Температура магнитная

В случае ферромагнитных веществ зависимость % от Н имеет еще более сложный вид. При низких температурах магнитная восприимчивость мало зависит от температуры, но при повышении температуры до некоторого определенного значения магнитная восприимчивость резко падает. [c.340]

Исследования внутренних эффективных полей на ядрах мессбауэровских изотопов и изучение механизма их происхождения чрезвычайно важны для понимания природы возникновения ферромагнитных, антиферромагнитных и ферримагнитных состояний. Исследование температурой зависимости величины внутреннего эффективного поля на ядре в магнитных веществах дает возможность исследовать магнитные фазовые превращения, определять значе-ния критической температуры магнитного перехода. [c.214]

Термомагнитный двигатель работает следующим образом. При отсутствии локального разогрева система (магнит—ферритовый диск) Б магнитном отношении симметрична и движения в ней не возникает. Если участок разогревается, например, сконцентрированным солнечным лучом до температуры Т — Тс, то магнитная индукция 61 в нем намного меньше магнитной индукции В2 участка У2 (температура его Т = где Т — начальная температура), магнитная симметрия нарушается, возникает вра- [c.514]

Поглощение ультразвука в твердых телах зависит от различных внещних факторов - температуры, магнитного поля (для ферромагнетиков), электрического поля (для диэлектриков). Особенно резко возрастает поглощение по мере приближения температуры твердого тела к температуре фазового превращения второго рода, что используют для изучения подобных превращений. [c.46]

В последнее время в производстве гипсовых материалов наметился ряд новых направлений. Изучение влияния полей внешних сил (давление, температура, магнитное и электрическое поля) на процессы массопереноса, фазовые и химические превращения в капиллярно-пористых материалах показало, что давление играет главенствующую роль в формировании высокопрочной кристаллической структуры гипсового камня [11, 65]. [c.30]

Вклады в энергию системы, обусловленные пространственными функциями, т. е. те члены гамильтониана, обсуждению которых были посвящены предыдущие главы, являются постоянными. Теперь для упрощения дела мы можем просто пренебречь ими, рассматривая их как нулевой уровень отсчета в интересующей нас энергетической шкале. (Заметим также, что из-за небольших энергетических различий разные магнитные состояния системы имеют приблизительно одинаковые больцмановские заселенности при нормальных температурах.) Магнитные свойства зависят только от спиновой функции. Это обстоятельство лежит в основе часто используемого чисто спинового приближения для описания магнитных явлений. Для большинства магнитных свойств систем, представляющих интерес с точки зрения химии, такое приближение вполне удовлетворительно. Однако для магнитных эффектов с участием электронов, наблюдаемых в тяжелых элементах, релятивистские вклады настолько возрастают, что это приближение становится несостоятельным. Оно оказывается также неудовлетворительным в чрезвычайно сильных магнитных полях. [c.353]

Сплав никеля и меди, содержащий 75% никеля и 0,3% марганца, отпущенный при 1200° (без предварительной обработки катализатора) отпущенный катализатор при всех температурах значительно более активен, чем необработанный катализатор каталитическая активность ферромагнитного вещества повышается в точке магнитного превращения когда температура магнитного превращения в сплаве, содержащем ферромагнитное вещество, понижается, соответственно снижается температура максимума каталитической активности при нагревании катализатора в вакууме до 170° и охлаждении до комнатной температуры он становится очень активным катализатор ведет себя аналогично в случае предварительной обработки водородом при комнатной температуре, в то время как обработка этиленом делает его не активным в продолжение более [c.239]

Запишем в качестве примера относительное изменение скорости продольной волны, распространяющейся вдоль оси ОХ, при совокупном воздействии механических напряжений, температуры, магнитного поля и тока проводимости [c.97]

При линейной магнитострикции отклонение происходит главным образом в направлении (силовых линий) поля. Оно зависит от магнитострикционных констант материала, которые в. свою очередь являются сложными функциями температуры, магнитного состояния и предыстории материала. [c.177]

