ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Электромагнитные волны в металле из "Индукционные плавильные печи" Так как тело полуограниченное, то его глубина бесконечна, равно как бесконечна и протяженность его поверхности. [c.19] Напряженность магнитного и электрического полей в воздухе (или вакууме) у поверхности металла обозначим соответственно через Но и Ео, а в металле — Н и Е (без индексов). [c.19] Если падающая волна синусоидальна, то в (1-3) вместо Н должен фигурировать символ Н, изображающий комплексный (т. е. изменяющийся во времени синусоидально) вектор. [c.20] Для упрощения выкладок векторы напряженности магнитного и электрического полей направим параллельно координатным осям, т. е. параллельно у п х. [c.21] В рассматриваемом случае мы направили Н вдоль оси у, поэтому составляющие Н вдоль оси х а г равны нулю. Так как плоскость волны совпадает с плоскостью ху, то значения Н (и Ё) во всех точках этой плоскости п ри определенном г) — постоянны, т. е. производные Н по X п у также равны нулю. [c.22] На рис. 1-3 приведены графики мгновенных значений напряженностей магнитного и электрического полей в металле. Следует обратить внимание на то, что благодаря сильному затуханию графики Н и Ё в металле имеют несинусоидальный характер, хотя во времени эти векторы изменяются синусоидально. [c.26] Таким образом, и фазовая скорость и длина волны в металле не равны фазовой скорости и длине волны в лустоте, лричем фазовая скорость и длина волны в металле зависят от параметров металла (удельного сопротивления и магнитной проницаемости) и от частоты. [c.28] В табл. 1-1 для примера приведены значения Я, г/ф и Дд для случаев, часто встречающихся в практике индукционного нагрева, — для холодной меди (при 50° С), холодной стали и стали, нагретой выше точки Кюри (около 800° С), для разных частот. [c.28] Вернуться к основной статье