расчет нейтральные

В результате всех этих процессов в светящемся облаке источника устанавливается некоторая постоянная концентрация возбуждённых атомоз и ионов, которая и определяет интенсивность излучения каждой данной линии нейтральных атомов и ионов. Количественный расчёт этой концентрации в общем случае чрезвычайно затруднён, ибо требует детального знания численных характеристик всех элементарных процессов — функций возбуждения и ионизации, законов распределения электронов и атомов по скорости, продолжительности жизни возбуждённых атомов и т. д. [c.34]

Основные законы и характер движения заряженных частиц в высоком вакууме и в газе. Движение заряженных частиц—свободных электронов и ионов—как в газах, так и в высоком вакууме при любых условиях складывается из двух составляющих. Во-первых, электроны и ионы, находящиеся среди большой совокупности однородных с ними или любых других частиц, находятся в непрерывном беспорядочном тепловом движении, сопровождаемом постоянным обменом энергией между соударяющимися частицами. Ионизованный газ мы можем представлять себе как своеобразную смесь нейтрального газа, ионного газа и электронного газа. Совокупность электронов в высоком вакууме можно рассматривать как электронный газ. Из этих представлений вытекает ряд выводов, оправдываемых опытом, а также ряд ценных методов расчёта электрических явлений, происходящих в газах и высоком вакууме. [c.132]

Формулы (199—201) относятся к идеализированному случаю, когда имеет место только ионизация и притом только одного газа, не содержащего примесей. Фактически же наравне с ионизацией происходит также и возбуждение нейтральных частиц до целого ряда энергетических уровней. Точный расчёт всего явления при полном учёте всех возможных ступеней возбуждения, а также с учётом многократной ионизации встречает большие затруднения. Что касается оценки концентрации возбуждённых атомов с энергией возбуждения еОд, то определяется по теореме Больцмана [c.234]

Исходя из расчётов, основанных на представлениях волновой механики, Л. А. Сена показал, что в плазме газового разряда эффективное поперечное сечение положительных ионов по отношению к явлению перезарядки много больше, чем их эффективное поперечное сечение при упругих соударениях с нейтральными частицами газа. Поэтому, согласно его теории, перезарядка по.чожительных ионов в плазме происходит много чаще, чем упругие соударения полон ительных понов с нейтральными частицами газа, и является основным процессом, определяющим характер движения положительных ионов в плазме газового разряда (см 79 гл. X). [c.130]

Неопределённость ионизационного потенциала и мзчлая эффективность ионизации при столкновении положительных ионов с нейтральными частицами газа находят объяснение в следующих обстоятельствах. Движение двух сталкивающихся в газе частиц от момента времени непосредственно перед началом их взаимодействия и до окончания последнего можно рассматривать как движение изолированной системы. Движение этой системы складывается из движения её центра тяжести и нз движения каждой из частиц относительно последнего. Со Гласно законам механики движение центра тяжести остаётся неизменным. Возбуждение или ионизация одной из частиц при их столкновении представляет собой переход кинетической энергии в потенциальную внутри системы и не может соверщаться за счёт энергии движения центра тяжести. Допустим для простоты расчёта, что первая из частиц с массой ту движется до соударения со скоростью У , вторая с массой т-г — неподвижна в той системе координат, к которой мы отио сим движение каждой частицы и движение их центра тяжести. Удар будем считать центральным. Начало координат поместим в центре неподвижной частицы. Р-асстояние между центрами частиц до нх соударения 15 любо11 момент времени будем обозначать через расстояние центра тяжести системы от начала координат — от центра второй частицы— через Л. Тогда, как известно, будем иметь [c.218]

Рассматривать появлегтие сплошного спектра просто как конечный результат расширения спектральных линий, вызванного взаимодействием соударяющихся атомов, нельзя. В частности, этому противоречит появление фона между расширенными таким взаимодействием линиями спектра ртутных паров. Одно ИЗ предложенных объяснений предполагало, что в сплошном газовом спектре мы имеем дело со слившимися размытыми линиями спектральных полос молекулярного спектра в условиях, аналогичных тем, которые имеют место при явлениях предиссо-цнации. Однако во всех случаях, о которых идёт речь, температура газа настолько высока, что длительное существование не-диссоциированных молекул невероятно. Ещё менее вероятно образование стойких молекул при встрече нейтрального и возбуждённого атомов одноатомного инертного газа. Возможно лишь образование тух же распадающихся квазимолекул. Расчёт показывает, что интеи- [c.384]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология