Система пион—дейтрон

Система пион—дейтрон [c.115]

Приложение к системе пион—дейтрон [c.149]

Рассмотрим теперь амплитуду рассеяния вперед пиона с импульсом q и энергией ш в лабораторной системе л d. В приближении однократного рассеяния она состоит из когерентной суммы лр- и лп-амплитуд рассеяния вперед Лгр(ч р) и /лп(я р), относящихся к нуклонам, движущимся с импульсом р внутри дейтрона (считаем, что частицы находятся на массовой поверхности). Амплитуда однократного рассеяния вперед с уширением за счет доплер-эффекта равна [c.118]

В системах из двух нуклонов процесс яNN NN происходит, когда энергия и импульс поделены должным образом между этими двумя нуклонами. Как будет обсуждаться в разделе 7.7, тау- й процесс поглощения на паре нуклонов дает основной механизм поглощения пиона в сложных ядрах. Его прототипом является поглощение пиона в дейтроне, к исследованию которого мы сейчас и перейдем. [c.128]

Это — большая величина по сравнению с характерной шкалой импульсов нуклона в дейтроне, задаваемой энергией связи В а = = (Л/ ) 2 45 МэВ/с. Хотя процесс поглощения разрешен, существует значительное различие между требуемым относительным импульсом и импульсом, легко доступным в дейтроне. Такое различие является характерной особенностью поглощения пиона и в дейтроне, и в сложных ядрах. Требование обмена большим импульсом между двумя, нуклонами делает поглощение пиона чувствительным к динамике л НН-системы на относительно малых расстояниях. [c.129]

Понимание пион-дейтронного взаимодействия важно по двум причинам. Во-первых, лг(1-система интересна сама по себе. Это — один из лучших объектов и для экспериментального, и для теоретического исследования трехтельной задачи. Впрочем, тот факт, что л (1-систему можно рассмотривать в трехтельной технике, сам по себе не является существенным для пион-нуклонной физики. Поэтому мы лишь кратко обрисуем этот метод. Во-вторых, структура дейтрона хорошо понятна и это делает лг<1-систему идеальной основой для исследования механизмов пион-ядерных взаимодействий при контролируемых условиях. [c.115]

Отрицательно заряженные частицы (мюон ц", л", К "-мезоны и др.) при торможении в среде образуют мезоатомы, в к-рых эти частицы играют роль тяжелых электронов. Образуясь первоначально в высоковозбужденных состояниях, мезоатомы в результате каскадных переходов при испускании у-квантов или оже-электронов переходят в основное состояние. Орбиты мезоатомов (их размер обратно пропорционален массе частицы) на 2-3 порядка меньше электронных орбит. При этом эффективный заряд ядра Z уменьшается на единицу, в результате чего мезоатом имеет электронную оболочку ядра Z-1. Т. обр., в принципе могут моделироваться атомы любых элементов, напр, при захвате атомом Ne образуется мезоатом [iF. Уникальны мезоатомы, состоящие из ядра водорода (протон, дейтрон, тритон) и отрицательно заряженной частицы, поскольку они являются нейтральными системами малого размера (напр., радиус мюонного атома водорода равен 2.56-10"" см, а радиус пионного атома водорода-1,94- 10" см) и, подобно нейтронам, проникают внутрь электронных оболочек к ядрам, участвуя в разл. процессах. Так, напр., могут образоваться системы ф и Лц, аналогичные мол. ионам водорода, в к-рых ядра вступают в р-ции холодного ядерного синтеза (dd - Не + п или dt -> Не -(- п) с высвобождением ц, осуществляющего послед, акты синтеза (мюонный катализ). Процессы захвата отрицательно заряженных частиц на мезоатомные орбиты и перехвата их др. атомами обусловлены строением электронной оболочки, что позволяет изучать структуру молекул и хим. р-ции мезоатомов. [c.20]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология