170. Такой пучок излучения называется немоноэнергетическим, а излучение с квантами одинаковой энергии моноэнергетическим. Для моноэнергетических источников излучения, таких, как кобальт-60 и цезий-137, линейный коэффициент ослабления не зависит от толщины контролируемого изделия (поглотителя), а для немоноэнергетических — [г зависит от толщины. В этом случае, чем меньше энергия излучения, тем он быстрее уменьшается с ростом толщины. [c.117]

Гамма-излучение. Гамма-лучи представляют ссбой электромагнитные волны, фотоны, испускаемые ядрами при переходе из состояния с высокой энергией в состояние с более низкой энергией. Длина волны (-излучения л зависит от изменения энергии ядра Д , испускающего квант (или фотон) следующим образом [c.30]

Переход а а требует значительной энергии (длина волны намного ниже 200 нм), аннаратурно его трудно наблюдать, поэтому рассматривать его мы не будем. [c.48]

Длина волны, ммк Облученность на расстоянии 1 м в плоскости, перпендикулярной к лучам, мквтюм Среднее значение энергии, % Длина волны, ммк Облученность на расстоянии 1 м в плоскости, перпендикулярной к лучам, мтт см Среднее значение энергии, % [c.163]

Различные множества любых объектов, будь то идеи, цвета, массы п т, п., в которых отдельные элементы расположены в порядке возрастания или убывания характернзующе их величины или какого-либо качества, называются спектрами. Так, например, часто используется выражение Кандидаты представляют широкий спектр политических убеждений . Электромагнитный спектр простирается, как известно, от улучей с коротковолновой стороны (высокая энергия) до радиоволн с длинноволновой стороны (низкая энергия). Длины волн измеряют обычно в единицах, наиболее удобных для использования на данном участке электромагнитного спектра. Общепринятыми единицами для длины волны л являются следующие метры (м), сантиметры (см), миллиметры (мм), микрометры (мкм), нанометры (нм), ангстремы (А), где 1 А = 10 см, 1 нм = = 10 3 мкм = 10 мм = 10" м. Часто употребляются еще две единицы микрон ( ,1, мкм)—микрометр, и миллимикрон ( .1, м1мкм) — нанометр. [c.487]

Из равенств (1.14), (1.15) вытекает важнейший результат (подчеркнутый еще в [22]) —направление рассеянных волн, выходящих из плоскопараллельной пластинки, однозначно определяется направлением падения и величиной импульса (энергии, длины волны) падающих частиц, причем точно таким же образом, как в элементарной кинематической теории интерференции Лауэ, развитой для тонких пластинок, когда эффекты преломления волн можно не учитывать а именно, проекция импульса каждой рассеянной волны на поверхность кристалла отличается от соответствующей величины для падающей волны на вектор обратной решетки 2ятJ . Возможное преломление приводит только к перераспределению интенсивности между рассеянными волнами. [c.9]

Другой обычный вид уравнения Плапка дает интенсивность монохроматического излучения, нормального к излучающей поверхности, а уравнение (28. 8) дает монохроматическую излучательную способность, представляющую собой полную энергию длины волны Я, излучаемую через полусферический пространственный угол. Эта излучательная способность получается при умножении нормальной интепсивпости на л . [c.390]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология