Вероятность ионизации. Вероятность возбуждения

Возбуждение, или ионизация, атомов при столкновении их с электронами зависит от энергии или скорости последних. В большинстве случаев вероятность возбуждения молекулы или атома до соответствующего уровня знергии возрастает с возрастанием скорости электронов до определенного значения, а при дальнейшем увеличении скорости электронов вероятность возбуждения падает. Вероятностью возбуждения называется отношение числа столкновений электрона с атомом или молекулой, приводящих к возбуждению, к общему числу столкновений. Кривые, характеризующие зависимость вероятности возбуждения от скорости движения электронов, называются кривыми функции возбуждения. Положение максимума на кривой функции возбуждения зависит от мультиплетности исходного и возбужденного уровней (терм). При возбуждении термов той же мультиплетности, что и исходный терм атома, функция возбуждения нарастает довольно медленно, достигая максимального значения при очень больших скоростях электронов. Скорость электронов в этих случаях обычно в несколько раз превышает минимальное значение скорости электрона, при которой возможно возбуждение атома. Если же в результате соударения с электроном возбуждается терм иной мультиплетности, чем исходный, то функция возбуждения быстро достигает максимума и затем так же быстро спадает (рис. И, 8). Функция возбуждения для двух близких линий ртути показана на рис. И, 8. При возбуждении одной линии 2655 к, атом ртути переходит из нормального состояния в состояние При [c.75]

В растворах и полярных жидкостях эффект сольватации нарушает стабильность образовавшихся ионов и вероятность превращения их в радикалы. Таким образом, причину существенного различия между радиационно-химической активностью данного вещества в жидком н газообразном состояниях следует искать не в различии первичных физических процессов, а в изменении вероятности тех вторичных процессов, которые протекают вслед за первичными актами возбуждения и ионизации. [c.265]

Если известно распределение по скоростям f v), эффективное сечение 1//. (глава 3), вероятность ионизации и возбуждения г,, [c.258]

Таким образом, механизм диссоциации ионов в электронно-воз-бужденных состояниях определяется соотношением скоростей их распада и дезактивации в более низкоэнергетические состояния. В процессе внутренней конверсии энергии возможна локализация колебательной энергии на отдельной связи. Такая возможность реализуется, если колебания связи являются ангармоническими [21]. Вероятность возбуждения колебаний увеличивается с ростом ангармоничности и конвертируемой энергии. Неравновесное колебательное возбуждение связей в процессе внутренней конверсии должно приводить к преимущественному разрыву их. Из приведенных данных следует, что реальный процесс распада электронно-возбужденных ионов значительно сложнее, чем предсказывает квазиравновесная теория, поэтому она может иметь лишь ограниченное применение. Квазиравновесная теория соответствует такой физической модели процесса, когда скорость деградации электронной энергии иона значительно превышает скорость его распада в электронно-возбужденном состоянии и конвертируемая энергия равновероятно распределяется по всем колебательным модам системы, Поскольку при ионизации молекул электронами с энергией 50—100 эВ образуются ионы в различных электронных состояниях, устойчивость молекул в условиях радиолиза является функцией распределения ионов по состояниям, констант скоростей распада в этих состояниях, констант скоростей безызлучательного переноса энергии и (при давлениях, обычно используемых при радиолизе, >100 Па) констант релаксации электронного и колебательного возбуждения. [c.102]

ВЕРОЯТНОСТЬ ИОНИЗАЦИИ. ВЕРОЯТНОСТЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ 101 [c.101]

ВЕРОЯТНОСТЬ ИОНИЗАЦИИ ВЕРОЯТНОСТЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ 103 [c.103]

Бета-излучение. Взаимодействие бета-частиц, как и альфа-частиц, с молекулами сводится в основном к ионизации и возбуждению последних. Однако вследсгвие меньшей вероятности активации при соударении бета-частицы с молекулой по сравнению с альфа-час-тицей (см. рис. 118, стр. 423), активирующее действие бета-излучения на одном сантиметре пути бета-частицы оказывается значительно меньше действия альфа-излучения. В соответствии с этим длина пробега бета-частиц оказывается значительно больше длины пробега альфа-частиц. Так, длина пробега в воздухе бета-частиц Ra (/(p = 3,15 мэв) равна 3 ж, т. е. является величиной, на два порядка большей длины пробега альфа-частиц (заметим, что пробег в свинце этих бета-частиц меньше 2 мм). [c.458]

Представление о соотношениях между вероятностями различных процессов при соударении быстрых электронов с атомами можно составить на основании расчета этих процессов с помощью квантовой механики. В табл. 6 приведены результаты расчета Бете [21] для атомов водорода. Данные показывают, что вероятность возбуждения в первичном процессе превосходит вероятность ионизации и что полное эффективное сечение соударения падает с увеличением энергии электронов для быстрых электронов это находится в согласии с опытом. [c.27]

Направление радиационно-химических реакций, характер и количество образующихся продуктов зависят от ряда факторов. К ним относятся природа и энергия ударяющей частицы или кванта излучения, потенциалы и вероятности ионизации и возбуждения молекул, а также процессы рекомбинации ионов, передачи заряда, передачи энергии возбуждения и т. п. Кроме того, течение реакций зависит от энергетического барьера реакций и других кинетических параметров, температуры, давления и фазового состояния облучаемого вещества. [c.7]

В органических веществах химическая связь осуществляется через общие электронные орбиты или парные электроны таким образом, ионизация и возбуждение с высокой степенью вероятности приводят к разрыву этих связей. Следовательно, для разрушения химических связей органических материалов эффективны все виды ионизирующего излучения. [c.158]

Вероятность ионизации. Вероятность возбуждения. Когда скорость электрона меньше скорости, соответствуюшей первому критическому потенциалу, соударение его с атомом всегда упруго, за исключеннем тех случаев, когда медленно движущийся электрон, попав в сферу действия атома, образует вместе с атомом отрицательный ион. Если н е скорость электрона больше первой критической скорости, то соударение его с атомом мо кет быть как неупругим, так и упругим электрон отдаёт свою энергию атому не обязательно, а лишь в некотором и притом довольно небольшом числе случаев из всех соударений. Относительное число этих благоприятных для возбуждения случаев, или вероятность возбуждения, определяют экспериментально, подсчитав, с одной стороны, из длины свободного пути электрона в газе число столкновений электронов данного пучка с атомами газа, а с другой— по уменьшению силы электронного тока—число электронов, выбывающих из пучка вследствие потери скорости при соударении. Ионизация при этом не должна происходить, или же число актов [c.101]

Таким образом, в настоящее время отсутствует единая теория масс-спектров, поэтому приходится ограничиться получением качественной картины взаимодействия электронов с молекулами. Одним из немногих возможных путей, позволяющих судить о характере взаимодействия электронов с молекулой, является изучение экспериментальных данных по масс-спектрам сложных молекул. При небольщих энергиях электронов (10—12 эв) в масс-спектрах будут присут" ствовать только пики, отвечающие ионизированной молекуле— молекулярному иону. По мере увеличения энергии электронов вероятность ионизации возрастает. Появляется больше возможностей для протекания процессов диссоциации молекулярные ионы приобретают избыточную энергию и переходят из основного состояния в возбужденное, соответствующее энергии диссоциации образуются осколочные ионы, свободные радикалы, атомы, а также возбужденные молекулы. Все эти процессы, объединяемые общим названием — [c.18]

При высокой энергии возбуждения существенно увеличивается вероятность ионизации [c.85]

Фотоионизационные источники используются главным образом для определения ионизационных потенциалов и вероятностей ионизации, где необходимо иметь узкое распределение энергии. Эти источники могут использоваться также для изучения кинетики диссоциации метастабильных ионов как функции их энергии возбуждения [993]. Любые исследования, относящиеся к молекулярным или осколочным ионам, ограничиваются энергией до 11,8 эв, если в приборе используется окошко из фтористого лития. [c.131]

Из табл. 2.2. видно, что энергия га, затрачиваемая на образование одной пары ионов, для различных газов почти одинакова и превышает энергию ионизации этих газов. Это происходит потому, что в разных газах на возбуждение молекул или атомов затрачивается разная энергия. У инертных газов вероятность возбуждения атомов меньше, и средняя энергия, приходящаяся на одну пару ионов, ближе к величине энергии ионизации. У кислорода неупругие соударения заряженных частиц часто приводят к возбуждению молекул, вследствие чего величина га превышает энергию ионизации более чем в два раза. [c.15]

Фокс (Fox R. Е.). Не все молекулы обнаруживают линейную зависимость вероятности ионизации от энергии. В случае водорода, например, кривая потенциальной энергии для молекулярного иона значительно сме-ш,ена ио отношению к кривой нейтральной молекулы при этом ионизация вызывает возбуждение высших колебательных уровней иона и уже у самого порога нелинейно зависит от энергии электронов. [c.421]

Тяжелые заряженные частицы (т > ) теряют энергию постепенно, в основном за счет ионизации и возбуждения атомов тормозящей среды. Некоторая часть выбитых со своих орбит электронов тормозящей среды (6 -электроны) имеет сравнительно высокую энергию вплоть до 4 т/М)Е (где т/М — отношение массы электрона и заряженной частицы) и производит вторичную ионизацию. Полная ионизация, т. е. сумма первичной и вторичной ионизаций, обычно в три раза превышает первичную. Параллельный пучок тяжелых заряженных частиц, проходя через вещество, почти не рассеивается. Так, для протонов с энергией 1 Мэв вероятность рассеяния на угол, превышающий 10°, равна 0,53% на 1 см пробега в атмосфере разброс пробегов моноэнергетических частиц не превышает 1—2%. [c.952]

Природа и количества различных образующихся молекул, скорости их образования, количества их на единицу поглощенной энергии и другие явления зависят от большого числа разных факторов, к которым относятся тип излучения (например, производится ли бомбардировка электронами или тяжелыми частицами), энергия отдельных частиц, интенсивность и длительность бомбардировки, распределение поглощения энергии в жидкости, отношение объемов жидкой и газовой фаз в реакционном сосуде и наличие или отсутствие следов растворенных веществ, например кислорода. В настоящее время отсутствует способ измерения числа ионных пар (положительный ион плюс электрон), образующихся на единицу количества ионизирующего излучения, поглощенного водой. Обычно предполагается, что около половины поглощенной энергии расходуется на образование молекул воды с возбужденными электронами, другая же половина энергии идет на образование ионных пар. Это соображение основано на предпосылке, что для образования одной ионной пары в жидкой воде требуется такое же количество энергии (т. е. 30—35 зв), как и в воздухе. Поскольку примерно половина этого количества энергии требуется на ионизацию одной молекулы воды, приходится принять, что другая половина расходуется на образование активированных молекул воды. Часть этих активированных молекул инактивируется затем за счет столкновений, другие могут образовать радикалы Н и ОН. Однако весьма вероятно, что, поскольку радикалы, возникшие за счет диссоциации активированной молекулы воды, находятся близко друг от друга, будет немедленно происходить их рекомбинация с образованием воды. Степень участия их в других реакциях неизвестна, но принимается, что она невелика. [c.61]

Пи — масса иона т — масса ударяемого атома или молекулы Е — энергия возбуждения или потенциал ионизации), а часто даже в несколько раз превышающей эту величину, вероятность возбуждения или ионизации ударом иона ничтожно мала. [c.419]

Для реакций в конденсированной фазе наблюдается ряд специфических процессов, изменяющих течение процесса по сравнению с протеканием его в газовой фазе. Большое увеличение плотности при переходе от газовой фазы к жидкой увеличивает удельную ионизацию, но одновременно облегчает возможность дезактивации и сокращает длительность пребывания в возбужденном состоянии. Процессы рекомбинации ион9в и радикалов облегчаются близостью молекул жидкости, играющих роль третьей частицы. Кроме того, возможна непосредственная рекомбинация тех частей молекулы, которые образуются вследствие прямой диссоциации. Это явление наблюдается и в газах с большим молекулярным весом. Вероятность рекомбинации радикалов, возбужденных молекул и ионов возрастает с увеличением молекулярного веса соединений. Чем больше молекула газа, тем больше у нее степеней свободы и тем большее время молекула может находиться в состоянии с большим запасом энергии, благодаря распределению этой энергии по степеням свободы. Кроме того, чем больше молекула, тем меньше будет различие между конфигурацией иона и конфигурацией незаряженной молекулы и тем более вероятен будет процесс разряда иона без последующего распада. Ниже приведены данные Шепфле и Феллоуса о количестве выделяющегося газа при облучении различных алканов нормального строения электро- [c.264]

Эффект влияния основы можно связать со многими причинами. Например, при изменении химического состава образца обычно изменяется скорость испарения атомов данного элемента. Изменение состава пробы влияет также на состав плазмы дуги и, следовательно, на ее эффективный потенциал ионизации. Это, в свою очередь, воздействует на температуру дуги и связанную с ней интенсивность излучения. От со- става плазмы дуги зависит также вероятность безызлучательного перехода возбужденных атомов в основное состояние, происходящего за счет столкновений с другими частицами. Чем больше число столкновений такого типа, тем слабее становится линия эмиссии. [c.99]

