ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Алюминий и. другие элементы II IB группы из "Интерметаллические соединения редкоземельных металлов" Атомы редкоземельных металлов в триалюминидах расположены в плоскости (1120). Черные кружки—РЗМ светлые—алюминий. [c.31] Эффекты, связанные с электронной концентрацией, несомненно, важны с двух точек зрения они ответственны и за наблюдаемые устойчивые структуры, например за возникновение кубической фазы Лавеса в ряду КАЬ, и за отсутствие многих составов в соединениях с двухвалентными европием и иттербием. [c.32] При обсуждении физических свойств этих соединений удобно начать с исследования. ряда КАЬ. Этот ряд хорошо изучен, и полученные сведения дают ценную основу для рассмотрения многих других интерметаллических соединений. [c.32] Магнитное поведение этих соединений в упорядоченном состоянии впервые исследовали Виллиаме и др. [74], хотя Джак-карино и др. [75, 76] еще раньше сумели определить для большого числа соединений и величину, и знак поляризации электронов проводимости в узле атома РЗМ, пользуясь методами ядерного и парамагнитного резонанса. Результаты, полученные при исследовании резонанса, которые мы подробно обсудим ниже, указали на наличие антиферромагнитной связи между спином иона 5 и спином электронов проводимости Зе. Далее результаты измерений намагниченности показали, что взаимодействие спиновых моментов редкоземельных ионов носит ферромагнитный характер. Если это взаимодействие осуществляется через электроны проводимости, то результирующий обмен не будет зависеть от знака взаимодействия ион РЗМ — электрон проводимости. Следовательно, магнитостатические результаты не находятся в противоречии с результатами Джаккарино и др. [75, 76]. [c.32] На фигуре приведены точки лишь для соединений с тяжелыми элементами. [c.33] Если направления осей легкого намагничивания известны, то имеет больший смысл произвести полный анализ проблемы, чем рассматривать обменное взаимодействие как малое возмущение. Это особенно справедливо для некоторых соединений, которые образованы с легкими РЗМ и для которых расщепление, вызванное обменным взаимодействием, заметно больше, чем расщепление более низких энергетических уровней, вызванное кристаллическим полем. [c.35] Помимо замораживания момента, в вопросе о размере влияния кристаллического поля на величину ионного момента вызывает сомнение следующий факт результаты нейтронографических исследований, полученные на DyAU [77], лучше всего интерпретируются в предположении, что наряду с ферромагнитной спиновой структурой существует еще слабое геликоидальное антиферромагнитное упорядочение. Подобные же результаты были сообщены для соединений ряда R 02 [83] и для квазибинарных соединений алюминидов со сплавами кобальта [84]. В последнем случае были сделаны попытки связать антиферромагнитный вклад со средней концентрацией валентных электронов. Эти результаты мы обсудим несколько позже. [c.35] Здесь Ко — сдвиг Найта в отсутствие поляризационных эффектов, X/ — восприимчивость /-электронов в расчете на один ион РЗМ, а gJ и —величины фактора Ланде для 4/-электронов и электронов проводимости соответственно. [c.38] Соотношение (29) опять-таки дает непосредственную информацию о знаке и величине fsf. В этом случае, однако, считается. [c.40] На кривых четко виден вклад спинового сопротивления. [c.42] Приведенные результаты были получены из ряда экспериментов различного типа. / —ЯМР в (РЗЭ) А12 2—ЭПР для случая, когда в основной матрице ОдЛЬ часть атомов Оа замещается атомами РЗЭ 5 —сопротивление, обусловленное спиновым беспорядком, измеренное на (РЗЭ) А12 4—уменьшение Гд в РЗЭ А . [c.42] Величины сверхтонких полей на ядрах РЗЭ были найдены для некоторых соединений [105—108] ), и оказалось, что они очень близки к величинам, характерным для свободных ионов. [c.46] также Вонсовский [332]. — Прим. ред. [c.46] В структурном отношении, приписывают действию кристаллического поля. Помимо этого, в последнем случае было предположено, что любое существующее обменное взаимодействие слишком слабо, чтобы создать кооперативный эффект для ионов в синглетном основном состоянии. [c.48] Вернуться к основной статье