ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Система пион—дейтрон из "Пионы и ядра" Это — большая величина по сравнению с характерной шкалой импульсов нуклона в дейтроне, задаваемой энергией связи В а = = (Л/ ) 2 45 МэВ/с. Хотя процесс поглощения разрешен, существует значительное различие между требуемым относительным импульсом и импульсом, легко доступным в дейтроне. Такое различие является характерной особенностью поглощения пиона и в дейтроне, и в сложных ядрах. Требование обмена большим импульсом между двумя, нуклонами делает поглощение пиона чувствительным к динамике л НН-системы на относительно малых расстояниях. [c.129] Для того чтобы получить первое качественное понимание динамики этих амплитуд, вспомним о важности А-резонанса в полном jrd-сечении при промежуточных энергиях. Поэтому естественно исследовать те каналы NN, в которых Д-резонанс дает вклад в промежуточных состояниях. Давайте изучим квантовые числа AN-пары, рождаемой в относительном s-состоянии, т.е. связь спин-изоспина (3/2,3/2) -состояния А с (1/2,1/2) -состоянием нуклона. Возможные спин-изоспиновые состояния с / = 1 или 2, /=1 или 2 имеют положительную четность. Из табл. 4.1 находим, что только состояние Ог (т.е. амплитуда аг) может содержать Д-резонанс. Значит, предположение о доминантности естественно приводит к заключению, что амплитуда аг должна быть основной, и, в частности, что она должна быть намного больше, чем амплитуда в So-состоянии (ао), которая также возникает в состоянии с /я = 1. [c.130] Вернуться к основной статье