Колебания валентные

Колебания многоатомных молекул значительно сложнее, чем двухатомных, так как число возможных типов колебаний быстро растет с увеличением числа атомов в молекуле. Так, например, в линейной трехатомной молекуле СОг могут быть колебания трех различных типов (рис. 159). Первые два типа колебаний валентные, одно из них является симметричным, другое — антисимметричным. Смысл этих названий ясен из рисунка. [c.291]

Область 1500—600 см содержит деформационные колебания валентных углов Н—С—Н и Н—С—С, а также валентные колебания одиночной связи С — С. Для удобства введены простые обозначения, позволяющие отличать валентные колебания от деформационных. Это делается при помощи символов V (обозначающего валентные колебания) и б (обозначающего деформационные колебания), которые ставятся перед группой атомов, совершающих колебания. Так, v( H) обозначает валентные колебания группы С — Н, тогда как б(НСН) соответствует деформационным колебаниям, сопровождающимся изменением угла между связями Н — С — Н. Наивысшие и наинизшие частоты относятся в рассматриваемом [c.46]

Коллективные колебания валентных электронов в равновесных углеродных структурах [c.47]

Изменения в энергетическом состоянии Спинов ядер и электронов Атомов в кристаллической решетке Атомов в молекулах из-за колебаний Валентных электронов Электронов внутренних оболочек Ядер [c.276]

В двухатомных молекулах возможен только один тип колебаний — валентные колебания, при которых меняется расстояние между атомами, связанными ковалентной связью. Поэтому в их спектре поглощения присутствует только одна полоса (переход у=0->-у--=1). Иногда в нарушение правила отбора совершаются переходы с нулевого уровня на второй, третий и даже более высокие колебательные уровни, но интенсивность соответствующих полос мала. На рис. 157 приведена система колебательных уровней и спектр поглощения типичной двухатомной молекулы. [c.290]

Область частот ниже 1500 см обычно очень сложна для интерпретации, поскольку в нее попадают все деформационные колебания. (Валентные колебания наблюдаются в области частот пиже 4000 см .) Хотя отнесения отдельных колебаний в этой области трудно выполнимы, общий вид спектра на частотах ниже 1400 см характерен для данного соединения отсюда ее название область отпечатков пальцев. [c.503]

Валентные колебания (ацетилен) Валентные колебания Валентные колебания Антисимметричные. валентные колебания Антисимметричные валентные колебания Антисимметричные валентные колебания Антисимметричные валентные колебания Антисимметричные валентные колебания [c.194]

Тип Валентное колебание Валентное колебание [c.144]

Абсорбционная ИК-спектроскопия - раздел молекулярной оптической спектроскопии, основанный на измерении поглощения инфракрасного (теплового) излучения соединениями с ковалентными связями. При прохождении ИК-излучения (диапазон длин волн 0,76... 500 мкм) через вещество поглощаются лучи тех частот, которые совпадают с частотами собственных колебаний групп атомов, образующих молекулы вещества (обычно в области от 1 до 20 мкм). Поглощение энергии обусловлено колебательными движениями с изменением длин связей (валентные колебания), валентных углов (деформационные колебания) и др. Поглощение, вызываемое определенными группами атомов в молекуле (например, -ОН, -СООН, -СНз, -С<, Н и т. д.), называют характеристическим. Область интенсивного поглощения называют полосой поглощения. Совокупность полос поглощения в виде непрерывной кривой представляет собой спектр поглощения. При построении ИК-спектров по оси абсцисс откладывают длину волны X, мкм или волновое число V, см" (число волн, приходящееся на ) см длины волны излучения), а по оси ординат - пропускание в процентах или по-146 [c.146]

Любая мгновенная конформация макромолекулы полностью описывается значениями длин химических связей между атомами, валентных углов между химическими связями, примыкающими к общему атому, и углов внутреннего вращения между химическими связями, разделенными одной связью. Длины связей фиксированы с точностью до малых высокочастотных колебаний, валентные углы — с точностью до колебаний этих углов, уже не таких малых и происходящих с несколько меньшей частотой, а углы внутреннего вращения вокруг одиночной химической связи могут принимать значения в более или менее широком интервале или в нескольких интервалах значений углов. Поэтому, чем большее число связей разделяют 2 звена макромолекулы, тем в больших пределах может меняться расстояние между ними и их взаимная ориентация. Отсюда с необходимостью следует, что полимерная цепь обладает гибкостью. Заметим, что гибкость является общим свойством линейных систем — ив очень высоких металлических сооружениях, и даже в небоскребах верхняя часть колеблется с отклонением на заметный угол (подробней см. в [10]). [c.18]