Таковы лишь некоторые начальные аспекты свободно-радикальной теории радиолиза. Подробное изложение проблемы содержится в работах А.К.Пикаева [17, который отмечает большое значение процессов в шпорах , называя их святая святых радиационной химии. В случае облучения воды электронами с энергией 1-2 МэВ, имеющих величину линейной передачи энергии 0,2 эВ/нм, энергия передается воде порциями в среднем по 100 эВ и среднее расстояние между отдельными точками, где происходят акты ионизации и возбуждения, составляет 500 нм. Радикалы Н и ОН, образующиеся в пределах небольшой шпоры , рекомбинируют или диффундируют в объем раствора, где и вступают в реакции с растворенным веществом. Поскольку расстояние между этими шпорами велико, вероятность внутритре-кового перекрытия таких расширяющихся шпор мала. [c.194]

Однако предположение о независимости актов взаимодействия, приводящих к появлению носителей заряда, не всегда обосновано. Так, например, в ионизационных детекторах частица на всем своем пробеге теряет энергию как на ионизахщю, так и на возбуждение атомов. И если бы энергия, затрачиваемая на ионизацию, бьша строго определенной в каждом акте ионизации, а вероятность возбуждения атомов бьша бы пренебрежимо малой в сравнении с вероятностью ионизации, то флуктуация числа созданных пар ионов равнялась бы 1 пара ионов. И только когда вероятность ионизации мала в сравнении с вероятностью возбуждения, процесс ионизации можно считать статистически независимым, и тогда дисперсия в числе созданных пар ионов равна N. Для водорода предположение о независимости актов ионизации приводит к завышению дисперсии почти в 3 раза по сравнению с наблюдаемой [2]. [c.97]

Вероятность (функция) возбуждения. Вероятность (функция) ионизации. Когда скорость электрона меньше скорости, соответствующей первому критическому потенциалу, столкновение его с атомом всегда упруго, за исключением тех случаев, когда медленно движущийся электрон, попав в сферу действия атома, ие может из неё вырваться и образует вместе с атомом отрицательный ион. Если же скорость электрона больше первой критической скорости, то столкновение его с атомом может быть как неупругим, так и згпругим электрон отдаёт свою энергию атому не обязательно, а лишь в некотором и притом довольно небольшом числе случаев из всех столкновений. Относительное число этих благоприятных для возбуждения случаев, или вероятность возбуждения, определяют, подсчитав, с одной стороны, из длины свободного пути электрона в газе число столкновений электронов данного пучка с атомами газа, а с другой — по уменьшению силы электронного тока число электронов, выбывающих из пучка вследствие потери скорости при столкновении. Ионизация при этом не должна происходить, или же число актов ионизации должно быть учтено по току положительных ионов на соответствующий электрод. Другой метод определения числа актов возбуждения — определение этого числа из спектроскопических данных. Та функция, которая определяет зависимость вероятности возбуждения атома электроном от скорости электрона, или, что то же, от пройденной электроном разности потенциалов U, называется функцией возбуждения. [c.203]

Зависимости вероятностей ионизации и возбуждения от энергии АЕ, переданной молекуле гептана при столкновении с электроном с энергией 70 эв, показаны на рис. 95, взятом из работы [732]. Из этого рисунка видно, что сверхвозбужденные состояния еще существуют при АЕ = 30 эв. В табл. 24 приведены значения вероятностей Р ионизации различных атомов и молекул в максимуме функции ионизации. За такую вероятность принято отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению Как видно из этой таблицы, за редким исключением вероятность ионизации составляет величину, близкую к 0,2—0,5. [c.364]

Рис. 95 Зависимость вероятности Р ионизации и возбуждения от энергии АЕ, переданной молекуле гептана прп столкновении с электроном с внергиеп 70 эв [732]

