Электромагнитные волны в металле

Необходимо обратить внимание на следующее обстоятельство так как скорость распространения электромагнитных волн в металле конечна и сравнительно невелика (см. табл. 1-Г), то фазы напряженности магнитного (и электрического) поля в металле даже на сравнительно [c.30]

Как известно, уравнения Максвелла не устанавливают запрета на распространение электромагнитных волн в металлах, диэлектриках, полупроводниках. Например, в сплошных диэлектриках электрическое поле описывается с помощью полевых характеристик — напряженности и индукции, а переменное электромагнитное иоле может удовлетворить лишь одному уравнению го1 =0 ири равном нулю магнитном иоле (продольные электрические волны и т. п.). [c.75]

Электромагнитные волны в металле [c.19]

Для определения фазовой скорости электромагнитной волны в металле используем выражения фазы [c.27]

Электромагнитные волны в металле индуктора [c.134]

Метод расчета, использующий теорию поглощения электромагнитных волн в металле, не содержит необоснованных допущений и л ишь в редких случаях требует пересчета. Помимо этого, закономерности, известные из теории индукционного нагрева, используемые в этом методе, наглядно показывают, в каком направлении следует вносить изменения для того, чтобы получить необходимые параметры печи. [c.368]

Исследование процессов и методика расчета индукционных печей основываются на общей теории поглощения электромагнитных волн в металле, которая описывает явления значительно точнее и нагляднее, чем теория трансформатора, мало приспособленная к исследованию процессов в сплошных металлических телах. [c.3]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В МЕТАЛЛЕ [c.15]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В МЕТАЛЛЕ ИНДУКТОРА [c.123]

I поглощения электромагнитных волн в металле. [c.225]

Пункты (2), (4) и (5) тесно связаны с п. (1), поскольку электрическое сопротивление обычно возрастает при повышении температуры, увеличении напряжения и введении примесей. Классическая теория свободных электронов устанавливает соотношение между отражательной способностью при больших длинах волн и электрическим сопротивлением. Это соотношение приближенно справедливо для хороших проводников при комнатной температуре и для плохих проводников, как, например, сплавы, при всех температурах. Но для хороших проводников при низких температурах, когда средний свободный пробег электронов становится большим по сравнению с глубиной проникновения электромагнитных волн в металл, это соотношение дает слишком высокие значения отражательной способности. Такое явление, называемое аномальным скин-эффектом , успешно изучалось в последние годы [5]. Однако в данной области трудно ожидать точного согласия между теорией и экспериментом, поскольку отражательная способность поверхностей сильно зависит от загрязнений. Попутно заметим, что сверхпроводники не имеют идеальной отражательной способности, которая у них мало отличается или совсем не отличается от ее значения в нормальном состоянии. [c.177]

Сущность и закономерности электродинамических сил, возникающих при поглощении электромагнитных волн в металле, были рассмотрены в гл. 8. Взаимное расположение индуктора и каналов в индукционных печах с сердечником (каналы окружают индуктор) определяет радиальное направление потока энергии — изнутри через внутреннюю поверхность каналов в металл. Таким образом, индукционные печи с сердечником эквивалентны в болышинстве случаев полому цилиндру с индуктором, помещенным в его полость лишь печи [c.359]

Таким образом, электромагнитные волны в металле индуктора и выделение энергии в нем описываются вы-веденнылп ранее выражениями (схМ. гл. 5) [c.124]

Сущность и закономерности электродинамических сил, возникающих при поглощении электромагнитных волн в металле, были рассмотрены в гл. 8. Взаимное расположенпе индуктора и каналов в канальных индук- [c.334]

Метод индукционного нагрева деталей для термообработки и деформации металла давлением основан на проникновении электромагнитной волны в металл. Переменное электромагнитное поле создается катушкой — индуктором, присоедиценным к источнику переменного тока. Магнитный поток катушки создает переменную э. д. с., а при наличии замкнутого пути — вихревые токи в металлической детали, помещенной в поле катушки. Плотность тока по сечению детали е остается постоянной, а уменьшается по направлению в глубь металла. Наибольшие плотности тока приходятся на поверхностный слой металла, где имеет место и наибольшее выделение тепловой энергии. Количество выделенного тепла пропроционально мощности, которая передана в деталь и зависит от В ремени нагрева и частоты тока. Путем соответственного выбора мощности, частоты тока и времени действия нагревательный эффект может быть произведен либо в наружном, поверхностном, слое детали определенной толщины, либо по всему сечению детали, прогревая ее насквозь. Поэтому индукционный метод можно применить как для поверхностного нагрева под закалку, так и для сквозного нагрева иод горячую обработку металла давлением (для ковки и штамповки заготовки). По характеру нагрева различают два тина нагрева глубинный и поверхностный. [c.188]