Источником неопределенности была и трактовка То, главным образом, именно для полимеров. Приведенное выше значение То соответствует, по Я- И. Френкелю, колебаниям химически не связанных атомов или молекул в реальных решетках. Если же появляются ковалентные связи, то сопряженные с ними частоты или времена следует определять из спектроскопических данных. Но ИК-спектроскопия может сообщить сведения лишь о колебаниях валентных связей. А структура полимеров дискретна, как уже упоминалось, в реальный процесс разрушения завязаны разные релаксационные процессы, определяемые перемещением или распадом элементов структуры разной величины и природы. Поэтому коэффициент То оказывается размещенным в значительно большем диапазоне времен, чем первоначально предполагалось. [c.7]

Составное колебание валентных колебаний свободных гидроксильных групп в 8)0Н и валентных колебаний 510 [c.101]

Составное колебание валентных и внеплоскостных деформационных колебаний свободных гидроксильных групп в 8ЮН и 8ЮВ Составное колебание деформационных колебаний свободных гидроксильных групп в 5 ОН и 8100 и валентных колебаний в 510 Валентные колебания свободных гидроксильных групп в 5ЮН и 3100 То же [c.101]

Любая молекула состоит из двух или более атомов, связанных между собой различными электрическими силами. Атомы в свою очередь могут рассматриваться как сочета ше ядер и электронов. Хорошо известно, что молекулы не являются жесткими структурами, т. е. в, них существуют колебания атомов друг относительно друга около некоторого положения равновесия. Эти колебания могут происходить параллельно направлению валентной силы, связывающей два атома, в результате чего изменяется расстояние между ними. Такие колебания называются колебаниями валентного типа. Колебания атомов в многоатомной молекуле в направлении, перпондикуляриом к направлению валентной силы, вызывают изменения валентного угла. Такие колебания принадлежат к деформационному типу. Существуют также вибрационные частоты, возникающие в результате сложного движения, влияющего на первоначальный скелет молекулы или на часть этого скелета. Они могут включать как валентные, так и деформационные колебания. [c.315]

С наличием В. с. связан ряд особенностей в-ва. Этим обусловлены кристаллич. структуры мн. молекулярных кристаллов (лед, спирты, борная к-та и др ), а также структуры белков, нуклеиновых к-т и др биологически важных соед. Ассоциация молекул обусловливает высокие значения т-р плавления и кипения, хорошую р-римость в воде, спир -тах, амидах, высокую диэлектрич. проницаемость (напр., синильной к-ты, формамида), особенности спектральных характеристик. В частности, при образовании B. . вместо узкой полосы, отвечающей колебаниям валентной связи А—И, появляется широкая полоса, максимум к-рой сдвинут в сторону малых частот. Для очень сильных В.с частота колебания АН снижается в 2-3 раза, а ширина и интегральная интенсивность полосы в ИК-спектре возрастают в 10-30 раз. Эти изменения позволяют судить об изменении межъядерного расстояния АН, а также о прочности В. с. В спектрах ЯМР образование В. с. приводит к изменению хим. сдвига 8 мостикового протона, иногда и протонов смежных групп и ядер С, 0, N, F в молекулах RAH и BR. При очень сильных В. с. хим. сдвнг мостикового протона достигает 15-20 м.д. [c.404]

В фотохимическом реакторе излучение достигает только поверхности катализатора и не проникает в глубину пленки катализатора. Внутри пор катализатора процесс окисления не происходит, реакции во внутридиффузной области нет. Принципиально перевести реакцию окисления и во внутридиффузную область возможно, например, путем оснащения корпуса термокаталитических элементов источником ультразвука. Поток коротких акустических волн передается пленке катализатора, которая насыщена адсорбированными углеводородами и дополнительно активизирует их. Волновой характер межатомных и валентных связей углеводородных молекул при синхронизации частот волн ультразвука и колебаний валентных связей молекул обеспечивает условия для возникновения резонанса с максимальной "перекачкой" энергии от волн ультразвука углеводородным молекулам. Такое техническое решение существенно расширяет диапазон использования фотохимических реакторов, повышает их эффективность и в некоторых случаях, может быть использовано при решении практической задачи на основе анализа технико-экономического обоснования целесообразности выбранного приема интенсификации процесса окисления углеводородов. [c.315]

Гибкость макромолекул, для которых к < Ю нм, проявляется преимушественно как поворотная изомерия (ротамерия). Для полимеров с к > 40 нм конформационные переходы реализуются в результате суммирования малых колебаний валентных углов и углов внутреннего врашения. [c.88]