В газах под действием излучения наряду с процессами первичной ионизации и возбуждением происходит вторичная ионизация, Кроме того, образующиеся ионы и электроны обладают определенной кинетической энергией. Поэтому значение средней энергии, необходимое для образования ионной пары больше, чем значение энергии ионизации, и зависит от природы газа. Для разных газов значения W различны, что дает возможность определять состав двухкомпонентной смеси. Различие в свойствах молекул разных газов еще отчетливее проявляется в различной способности их к присоединению электронов. Способность к присоединению электрона обусловлена тем фактом, что электрическое поле положительно заряженного ядра неполностью экранировано электронными оболочками, в связи с чем возникает возможность присоединения одного электрона. Получающиеся отрицательные ионы движутся в электрическом поле со значительно меньшей скоростью, чем свободные электроны. Вследствие большого сечения столкновения их с положительно заряженными ионами рекомбинация их значительно более вероятна. Аналогичным образом электроны и ионы могут присоединяться также к частицам аэрозоля. Частицы аэрозоля, имеющие большую массу, настолько медленно движутся в электрическом поле, что полностью теряют свой заряд в процессе рекомбинаций, не достигая электродов. При этом происходит уменьшение ионизационного тока в камере в соответствии с долей присоединившихся к аэрозолю ионов. [c.324]

Как указывает Калмановский, имеется, однако, различие между прямым окислением без предварительной термической диссоциации и окислением с предшествующей термической диссоциацией молекул углеводородов. В последнем случае образуется существенно больше ионов. Прямое окисление имеет место преимущественно в гомогенном пламени при сгорании смеси водорода с кислородом. Предварительная диссоциация с последующим окислением наблюдается в диффузионном иламени. Это пламя имеет реакционную зону, в которой происходит сгорание выходящего из сопла детектора водорода с диффундирующим извне кислородом. Между этой зоной и холодным ядром пламени из чистого водорода или водорода с газом-носителем находится зона, которая нагревается от горячей реакционной зоны, но не содержит кислорода, так что в ней не происходит сгорания, но, по-видимому, имеет место предварительное термическое разложение молекул углеводородов, выходящих из сопла. При этом образуются углеродсодержащие радикалы, которые, вероятно, находятся в возбужденном состоянии, облегчающем последующую ионизацию. Эти углеводородные радикалы поступают затем в реакционную зону, причем углерод окисляется и ионизируется. Для бензола, например, эти процессы можно представить следующим образом [c.130]

Пороговый закон вероятности возбуждения фотонным ударом дискретных нейтральных уровней выше порога ионизации приближенно описывается б-функцией, как это следует из изучения эффективности фотоионизации Вгг, 12, Н1 и СНз1 [361]. Акопян, Вилесов и Теренин [11] исследовали зависимость между спектрами и эффективностью фотоионизации для некоторых производных бензола. Ультрафиолетовый фотолиз, изучаемый при помощи масс-спектрометрии, проводился для следующих молекул формальдегид [232], окись азота [258], этан (с отщеплением молекулярного водорода) [377], метанол и диме-тиловый эфир [402], метилацетат [405], этилен и бутан [4361, водород [440], все изомеры парафиновых углеводородов от Сг до Сб, -гептан и -октан [463]. [c.662]

Вероятность возбуждения молекулы, согласно гипотезе Фраика-Кондона, наибольшая либо при наибольшем сближении атомов, либо лри макоимальном расстоянии между атомами. Возбуждение молекул газов имеет все характерные особенности, присущие атомарным газам. Но если в одноатомном газе. атомы совершают упругие столкновения вплоть до достижения энергии возбуждения Е , то 1в многоатомных газах обмен энергией начинается значительно раньше, при достижении энергии Е , где Е обозначает энергию возбуждения самого низкого колебательного уровня молекулы. Таким образом, молекулы возбуждаются не только в результате перехода электрона с одного энергетического уровня а другой, но прежде всего в результате изменения энергии колебательного и вращательного движения ядер молекулы. Например, у молекулы N2 энергия ионизации ,г=-15,5 эв, энергия электронного возбуждения —6,14 эв и энергия возбуждения колебательных уровней , > 1,0 эв. [c.81]

Наиболее точными измерениями оказались те, в которых исключался разброс электронов по энергиям. Кривые вероятности ионизации для однозарядных ионов, полученные с использованием достаточно моноэнергетического пучка электронов, показали в случае гелия [888[, что в диапазоне 8 эв ионный ток изменяется линейно с увеличением избыточной энергии электронов. Результаты оказались достаточно точными и показали, что степень 1,1, установленная Ванье, в действительности равна 1,0. Было показано, что образование двузарядных ионов инертных газов связано с несколькими процессами, что затрудняет установление закона изменения ионного тока, хотя Хикэм и сотрудники сделали вывод, что не может быть иной зависимости, кроме линейной. В то же время Кларк [346], используя селектор электронов, установил, что в случае Хе наблюдаемая кривая подчиняется квадратичному закону, предсказанному Ванье [2120] при энергиях на 1,0 е выше порогового значения, т. е. до начала первого возбужденного состояния иона. [c.477]

