ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Изменение параметров по длине струи из "Прикладная газовая динамика. Ч.1" В безразмерном виде. [c.379] Если смешиваются газовые струи с равномерными полями скорости, плотности и температуры в начальном сечении, то Пт = 1. При /1 = 1 и p = i, а также вдали от сопла при п =1 и Ср 1 интегралы Вю и В20 суть константы, определяемые по профилям скорости (3) и температуры (8). [c.379] Подынтегральные выражения в Аю, А20, Вю, Вго содержат один и тот же множитель р/рн, поэтому величина кт очень слабо зависит от отношения плотностей в струе и окружающей среде. [c.380] Значения Ат относятся к случаю затопленной струи [т = 0) при р = onst, но с ошибкой менее 10 % могут использоваться при тФО и р = var. [c.382] Начальная неравномерность потока существенно искажает влияние параметра т на характер зависимости Aum(x). При значительной начальной неравномерности (например, при истечении из длинной цилиндрической трубы в неравномерный поток) влияние т как на Айт, так и на Ха перестает ощущаться. [c.385] Об этом можно судить по экспериментальным данным для дозвуковой струи (рис. 7.14) и для сверхзвуковой струи при Мо=3 (рис. 7.15). Степень подогрева струй 0 в этих опытах ) была примерно одинаковой (соответственно 0 = Го/Г = 1,85 и 0 = 2). [c.385] Расчеты и эксперименты показывают, что переходные коэффициенты кт и к , определяемые равенствами (37) и (49), почти не изменяются по длине струи и не зависят от параметра сжимаемости п. [c.385] Таким образом, если установлена зависимость Амт( ), то от нее легко перейти с помощью (36), (37), (48) и (49) к зависимостям Аг т(х) и Аст(х) для этого нужно знать, однако. [c.386] О 20 40 ВО 80 100 120 140 160 180 х Рис. 7.15. Избыточная осевая скорость в сверхзвуковой осесимметричной струе газа (Мо = 3), распространяющейся в спутном потоке (m = var) опытные данные Б. А. Жесткова и др. [c.386] Экспериментальное подтверждение этого факта иллюстрирует рис. 7.16, на котором представлена зависимость концентрации на осп газовой струи круглого сечения в спутном потоке воздуха (с = 0, Дс = с ) от величины х/х с. Экспериментальные точки для газов разной плотности и при разных относительных зна- чениях скорости спутного по-тока заимствованы из моногра- о,0 фип Г. Н. Абрамовича и др. [c.387] Хит (табл. 7.2). Согласование расчетных данных с экспериментальными получилось вполне удовлетворительным. [c.387] Следует отметить, что для перехода от поля теплосодержания (энтальпии) к полю температуры требуется знание зависимости теплоемкости газа от молекулярного веса и температуры. [c.387] Вернуться к основной статье