ПОЛЯ я = о и не очень низких температур магнитная энтропия (см. рис. 9) 5 = 1п(2У+ 1). [c.27]

Практические шкалы, в отличие от термодинамической, зависят от свойств термометрического тела, что приводит к появлению таких характеристик шкалы, как воспроизводимость и точность. Кроме того, в некоторых случаях практические шкалы основаны на приближенно выполняющихся закономерностях возникает понятие инструментальной температуры (магнитной, цветовой и т. п.), отличной от истинных значений шкалы. [c.93]

Температура магнитных переходов, К [c.304]

Можно осуществить вращение вала без необходимости специального уплотнения, если использовать магнитный привод. На конец вала, находящегося внутри вакуумного пространства, насаживается сильный магнит с несколькими полюсами (фиг. 237). На вал привода, находящегося вне аппарата, также насаживается магнит, представляющий собой кольцевую муфту с полюсами, обращенными внутрь. Стенка аппарата, разделяющая магниты, должна быть изготовлена из немагнитного материала. При вращении внешнего магнита вместе с ним будет вращаться и внутренний. Однако для передачи больших усилий необходимы мощные магниты. Кроме того, при повышенных температурах магнитные свойства постепенно ухудшаются, что является недостатком данного способа. [c.389]

Многие из редкоземельных соединений обладают сильными парамагнитными свойствами. Кристаллические соединения гадолиния, особенно гидратированный сульфат гадолиния 0(12(804)з ВНгО, применяют при получении крайне низких температур магнитным методом. [c.427]

Температура Магнитная восприимчивость Х10 I Темпе тура Магнитная восприимчивость Х10 [c.873]

Магнитные материалы. В магнитных материалах изотопический сдвиг температуры магнитного упорядочения может возникать из-за того, что обменное взаимодействие между локализованными магнитными моментами ионов достаточно сильно зависит от расстояния между ионами, которое изменяется при изотопическом замещении. Такой эффект наблюдали, например, [c.94]

Температура магнитного перехода, °К [c.280]

Температура магнитного пере-кода, К [c.220]

Пленки МпВ1А1 получены вакуумным напылением в [100]. Цитированные авторы изучили их магнитооптические свойства и намагничивание при низких температурах. Магнитные свойства в наибольшей мере присущи соединению состава МпВ1о,47А1о,15- [c.252]

С макроскопической точки зрения ферромагнетики характеризуются намагниченностью М. Она представляет собой вектор, число независимых компонент которого равно п. Часто встречается случай с п = 3, но важны и другие значения п. Например, если магнитные моменты должны быть обязательно параллельны одной оси (для одноосных ферромагнетиков), то п = 1. Если направления моментов огра-нт1чены "плоскостью легкого намагничивания , то следует положить п = 2. Средняя намагниченность М является функцией температуры т и магнитного поля Н. (Обозначение т используется для представления температуры магнитной системы. Когда мы установим связь последней с поведением полимеров, температура Т полимерной системы окажется не равна т.) В отсутствие поля мы можем наивно предположить, что намагниченность в силу симметрии должна обратиться в нуль, так как моменты могут быть направлены с равной вероятностью как вверх , так и вниз . Это справедливо при высоких температурах, но при низких температурах положение меняется. График свободной энергии Р как функции М имеет два одинаковых мини-мума (рис. 10.1), и система попадает в один из них. В этом случае мы наблюдаем некоторую конечную среднюю намагниченность М (т). График как функции т показан на рис. 10.2. [c.298]

