Диаметр частиц скорость свободного падения

Отсюда видно, что для малых частиц й о) скорость свободного падения или равная ей скорость витания в восходящем потоке, растет пропорционально квадрату диаметра, а для крупных частиц (й о) эта скорость пропорциональна корню квадратному из диаметра шара. [c.27]

Измельчение частиц в псевдоожиженном слое является важным фактором, определяющим условия работы и конструкцию того или иного аппарата. Обусловленное им изменение фракционного состава и формы частиц влияет на гидродинамическую обстановку в слое и приводит к изменению эффективности контактирования фаз и, следовательно, глубины превращения и селективности процесса. Для улавливания уносимой из слоя мелочи приходится устанавливать сложные пылеулавливающие приспособления, а потери непрерывно пополнять. При проведении процессов в присутствии псевдоожи-женных нерегенерируемых катализаторов, характеризующихся сравнительно непродолжительным сроком службы, свежий катализатор в реактор для компенсации уноса не подается, поскольку при потере активности весь катализатор периодически полностью заменяется. В этом случае в результате износа и уноса катализатора наблюдается постепенное изменение его гранулометрического состава и уменьшение количества в реакционном объеме. Для таких процессов износ катализатора нужно характеризовать двумя параметрами количеством унесенной пыли (для оценки уменьшения высоты слоя и количества катализатора в зоне реакции) и каким-либо параметром, который однозначно характеризует изменение гидродинамической обстановки в слое, вызванное изменением формы и размеров частиц (ситовой состав, средний или эквивалентный диаметры частиц, критическая скорость псевдоожижения, скорость уноса частиц, равная скорости их свободного падения). [c.44]

Вторая особенность — высокая парусность пылинок. Так, например, для сферической частицы диаметром 20 мкм в потоке топочных газов с температурой 1 500 °С скорость витания (т. е. скорость свободного падения относительно газа) составляет всего примерно 0,0055 м/с. Для частицы неправильной формы эта скорость почти вдвое меньше. Названное значение скорости относится к инертной частице, не реагирующей с газовой средой. Для горящей угольной частицы в потоке газа появляется еще один фактор, существенно снижающий ее относительную скорость. Это — реактивное воздействие потока продуктов горения от поверхности частицы. С лобовой стороны, обеспеченной более быстрым поступлением кислорода, горение идет быстрее, а следовательно, больше и реактивная сила. В опытах отмечалось снижение относительной скорости горящей частицы по сравнению с инертной до трехкратного. [c.26]

Из рис. 2.9 видно, что при увеличении диаметра колонны для геометрически подобных слоев (т. е. фиксированы значения Но/В и Ва/йо) данного материала, уравнение (2.38) все-таки указывает на непрерывное уменьшение значения и ф, а, следовательно, скорости газа во входном отверстии. Поэтому, согласно уравнению (2.38), при достаточно больших значениях Ва скорость ВО ВХОДНОМ отверстии в конце концов будет ниже скорости свободного падения частиц. Ясно, что это не имеет смысла, так как фонтанирование в этом случае просто станет невозможным. Для системы, представленной на рис. 2.9, такого явного нарушения справедливости уравнения (2.38) не произойдет, пока В а не превысит 150 см. Как видно из рис. 2.9, увеличивающиеся расхождения между расчетными и экспериментальными значениями возникают при несколько меньшем значении [c.54]

Рас. 24. Зависимость скорости свободного падения частиц ионитов КУ-2 (а) и АВ-17 (б), находящихся в различных ионных формах, от величины их диаметра [c.115]

При этом одну из ионных форм ионита принимают за эталонную (обычно это бывает товарная форма ионита), и для любой исследуемой частицы на оси абсцисс откладывают только диаметр ев в эталонной форме, независимо от того, в какую ионную форму она переведена. Для расчетов же скорости свободного падения частицы в других ионных формах [по формуле (П1,3)] используют тот ее диаметр в набухшем состоянии, который она будет иметь, находясь в данной ионной форме (определяется экспериментально). [c.115]

Диаметр свободного падения df — диаметр сферы, плотность и скорость свободного падения которой в среде одина.ковой плотности и вязкости те же, что и частицы. [c.23]

