ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория адиабатического приближения из "Квантовая механика" При квантовомеханическом исследовании свойств молекул и твердых тел приходится рассматривать системы, состоящие из электронов и атомных ядер. Так как ато мные ядра в десятки и сотни тысяч раз тяжелее электронов, то в среднем они движутся значительно медленнее электронов. В связи с этим возникает возможность приблин енного исследования свойств молекул и твердых тел, считая в нулевом приближении ядра покоящимися, а в последующих приближениях учитывать движение ядер методами теории возмущений. Такое приближенное рассмотрение носит название адиабатического приближения. [c.613] Адиабатическое приближение основывается на предположении, что оператор кинетической энергии Ттяжелых частиц можно рассматривать как малое возмущение. Мапомним, что ранее мы обычно считали оператором возмущения часть оператора потенциальной энергии. [c.613] Оператор Гамильтона уравнения (129,13) представляет сумму операторов Гамильтона гармонических осцилляторов с частотами (Озт- Таким образом, состояние системы в адиабатическом приближении характеризуется квантовыми числами т (определяющими состояние движения электронов) и квантовыми числами V. Последние мы используем для краткого обозначения набора квантовых чисел п , каждое из которых указывает состояние гармонического осциллятора, соответствующего нормальному колебанию типа 5, т. е. [c.617] Волновая функция такого состояния изображается произведением волновых функций отдельных осцилляторов и электронной волновой функции, т. е. [c.617] Из (129,22) и (129,23) следует, что достаточным условием для применимости адиабатического приближения является малость частот колебаний ядер (Од по сравнению с частотами, соответствующими электронным состояниям, т. е. [c.619] Условие (129,24) является только достаточным, но не необходимым. В некоторых случаях из-за малости S, (o) и от loni адиабатические условия (129,10) выполняются и при нарушении условия (129,24). [c.619] Вернуться к основной статье