С повышением температуры магнитная восприимчивость кислорода уменьшается, поэтому более холодный кислород будет как бы втягиваться в поле магнита, а более горячий — выталкиваться. В автоматических магнитных газоанализаторах используется охлаждающее действие этого конвекционного газового потока на нагревательный элемент, повышающий температуру газа и помещенный в магнитном поле (фиг. 121, в). В одном из приборов этого типа газ проходит через кольцевую камеру с горизонтальной соединительной трубкой, имеющей нагревательную обмотку. У края обмотки расположены полюсные башмаки постоянного магнита. Нагревательная обмотка, разделенная на две секции, служит термоманометром, измеряющим скорость течения газа. Первая по ходу газа секция охлаждается, а вторая нагревается потоком газа. Секции обмотки являются плечами мостика, и разность температур секций, характеризующая концентрацию кислорода в газе, фиксируется самопишущим гальванометром. [c.329]

Ход этерификации и разделения. Навеску 300 мг смеси насыщенных моно-(Сз— jg) и дикарбоновых ( j— 4) кислот помещают в тол- стостенную стеклянную емкость с приспособлением для удерживания стеклянной пробки при небольшом избыточном давлении. В емкость наливают 10 мл раствора, содержащего по 40 мг каждого из внутренних стандартов в смеси метанол—хлористый метилен, а затем 1 мл 6 н. раствора H l в метаноле. Емкость герметично закрывают и содержимое перемешивают 1 ч при комнатной температуре магнитной мешалкой. Затем открывают емкость, вносят туда около 0,8 г окиси цинка и на.ливают 3 капли раствора индикатора. Раствор [c.155]

Если отдельные моменты электронов взаимно компенсируются и, следовательно, общий момент атома оказывается равным нулю, то при внесении в магнитное поле в атоме индуцируется п )отивоположно направленный момент соответственно тому, как при внесении в магнитное поле проволочного витка последний приобретает противоположно направленный по отношению к полю магнитный момент из-за возникновения в нем индукционного тока. В то время как в проволоке индукционный ток из-за омического сопротивления быстро падает, в атоме индуцированный момент сохраняется. Однако вследствие противоположной индукции при извлечении из магнитного поля этот момент опять уничтожается. В отличие от индуцированного момента магнитный момент, существующий независимо от внешнего поля, называют постоянным моментом . В парамагнитных веществах отдельные атомы или молекулы имеют постоянные моменты. В диамагнитных ъеществ х постоянные моменты равны нулю В парамагнитных веществах, у которых вследствие одинаковой (более или менее зависящей от температуры) ориентировки постоянных отдельных моментов при внесении в магнитное поле возникает одинаково направленный с ним общий момент, зависящий от температуры, магнитная индукция вызывает одновременно в каждом атоме магнитный момент, направленный противоположно внешнему полю и накладывающийся на постоянный момент каждого отдельного атома. Следовательно, в парамагнитных веществах измеряют собственно разницу между его парамагнетизмом и его диамагнетизмом. Но последний в большинстве случаев оказывается относительно столь незначительным, что им можно пренебречь. [c.339]

Серебро — диамагнитный металл. Его удельная магнитная восприим-ивость отрицательна и составляет при комнатной температуре х = = —0,181-10 . С изменением температуры магнитная восприимчивость практически не изменяется. В жидком состоянии магнитная восприимчивость серебра ничтожно мала при холодной обработке давлением снижается. Работа выхода электронов ср = 4,3 эВ Коэффициент вторичной электронной эмиссии Сттах=1,5 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,800 кэВ [c.74]

В исследованном интервале температур магнитная восприимчивость радикала подчиняется закону Кюри, пpичe парамагнитная восприимчивосгь достигает макси.мума при температуре ниже [c.46]

С. (У S 0 2 1 1 Окисел Магнитная восприим- чивость ХЮ м /кг Темпера- тура 1 со 11 iiii СГ) 1 s к Температура магнитного перехода, °К Литература Примечание [c.279]

Смотреть страницы где упоминается термин Температура магнитная: [c.5] [c.159] [c.161] [c.445] [c.137] [c.600] [c.294] [c.298] [c.300] [c.302] [c.306] [c.308] [c.29] [c.55] [c.243] [c.741] [c.106] [c.576] [c.220] [c.337] [c.433]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология