ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основные уравнения для несжимаемых жидкостей из "Основы практических расчетов диафрагм, мерных сопел и труб Вентури Изд.2" Для математического анализа рассмотрим течение жидкости в нормальной диафрагме, схематически показанное на фиг. IV. Применим основные уравнения—уравнение Бернулли и уравнение непрерывности. [c.11] Согласно уравнению Бернулли в установившемся потоке идеальной жидкости сумма потенциальной и кинетической энepг ii в любом сечении трубопровода остается постоянной. В случае уменьшения сечения трубопровода (например, диафрагмой) часть потенциальной энергии протекаюш,ей жидкости перейдет в кинетическую и, наоборот, если имеется расширение трубопровода часть кинетической энергии превратится в потенциальную, причем суммарное количество энергии остается постоянным. Уравнение Бернулли является математическим выражением закона сохранения энергии в установившемся потоке идеальной жидкости. Из уравнения непрерывности следует, что в установившемся потоке количество протекаемой жидкости в единицу времени в произвольном сечении трубопровода остается постоянным. [c.11] Т — удельный вес жидкости, протекающей в сечении Р. [c.11] Индекс 1 означает место измерений, производимых перед дросселирующей деталью, и индекс 2 — за ней, как показано на фиг. IV. Дальнейшие символы и индексы будут вводиться по мере надобности. [c.11] Коэффициент E определен уравнением (13) и, как видно из этого уравнения, зависит только от поджатия в диафрагме т, однако он зависит также, как будет указано в дальнейшем, от числа Рейнольдса Re. Как С, так и Е являются безразмерными величинами. Они заменяют приведенный выше коэффициент а. [c.14] Коэффициенты расхода а так же, как п коэффициенты С, были определены опытным путем для всех нормализованных расходомерных приборов. [c.14] Вернуться к основной статье