Задаваясь зависимостью коэффициента сопротивления гр от скорости, из последнего уравнения можно определить время начального периода и путь S, пройденный в этот период шаром. Оценка указанного пути для Шаров различной плотности (в долях их диаметров) иа основе решения уравнения III.27 (при условии достижения шарами скорости, равной 95 % от конечной скорости падения) приведена на рис. III.7 [36]. Она показывает значительность пути, проходимого крупными частицами в начальный период движения, что необходимо учитывать при экспериментальном определении скорости свободного падения. [c.154]

Если тангенциальная скорость газа в горизонтальном прямоточном циклоне невелика (менее 15 м/с для циклона диаметром 0,6 м), то сила, действующая на частицу, значительно изменяется в зависимости от положения частицы. Так, если частица находится в нижней части циклона (рис. У1-4), то к центробежному ускорению следует прибавить ускорение свободного падения [c.254]

V - скорость газа по свободному сечению, ар - эквивалентный диаметр частиц, д - ускорение свободного падения, [c.24]

Величина критической скорости прямо пропорциональна плотности твердых частиц. Зависимость критической скорости от линейных размеров частиц определяется, в частности, тем, что для мелких частиц велико отношение внешней поверхности к объему. Поэтому критическая скорость быстро возрастает с увеличением диаметра твердых частиц. Различные формулы для вычисления критической скорости основаны либо на результатах экспериментального исследования гидравлического сопротивления неподвижного слоя, обработанных методами теории подобия [7], либо на математическом расчете гидравлического сопротивления неподвижного слоя, рассматриваемого как система параллельных пор [8], либо на изучении свободного падения отдельно взятых частиц в газовом потоке [9]. Ни одна из выведенных зависимостей, однако, не является достаточно точной для описания перехода в кипящее состояние слоя частиц широкого фракционного состава. [c.171]

С другой стороны, искусственная турбулизация набегающего потока существенно изменяет характер обтекания зерна и интенсифицирует тепло- и массообмен. При свободном падении частицы в безграничной неподвижной жидкости или газа турбулизация определяется движением самой частицы и критерием Рейнольдса, отнесенным к ее стационарной скорости падения Vo и к диаметру do, т. е. Reo = uo o/v. Если же жидкость или газ движется с некоторой скоростью относительно окружающих стенок в канале или трубке с диаметром di, то турбулизация определяется критерием Rei = yi< i/v и, если этот критерий велик, то интенсивность турбулентности, т. е. относительные пульсации скорости в потоке Vv jv, будут главным образом определяться величиной Rei, а не Reo. Это обстоятельство изменяет обтекание тела, условия срыва пограничного слоя, характер турбулентного следа за телом и увеличивает коэффициенты сопротивления, тепло- и массообмена. [c.481]

В данной главе описывается главным образом просеивание, которое применяют почти исключительно для классификации промышленных кристаллов, но можно коротко рассказать и о некоторых других методах, которые могут применяться для этой цели. Методы осаждения и отмучивания основаны, например, на законе Стокса, в.котором сравнивается свободная скорость падения частиц и в жидкой среде, имеющей плотность рж и скорость Г) падения твердой сферы диаметром йс такой же плотности ртв, что и частица, посредством уравнения [c.308]

Анализ этого уравнения показывает, что при заданных свойствах жидкости и твердого материала скорость осаждения частиц пропорциональна квадрату их диаметра. Таким образом, если пробу полидисперсного сыпучего материала мгновенно высыпать в жидкость, то на некотором расстоянии от свободного уровня жидкости частицы распределятся по высоте пропорционально квадрату их диаметра крупные — внизу, мелкие— вверху. Измеряя время прохождения частицами пути от свободного уровня жидкости до некоторого контрольного, можно рассчитать скорости их падения, а затем с помощью уравнения (4) и их диаметры. [c.11]

Характер кривой (Л) характеризует трудность разделения угля на продукты при обогащении. В любом угле имеются частички различной крупности и плотности, но имеющие одинаковую конечную скорость свободного падения в воде или воздухе. Их называют равнопадающими или эквивалентными. Смесь равнопадающих частиц называют сортом, а отношение диаметров равнопадающих частиц коэффициентом равнопадаемосги К = dJdy Однако скорость падения круп- [c.30]

Унос вызывается гидродинамическим воздействием газового потока на частицы, а также разрывом газовых нузырей на поверхности слоя и выбросом определенных количеств твердого материала в над-слойное пространство. Одна часть унесенных частиц, пролетев некоторое расстояние, возвратится обратно в слой. Другая часть не возвращается обратно. Для того, чтобы твердая частица, вынесенная из псевдоожиженного слоя, не смогла вернуться обратно в слой, нужно, чтобы скорость газа над слоем была больше скорости свободного падения или, как ее называют, скорости витания частицы. В связи с этим над псевдоожиженным слоем в аппаратах предусматривается сенарационное пространство. В этом пространстве происходит сепарация твердых частиц. Частицы, скорость витания которых больше скорости газового потока в сепарационном пространстве над слоем, возвратятся в слой. Частицы малого диаметра со скоростью витания, меньшей скорости потока, будут транспортироваться восходящим потоком газа и должны быть уловлены циклоном. Эти частицы составляют унос из псевдоожиженного слоя. [c.48]

Экспериментальное значение скорости свободного падения ( 7/) сферической частицы дайного диаметра и данной плот-йости в жидкости Известной плотности и вязкости легко получить, воспользовавщись таблицами, собранными Хей вудо.м [49] 1Н0 данным различных работ. Предположение о сферической форме частиц, естественно, не выдерживается на практике, однако весьма сомнительно, что попытка уточнения теории путе.м учета формы частиц является оправданной на данной стадии разработки проблемы. [c.104]

Частица, падающая под действием силы тяжести, будет увеличивать свою скорость до тех пор, пока сила сопротивления среды ие уравновесит силу тяжести. Затем частица будет продолжать двил<ение равномерно, с постоянной скоростью. Эту постоянную скорость и называют скоростью свободного осаждения Wo - Таким образом, при падении частицы имеют место три стадии ее движения 1) начальный момент падения 2) движение с увеличением скорости 3) равномерное движение (с постоянной скоростью). Возрастание скорости от W = О до оУ = Шкон = ос происходит в течение очень короткого промежутка времени (например частица пыли диаметром 10 мкм с плотностью ртв = 2700 кг/м достигает постоянной скорости осаждеь ия через 0,006 с), поэтому для технических расчетов представляет интерес лишь третья стадия движения тела. [c.122]

Рубей [21] вывел выражение скорости свободного падения частицы диаметром с1 в жидкости (газе) с вязкостью ц, объединив силу вязкости по Стоксу и силу инерции жчгдкости. Быраженпе для свободного падения будет [c.121]

Уравнения (6) и (7) строго применимы, только когда отношение О,, к диаметру слоя мало. Изменение этих уравнений [12—13] для случаев, когда О и диаметр слоя одного размера, не рассматривается в данной работе. Тем не менее общая форма уравнений будет та же. Влияние близости стенок заключается в уменьшении скорости подъема данного пузыря по сравнению с его скоростью в неограниченном пространстве. Поэтому пузыри, задерживаемые стенками, увеличиваются в размере (по сравнению с незадерж1 <ваемымп), пока скорость подъема не станет равной скорости свободного падения твердых частиц для данной системы. [c.122]

Здесь и = euy — скорость газа в расчете на полное сечение аппарата — скорость свободного падения единичной твердой частицы (скорость витания) показатель степени п зависит от числа Рейнольдса, рассчитанного по скорости Ut и диаметру частИцы dp-. UtdpPf ij, где — вязкость жидкости (газа). Кроме того, показатель степени п завнскт от отношекня диаметра частицы к диаметру аппарата. Подставляя (3.2-14) в (3.2-8), получим [c.78]

В последнее время для исследования качества распыливания получает распространение широко применяемый в коллоидной хч-мии [Л. 3-47] седиментометрический метод. Этим методом определял размеры капель топлива В. А. Кутовой Л. 3-45]. Седиментометрия основана на законе Стокса при свободном падении частицы сила трения воздушной струи уравновешивает силу тяжести и падение происходит равномерно с определенной скоростью. Седиментометрический метод применим для такого движения капель, когда критерий Не 11. Так как яри Ке>1 ошибки в измерениях растут очень быстро, предельный диаметр капель не должен превышать 50— 60 мк Л. В. Кулагин Л. 3-25] несколько видоизменил этот метод, одновременно определяя вес капель на микровесах и линейные размеры их на вращаюп(емся диске при этом он получал капли размером 200 мк и более, для которых Ке>1. [c.114]

Уравнение (П-149) было получено при анализе течения водных суспензий различных твердых веществ (диаметр частиц от 0,25 до 25 мм, концентрация твердой фазы 30 объемн. 7о) в трубах диаметром 38—580 мм. Это уравнение можно гфименять для частиц одного размера при скоростях жидкости >1 м/сек. Для смесей частиц разных размеров уравнение (П-149) дает большую погрешность, причем величина ее зависит от количества мелких частиц и диапазона их размеров. В вертикальных трубах при потоке, направленном вверх, концентрация твердого вещества будет увеличиваться, а при потоке, направленном вниз, — уменьшаться вследствие скольжения между жидкостью и твердым веществом. Скорость скольжения , т. е. разность между скоростями жидкости и твердого вещества, может быть принята равной скорости свободного падения твердого вещества в жидкости. Падение давления для потоков, движущихся в вертикальной трубе со скоростью, превышающей более чем в 4—5 раз скорость свободного падения твердого вещества в жидкости, может быть определено из уравнения [c.165]

Скорости трения воды в канале обычно заключены между 10 и 20 см1сек. Поэтому для удовлетворения приведенного выше неравенства скорости свободного падения должны составлять от 0,4 до 0,8 мм1сек, что соответствует сферическим частицам с плотностью вещества частиц 2,65 г/см и диаметрами от 25 до 35 мк. Частицы с меньшими размерами следуют за движением жидкости при отсутствии сил тяжести. Однако при движении воды по горизонтальному каналу невозможно выявить влияние среднего ускорения турбулентного движения на изменение концентраций. Для частиц диаметром 150 мк, скорость свободного падения которых составляет 1,5 см1сек, имеем Юг = = (24,6- 1,5)/ы = 37/м. Отсюда при м = 10 см/сек получаем 102 = 3,7, а величина ехр (—202) = ехр(—7,4) пренебрежимо мала по сравнению с 1, следовательно, Ср = 7,4с. Таким образом, даже при малых величинах с (по сравнению с 1), например равных 1/10, концентрация вблизи нижней стенки достигает значений, близких к 1 значит, сделанные нами предположения более несправедливы. [c.182]

Рядом исследователей было изучено соотношение между размером частиц, измеренным под микроскопом, и скоростью свободного падения частиц пыли разной формы. В работе Уотсона смесь взвешенных в воздухе частиц пыли и шариков из стекла пирекс (р = 2,25 10 /сг/ж ) осаждалась в конифуге (стр. 249). Был определен средний проекционный диаметр йр большого числа частиц и для каждой из них измерялся диаметр соседнего с ней шарика. По этим данным с учетом соответствующих плотностей частиц и шариков определялся диаметр шарика, имеющего одинаковую о частицей скорость падения и плотность или, другими словами, стоксовский диаметр частицы ds. [c.82]

Для микроскопической оценки величины частиц, используют линейные размеры. В технологии органических красителей их выражают стоксовскими (0) или эквивалентными ( экв) диаметрами равными диаметру шара, имеющего ту же плотность, что и частицы, и ту же скорость свободного падения при ламинарном потоке в той же жидкости. Для частиц изометрической формы (кубов, шарообразных частиц) эта мера близка к истинной, а для анизодиаметрических частиц (игл, палочек, частиц неправильной формы) такое измерение условно. Предложены другие способы измерения частиц, например с помощью диаметров Мартена, Фере и др. [6]. При микроскопиро-вании указывают длину I и ширину d проекции частиц и степень анизодиаметрии — отношение длины и ширины Hd [1]. [c.29]

При остановке потока аэрозоля отмечается время свободного падения отдельной частицы от одной горизонтальной черточки (штриха) до другой. По найденной скорости падения, используя формулу Стокса с поправкой Канингэма (5-7), вычисляют седиментационный диаметр аэрозольной частицы. [c.227]

Смотреть страницы где упоминается термин Диаметр частиц скорость свободного падения: [c.258] [c.165] [c.182] [c.197] [c.86] [c.89] [c.130] [c.268] [c.97] [c.190] [c.417] [c.243] [c.19] [c.58] [c.417] [c.620] [c.120] [c.137] [c.250] [c.241] [c.13] [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология