ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Вероятность ионизации. Вероятность возбуждения из "Электроника" При неупругом соударении электрона с положительным ионом может произойти отрыв второго электрона, т. е. образование двукратно заряженного иона. При неупругом соударении электрона с двукратно заряженным ионом получается трижды ионизованный атом и т. Д.1). Образование таких ионов носит название многократной ионизации. Энергия, необходимая для отрыва каждого следующего электрона, возрастает, как это нашло своё отражение в таблице ионизационных потенциалов, помещённой в Приложении V. Ионизационный потенциал многократной ионизации равен сумме потенциалов ионизации нейтрального атома, однократно заряженного иона, двукратно заряженного и т. д. [c.101] Прн соударении атома с очень быстрым электроном (с энергией порядка тысяч электрон-вольт и больше) наряду с обычно11 ионизацией происходит также вырывание из системы атома электрона с какой-либо из внутренних электронных оболочек атома. Спонтанный переход электрона из более отдалённых оболочек на уровень энергии, освободившейся на внутренней оболочке, приводит к испусканию атомом кванта рентгеновского излучения. [c.101] Аналогично вероятности возбуждения определяется экспериментально и вероятность ионизации. [c.102] Вероятность или функция ионизации монотонно возрастает при увеличении II от II до 100— 200 в и затем медленно падает. Своеобразный ход функции возбуждения и функции ионизации атома не может быть выведен из законов классической электродинамики и механики или, другими словами, не соответствует представлению об электроне как только о частице, обладающей зарядом и массой. Мы снова встречаемся здесь с природой электрона как диалектического единства частицы и волны, как это имело место нри рассмотрении явления холодной электронной эмиссии. В то же время применение квантовой механики даёт лишь возможность строить по точкам теоретические кривые для функции возбуждения и функции иониза-цяи, но не приводит к аналитическим выражениям. [c.102] Здесь а и Ь—эмпирические константы. [c.103] В отличие от спектра нейтральных возбуждённых атомов, назы ваемого дуговым спектром ). В общем случае искровые и дуговые линии возникают одновременно. [c.104] Иногда спектр свечения газа имеет много линий, соответствую щих переходам электронов с высоких уровней, т. е. линий, близ ких к границе серии. Эти линии имеют большую интенсивность. В то же время около границы серии в сторону коротких воли в спектре виден слабый сплошной фон, постепенно сходящнл на нет. В этих случаях мы имеем дело со свечением рекомбинации. При рекомбинации иона и свободного электрона в энергию светового кванта переходит не только энергия ионизации, соответствую щая границе спектральной серии, но и та кинетическая энергия, которой электрон обладал до рекомбинации. [c.104] Энергия свободного электрона может иметь любое значение и различна у различных электронов. Поэтому энергия кч излучения, соответствующего рекомбинации различных электронов, также различна. Это и приводит к сплошному фону у границы серии в спектре рекомбинации. Большая интенсивность да. ёких линий спектральных серий в спектре свечения рекомбинации показывает, что рекомбинация частично происходит в виде ступенчатого процесса электрон сперва попадает на тот или иной высоки] энергетический уровень н излучает прп этом квант света, соответствующий отдаваемой им энергии, и лишь затем при новом акте спонтанного перехода на нормальный уровень излучает второй квант, соответствующий лалёкой линии спектральной серии. [c.104] Вернуться к основной статье