Энергия плазменных колебаний валентных электронов в трех аллотропных модификациях углерода отличается [1] для алмаза Шр=34 эВ, для графита С0р=27 эВ. Для третьей аллотропной формы - карбина - энергия (а-иг)-плазмона, полученная в разньп( работах [1-2], различна (22-24 эВ). Однако для ряда карбнноидов из рентгенофотоэлектронных спектров ls-лннии углерода с плазменным сателлитом нами получено значение энергии плазмона 20.6+0.4 эВ. [c.47]

Деформационные колебания с участием пероксидной группы (С-О-О и О-О-Н) менее удобны для идентификации пероксидов. Колебание валентного угла О-О-Н проявляется в диапазоне частот от 1265 см для НООН до 1440 см для пероксиуксусной кислоты, спектры алкилгидро- [c.163]

Кетоны, С=0, характеризуются валентным колебанием связи и скелетными колебаниями, включающими деформационные и валентные колебания. Валентное колебание С=0 насыщенных и щес-тичленных циклических кетонов в неразбавленном жидком состоянии лежит при 1725-1705 см , для разбавленных растворов в неполярных растворителях — 1745-1715 см . В а,р-ненасышенных кетонах полоса лежит при 1700-1660 см , в а,а -дигалогенокетонах — при 1765-1745 см . [c.448]

Физическая адсорбция молекул проявляется обычно в виде сравнительно небольшого смещения инфракрасных полос, принадлежащих определенным типам колебания валентных связей, с относительным изменением частоты, не превьшающим 2%. Однако в последнее время было показано, что даже слабая поляризация молекулы, физически адсорбированной иа относительно однородной ионной или ковалентной поверхности, приводи-" к заметному нарущению симметрии колебаний, проявляющемуся в инфракрасном спектре молекулы появлением запрещенных полос. Так, например, Шеппард и Иэйтс [1] установили появление в инфракрасном спектре поглощения основной частоты колебания (4131 СЛ ) неполярной молекулы в результате адсорбции водорода на пористом кварцоидном стекле (рис. 1). Аналогично для симметричных ароматических молекул нафталина, 3-фторбензола, бензохинона и др. в состоянии физического контакта на силикагеле или иодистом серебре было обнаружено появление в инфракрасном спектре полос симметричных колебаний молекулярного скелета, наблюдаемых только в [c.214]

При работе в области повышенных частот либо в полностью дегазированных жидкостях, когда появление кавитационного эффекта и соответственно деструкция макромолекул вследствие механогидравлических явлений маловероятны, рядом авторов все же получены данные, подтверждающие крекинг полимеров [39—41]. Присоединяясь к этим авторам, Мостафа [56] и Пенни-рас [42] высказали мнение, что в отсутствие кавитации ультразвуковой крекинг является резонансным эффектом ультразвуковых колебаний и колебаний валентных связей. [c.227]

Общая химия (1984) -- [ c.78 ]

Аналитическая химия. Т.1 (2001) -- [ c.534 ]

Спектры и строение простых свободных радикалов (1974) -- [ c.87 ]

Органикум. Практикум по органической химии. Т.2 (1979) -- [ c.129 , c.130 ]

Общая и неорганическая химия Изд.3 (1998) -- [ c.164 ]

Симметрия глазами химика (1989) -- [ c.233 ]

Спектроскопия органических веществ (1992) -- [ c.40 ]

Теоретические основы технологии горючих ископаемых (1990) -- [ c.83 ]

Квантовая химия (1985) -- [ c.87 ]

Основы аналитической химии Часть 2 Изд.2 (2002) -- [ c.285 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.423 ]

Современная общая химия Том 3 (1975) -- [ c.3 , c.46 ]

Общий практикум по органической химии (1965) -- [ c.100 ]

Органические реагенты в неорганическом анализе (1979) -- [ c.87 ]

Введение в теоретическую органическую химию (1974) -- [ c.215 ]

Физические методы в неорганической химии (1967) -- [ c.213 ]

Химия полимеров (1965) -- [ c.94 , c.95 , c.98 , c.99 , c.107 ]

Лабораторные работы по химии комплексных соединений Издание 2 (1972) -- [ c.47 ]

Современная общая химия (1975) -- [ c.3 , c.46 ]

Инструментальные методы химического анализа (1989) -- [ c.114 ]

Механизмы быстрых процессов в жидкостях (1980) -- [ c.102 ]

Неорганическая химия (1969) -- [ c.242 ]

Общая и неорганическая химия (1981) -- [ c.146 ]

Введение в молекулярную спектроскопию (1975) -- [ c.57 , c.59 ]

Теоретическая химия (1950) -- [ c.267 , c.290 ]

Химия и технология полимеров Том 1 (1965) -- [ c.499 ]

Спектры и строение простых свободных радикалов (1974) -- [ c.87 ]

Химия Справочник (2000) -- [ c.469 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология