ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнения однофазных турбулентных потоков из "Турбулентные течения газа с твердыми частицами" В данном разделе приведены основные уравнения, описывающие турбулентные однофазные течения. [c.11] Необходимо отметить, что величина периода осреднения Тдолжна с одной стороны быть намного больше характерного временного масштаба турбулентных пульсаций, а с другой стороны значительно уступать характерному времени изменения макроскопических параметров турбулентного течения. [c.12] Для большинства инженерных расчетов достаточно знания осредненных параметров газа, которые можно определить путем решения осредненных уравнений Навье-Стокса. Однако в отличие от ламинарного течения, система уравнений, описывающая осредненные характеристики турбулентного течения (1.2.6)--(1.2.8), оказывается незамкнутой, так как кроме значений осредненной скорости, температуры и других термодинамических параметров содержит неизвестные двойные корреляции. [c.13] Отметим, что длина пути смешения не является универсальной величиной и принимает разные значения в различных точках потока. [c.15] В последние десятилетия для расчета турбулентных однофазных потоков стали широко применяться более глубокие по физическому содержанию дифференциальные модели турбулентно сти. Данные модели включают в себя кроме уравнений для осредненных величин дополнительные диференциальные уравнения переноса важнейших характеристик структуры турбулентности. Дифференциальные модели разделяют на однопараметрические, двухпараметрические и т. д. по количеству дополнительных к осредненным уравнениям. [c.16] Однопараметрические модели турбулентности. Модели турбулентности этого класса основываются на использовании уравнения переноса для определения одной из характеристик турбулентности. В качестве такой характеристики чаще всего выступает энергия турбулентности к, турбулентная вязкость щ или непосредственно основной компонент тензора напряжений и и у. [c.16] Уравнение (1.2.19) впервые было получено А.Н. Колмогоровым [11]. Члены, стоящие в левой части уравнения (1.2.19), описывают соответственно изменение во времени и конвективный перенос энергии турбулентности. В правой части первый член характеризует диффузию энергии турбулентности, второй — ее генерацию за счет энергии осредненного движения, третий — диссипацию вследствие вязкости. [c.16] Таким образом, система уравнений (1.2.6), (1.2.7) и (1.2.23) с учетом соотношений (1.2.22) и (1.2.25) дает замкнутое описание переноса импульса в однофазном турбулентном потоке. [c.17] Опишем физический смысл членов, входящих в (1.2.26). Первое и второе слагаемые левой части характеризуют соответственно изменение во времени и конвективный перенос диссипации энергии турбулентности. Первый и второй члены правой части характеризуют турбулентную и молекулярную диффузию диссипации турбулентной энергии. Третий член представляет собой генерацию диссипации. Четвертый и пятый члены характеризуют уменьшение диссипации под влиянием вязкости и под действием турбулентных деформаций. Шестым членом также как и четвертым обычно пренебрегают. [c.18] Вернуться к основной статье