ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Поляризуемость квантовой системы из "Квантовая механика" Значения тензора поляризуемости вдоль двух других главны.х осей у VI г получаются из (98,6) заменой матричного элемента координаты X соответственно на матричные элементы координат г/ и 2. [c.468] Из (98,7) следует, что сила осциллятора перехода О— / положительна, если / о, и отрицательна при выполнении обратного неравенства. В частности, силы осцилляторов всех переходов с основного состояния, определяющие поляризуемость квантовой системы, находящейся в основном состоянии, положительны. [c.469] Силы осцилляторов всех других переходов равны нулю. Поэтому, согласно. [c.469] Для иллюстрации величин сил осцилляторов и правила (98,10) отметим, что сила осциллятора, соответствующая переходу 5 2р в атоме водорода, равна 0,4162. Таким образом, согласно (98,10), сумма сил осцилляторов для переходов с основного состояния во все остальные состояния (кроме 2р) равна 0,5838. При этом переходам во все состояния с непрерывным спектром соответствует часть суммы сил осцилляторов, рав- ная 0,4359. [c.470] Теоретическое вычисление сил осцилляторов требует знания волновых функций состояний, между которыми происходит переход. Такие функции хорошо известны только для гармонического осциллятора, атома водорода и некоторых других простейших квантовых систем. В случае более сложных атомных систем эти функции могут быть вычислены приближенными методами, с которыми мы познакомимся в следующих главах. [c.470] Вернуться к основной статье