Закономерности ионизации, сформулированные Моррисоном, были также высказаны Вигнером [2180] и Ванье [2120] и состояли в том, что для однократной ионизации при электронном ударе вероятность ионизации возрастает пропорционально первой степени избытка энергии по сравнению с потенциалом ионизации. Вероятность двойной ионизации возрастает пропорционально второй степени этой избыточной энергии. Исходя из этих предположений, Моррисон высказал гипотезу о том, что единственное нарушение непрерывности кривой вероятности однократной ионизации имеет место при потенциале ионизации. Таким образом, вторая производная этой кривой обладает соответствующим максимумом. При условии аддитивности вероятностей переходов ионов в различные возбужденные состояния наличие таких переходов будет выражено отдельным максимумом на второй производной кривой вероятностей. Максимум не будет очень отчетливым ограниченная им площадь пропорциональна вероятности переходов для соответствующих процессов максимум будет еще более расширяться вследствие термического возбуждения бомбар- [c.481]

Этот вопрос очень сложен и занимает внимание исследователей уже в течение многих лет. Гейдон и Вольфхард, например, считают, что происходит ионизация больших радикалов (образующихся в результате ступенчатой полимеризации, как в случае возникновения частиц углерода), поскольку Прайс показал, что они имеют низкие ионизационные потенциалы. Это до некоторой степени подтверждается результатами Гейдона с сотрудниками, которые недавно обнаружили метиловые и этиловые радикалы в плоских пламенах. В то же время они указывают на вероятную связь аномального возбуждения в пламенах определенных атомных линий с введением таких металлов, как железо. [c.24]

Вопрос о характере процессов ионизации и возбуждения в полом катоде весьма сложен, теорией разряда ПК [1397 1227, 918, 141] не рассматривается ii в настоящее время-не может считаться решенным однозначно. Согласно преобладающим представлениям [83, 82, 1278], быстрые первичные электроны прошеДшие катодное падение, иониз дот атомы и возбуждают ат мы и ионы рабочего газа, которые при столкновении с атомами металла передают последним всю или часть энергии, производя их возбуждение и ионизацию. (Наличие элементов, имеющих метастабильные энергетические состояния, увеличивает вероятность обмена энергией [c.176]

Определение трудновозбудимых элементов. Высокие потенциалы возбуждения спектральных линий этих элементов делают практически невозможным использование дуги для их анализа. Даже е таких высокотемпературных источниках, как конденсированная искра, относительные пределы их обнаружения в растворах не превышают обычно сотых долей процента. Применение ПК позволяет создать условия, при которых в разряде отсутствуют большие количества элементов с относительно низкими потенциалами ионизации, а высокие энергии атомов и ионов инертных газов обеспечивают возбуждение интенсивных спектров трудновозбудимы> элементов. Благодаря этому в ПК достигают значительно более низких пределов их обнаружения. В качестве газа-носителя раз ряда применяют обычно Не, более высокая энергия ионизации ко торого обеспечивает наибольшую вероятность возбуждения атомог трудновозбудимых элементов пределы их обнаружения в атмо сфере Не на два-три порядка ниже, чем в Ne или Аг [69]. Об од ном из примеров определения в ПК трудновозбудимых элемен тов — сверхстехиометрических избытков As, Se, S — уже говори лось выше. [c.198]

Различные значения энергии ионизации воды (12,56 18,5 18,9 еУ) равны приблизительно половине величины средней энергии, расходующейся при образовании одной пары ионов (32 5 или 35 еУ). Мало вероятно, чтобы избыток энергии, который во всех случаях больше 12,56 еУ, был локализован в электроне, так как такой быстрый электрон должен был бы вызвать ионизацию других молекул воды, с которыми он неизбежно сталкивается. Поэтому можно считать, что быстрая частица (а-,, 8-и др.) ионизирует не каждую молекулу, с которой она сталкивается, и что лишь часть столкновений приводит к возбуждению. В решении этих задач можно опираться на результаты опытов по электронной бомбардировке и разряду ионов в парах воды и на расчеты взаимодействия электронов с атомным водородом, проведенные Бете. После этого требуется внести необходимые изменения в выводы, полученные для паров воды, в соответствии с тем, что подвергающиеся ударам молекулы входят в данном случае в квазиструктуру жидкой воды. [c.100]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология