ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Дисклинации и дислокации из "Физическая механика реальных кристаллов" В ряде случаев изолированную дисклинацию простого типа удобно представлять как плоское скопление непрерывно распределенных дислокаций. Формула (15.44) указывает, каково должно быть распределение вектора Бюргерса дислокаций вдоль поверхности 5 для того, чтобы эти дислокации были эквивалентны дисклинации с вектором Франка Я. [c.257] Иллюстрацией сказанного является взаимосвязь клиновой дисклинации с так называемой дислокационной стенкой. Под стенкой обычно понимают большое число одинаковых параллельных прямолинейных краевых дислокаций, расположенных в одной плоскости, перпендикулярной их векторам Бюргерса (рис. 88). Дислокации лежат в параллельных плоскостях скольжения, расстояния между которыми в простейшем случае принимаются одинаковыми, равными Н. [c.257] Сравнивая (15.46) с (15.45), мы можем заключить, что при макроскопическом рассмотрении дислокационная стенка на рис. 89 эквивалентна отрицательной клиновой дисклинации с вектором Франка йг = —ЫН и осью поворота, совпадающей с линией А. Естественно, что величина вектора Франка в данном случае равна углу разориентации двух частей кристалла. [c.258] В такой ситуации поворот на угол й не должен быть элементом симметрии идеального кристалла. Но тогда сама граница двух раз-ориентированных частей кристалла воспринимается как плоский дефект упаковки. [c.258] Если граница наклона оканчивается на некоторой линии В (рис. 90), то последняя должна совпадать с осью поворота второй дисклинации, вектор Франка которой имеет величину Й, удовлетворяющую требованию, чтобы угол й - - 2 был элементом симметрии кристаллической решетки. В частном, но наиболее интересном случае 2 = —О. [c.258] На расстояниях, значительно превышающих I, диполь клиновых дисклинаций воспринимается как краевая дислокация с вектором Бюргерса = I = п ядром , охватывающим весь участок границы наклона длиной Ь. [c.259] Вернуться к основной статье