ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнения сохранения массы и уравнения импульсов из "Математические модели химических реакторов с кипящим слоем" Здесь 1 и 2 — плотности жидкой и твердой фаз у и ш — скорости жидкой и твердой фаз 8 — пористость слоя р=1—е — концентрация твердой фазы 1 и д2 — векторы массовых сил, действующих на жидкую и твердую фазы и — эффективные усредненные тензоры напряжений для жидкой и твердой фаз I — локальное усредненное значение силы, действуюи ей на твердые частицы со стороны жидкой фазы. [c.34] К уравнениям (1.46) можно прийти, применяя формально операции локального усреднения (подробности ем. в работе [94]). Практически все авторы, исходившие из гипотезы взаимопроникающих, взаимодействующих сплошных сред [72, 94, 159, 181, 199, 210, 252 и др.], брали за одну основу уравнения, отличающиеся от (1.46) лишь формой записи. Главное же различие между несходными системами разных авторов заключается в ис- пользовании дополнительных предположений относительно структуры тензоров и и силы взаимодействия между фазами (обзор соответствующих работ иностранных авторов см. в [94]). [c.34] Подчеркнем, что в данном случае мы имеем дело со средами, плотности которых могут резко меняться в выделенном элементарном объеме (например, за счет вытеснения одной среды другой), поэтому эффективные коэффициенты объемной вязкости могут принимать значения, намного превосходящие значения коэффициентов динамической вязкости. К сожалению, до настоящего времени не установлены пути экспериментального или теоретического определения упомянутых коэффициентов в зависимости от пористости, хотя и имеются отдельные соображения качественного характера [94, 199]. В дальнейшем при анализе конкретных задач мы будем удерживать в выражениях (1.47) лишь первые слагаемые в правых частях, что эквивалентно замене как жидкой, так и твердой фазы соответствующей идеальной жидкостью. [c.35] Здесь первое слагаемое учитывает силу, действуюш(ую на частицы твердой фазы за счет локального поля напряжений в жидкой фазе, второе и третье слагаемые — сила сопротивления (в общем случае нелинейная), испытываемого частицами твердой фазы при их движении относительно жидкости (причем третье. слагаемое содержит некоторый интегральный оператор учитывающий предысторию движения при нестационарном режиме обтекания частиц), четвертое слагаемое учитывает эффект присоединенной массы, обусловленный ускоренным движением частиц относительно жидкости. В дальнейшем там, где будёт необходимо, мы будем пользоваться теми или иными упрошающими предположениями относительно вида силы f. [c.36] Вернуться к основной статье